Method of calculating the dimensions of greenhouse-type single slope watermaker by taking into account the accumulation of solar energy parnik tipidagi bir nishabli suv chuchutgichi o

VVⁿ⁰ , _n (t)  ^ln _dW^Vnon (2)
_n(t)i,  ln
n
dz

dWⁿ V_n , _n(t). (n 1;2) бунда 
dz
Н.Е.Жуковский функциясига ўхшаш функцияни киритамиз
2 2

(z)  ln ^1V10₂ ^2V20₂ (3)
1V1 2V2
бунда (t)- тезлик векторининг оғиш бурчаги;
V_n0 - ҳаво билан толали чиқинди аралашмасининг тезлиги; V₁ - ҳаво тезлиги;
V₂ - қувур бошидаги толали чиқиндининг тезлиги;
V₁₀,V₂₀ - мос равишда каналлар бўйича толали чиқинди ва ҳавонинг тезликлари.
(1) ва (2) дан қуйидагиларга эга бўламиз.

^Vno  ^{1V102 2V202} n=1.2 (4)
Vn 1V1₂ 2V2₂
У ҳолда Н.Е.Жуковский функциясининг чегаравий қиймати қуйидаги кўринишга эга бўлади. 5расмга кўра, E  e, D₀  d₀, B  -b
0, агар, b,  0 (АВ),


 ,агар,  b 1,  0 (ВС)
 2
 
 ,агар,1 С₀,  0 (СC_О)
 2
_m_n(t) ₁(), агар, С_О  е,  0 (С_оЕ⁾
_₂(), агар, е  d_o,  0 (ED₀)

 , агар,d₀ 1, 0 (D_oD)
_2 
_ 2 , агар,1 f ,  0 (DF)

_0,агар, f ,  0 (FA)
К.Шварц интеграл формуласини қўллаб, қуйидагини ҳосил қиламиз [2].

n 1 ^_m_ntd

ёки тўлиқроқ кўринишга ўтказсак, Жуковский функциясининг чегаравий шартларидан:

_n ()12_^b1d__t 12_^C1_O d  1_eo₁()d 1 do²()_d^ 1 10dt ^ 12₁f dt ^
t _{ C} t  _e t 2 _d

12ln b1tt  12ln C1ott 1 eo1()dt1 de02()td 12ln d10tt  12ln 1f tt 
C

 1ln 1t  C0 t  1ln 1t  f t  I1(t) I2(t) 
2 bt 1t 2 d₀ t 1t
 1 ln C^{0 t}  ¹ ln ^{f t}  I₁(t) I₂t
2 b t 2 d₀ t
 1ln f t  bt  I1(t) I2(t)  ln (t b)(t  f )  I1(t) I2(t) (5)
2 d₀ t C₀ t (t C₀)(t d₀)

бунда I1(t)  1 e 1()dt, I2(t)  1 d02()dt

C0 e
 
2(t)  At  B   2  AC0  B  A(e C0)    A  
0 _ Ae _ B 2 2(e C₀)
_
e _(t _e) _0, агар, t  e B Ae  ₂ (t)    (6) 2(eC₀ ) 2(eC₀ ) _ 2 ,агар, t C₀
0  Ae  B
₁(t)  At  B; ^_ A _ ^ , B  _ ^e
_ ₂  Ad₀  B 2(d₀ e) 2(d₀  e)
0, агар, t  e
₁ (t)  ^{(t e)} ^_ (7)
2(d₀ e) _2 ,агар, t  d₀
Бунда (5) - (7) формулаларни ҳисобга олган ҳолда, I1(t) ва I2(t) ларни ҳисоблаймиз: t=ξ+iη, η=0
1 ^e  ed 1 ^e  e 1 ^e  t  e 

I1t  0 2e  C0t  2e  C0C0 td 2e  C0C0 1t d
 C
e
1  e t  1  t  e t  e  1  t  e ^2eC₀^
 2e  C₀_e  C₀ t  eln C0 _t_  2 _1 e _ C0 ln C0 _ t_  2  ln_C0 _ t _
1 ^d0  ed 1 ^d0 e 1 ^d0 t  e 
I2t   2d0  et  2d0  e e td 2d0  e e 1 t d
 e

e  2d0  e_d  e t  eln t _^  2 ^1^ _d0ee ln de⁰tt^{ } 12 ^ ln_^ de⁰tt ^2d₀e
1 _ d⁰ t_ 1  t
^{ 0} e
У ҳолда (5) дан:
te te

n t  ln tt Cbtt df  1 lnCt0et 2eC0  ln de0tt 2d0e 
 0  0 
te te
1 ln ttCb₀tt df ₀  lnCt0et 2eC0  ln de0tt 2d0e
 
te te
n t1ln tt Cbtt df  Ct0et 2eC0  de0tt 2d0e (8)
 0  0 
Бунда 1 lne₁, e₁  2,71
(2) га кўра,
te te

Vn Vn0 ttCb0tt df 0 Ct0et 2eC0  de0tt 2d0e  2,171 (9)
(9) формуланинг тўғрилигини текширамиз.
te te

1. 
   y₁  t C₀C₀ t2e_C₀  t C₀2e_C₀
   

1 1
ln y₁  t  C₀lnt  C₀ ln y₁  lim t  C₀lnt  C₀ 
2e  C0 2e1  C0 tC0
 1 lim lnt  C0   
2e  C0 tC0 1  
t  C₀
бўлганлиги учун Лопитал қоидасига кўра,
1
1 lim 0 t  C10   2e 1C0limtC0 t  C0  0
2e  C0 t C  2
t  C₀ ln y₁  0, y₁  e⁰ 1
te d₀t

2. 
   y₂  t  d₀d₀ t2d₀e  d₀ t2d₀e_
   

ln y₂  2d₀1 ed₀ tlnd₀ t 2d₀1 e lnd₁^{0 t}
d₀ t 1

ln y2  1 d0 t  1 d
limtd0 2d0  elimtd0  1 2 2d0  elimtd0 0 t  0
d₀ t
ln y₂  0, y₂  e⁰ 1; y₁  y₂
Масаланинг геометрик ифодаларини аниқлаш учун (1), (2) ва (9) формулаларни қўллаб, қуйидагига эга бўламиз.
dzdt  dWdz  dWdt   q_n tt₂e1 dW1

бундан; бунда I₁₀t t ^b^{t  f}  , L_n - (AA) қувурнинг бошланиш эни t C₀t d₀
te te

I20t  Ct0et 2eC0  de0tt 2d0e
F  11VV10122 22VV20222  VV101 11ˆˆ22gg12
Агар f₁  f₂ 1, фазаларнинг концентрациясини ҳисобга олсак, унда қуйидагини ҳосил қиламиз. (3) га кўра,

^1

F Vˆ₁ ^{ f22  f22ˆ2g1} (11)
1ˆ₂g₂

² ; ₁ ва ₂ - қувур бошидаги толали чиқиндининг ва ҳавонинг зичликлари бунда: ^ˆ₂ 
₁
^ˆ  V¹⁰ V₁₀ ва V₁ (АА) қувур бошидаги ва тик канал бўйича ҳавонинг тезликлари V₁
V₁
2 2

VV²⁰ ^ , gˆ₂ ^{ }_VV₁^{2 }_ V₂₀ ва V₂ - мос равишда (АА) канал бошида ва пастки канал бўйича
g^ˆ₁  ^_{ 
 10  }
толали аралашмаларнинг тезликлари.
Демак, икки қарама-қарши қувурлардан келаётган ҳаво ва толали аралашмаларнинг ўзаро ҳаракатланиш қонунияти: (АА) қувур бошидаги толали ҳаво зичликлари ва каналлар бўйича ҳаво ва толали аралашмаларнинг тезликларига бевосита боғлиқ эканлиги юқоридаги хисоблашларда ўз исботини топди.
Бундан кўринадики, (1), (9), (10) ва (11) ифодалар (АА) қувурдан келаётган ҳаво ва толали аралашманинг ўзаро ҳарактланиш қонуниятини аниқ ифодалаш имкониятини беради. Қарама-қарши икки қувурлардаги ҳаво ва толали аралашмалар оқимидаги ҳаракатлар параметрларни ҳисоблаймиз.

Хулоса

Комплекс ўзгарувчининг функционал назария методларини қўллаган ҳолда идеал суюқликлари назарияси методлари тадқиқоти икки ён қисмлари билан ёпиқ горизантал жойлашган каналдаги, G_z - оқим соҳаси симметриясида оқимнинг бўлиниш нуқтаси атрофида турғунлик зонасини ҳисобга олган ҳолда ҳамда икки муҳит ҳаракати қонуниятларини ёритишда функцияларни аниқлаш учун оқимнинг стационарлиги олинди. wti - комплексли потенциал, V_n t e^t ҳар бир фазадаги аралашманинг мувофиқлашган комплекс тезлиги, шунингдек, zt xtiyt-Коши-Риманнинг шартларини қаноатлантирувчи геометрик формулалар асосида. икки қарама-қарши қувурлардан келаётган ҳаво ва толали аралашмаларнинг ўзаро ҳаракатланиш қонунияти: (АА) қувур бошидаги толали ҳаво зичликликлари ва каналлар бўйича ҳаво ва толали аралашмаларнинг тезликларига бевосита боғлиқ эканлиги исботланди.
Адабиётлар:

1. 
   Хожиев М.Т., Аббазов И.З. Пахта тозалаш корхоналарида чиқатган чангли ҳаво таркиби таҳлили ва уни тозалаш технологияси // Монография Фан ва технология нашриёти 2017 йил 130 б.
   
2. 
   М.Т.Хожиев, И.З.Аббазов. Пахта тозалаш корхоналаридан чиқаётган чанг ҳавони тозалаш муаммолари // Механика муаммолари. Тошкент, 2013 й №3-4, б.145-148.
   
3. 
   Abbazov Ilkhom, Khodjiyev M, Alimov O, Karimov J. Fraction structure of cotton cleaning equipment in cotton enterprises and their cleaning effectiveness. International Journal of Advanced Research in Science, Engineering and Technology Vol. 6, Issue 1, January 2019.
   
4. 
   Muksin, K., Ilkhom, A., Iqbol, M., Javlon, K. and Marguba, R., 2020. TECHNOLOGICAL
   

BREAKTHROUGH OF COTTON CLEANING ENTERPRISES FIBER WASTE. European
Journal of Molecular & Clinical Medicine, 7(2) 508-515.

5. 
   Lykov A V, 1978 Teplomassoobmen [Heat and mass transfer (reference)]. Energiya, 480.
   
6. 
   Ulugmuradov H Yu, Abbazov I Z, and Muradov R M, 2020 Study on improving the efficiency of cleaning the pile drum. IOP Conference Series: Earth and Environmental Science. 614(1) 012127.
   
7. 
   Evans, Lawrence C. (2010) [1998], Partial differential equations(PDF), Graduate Studies inMathematics, 19 (2nd ed.),
   
8. 
   Providence R I, American Mathematical Society, doi:10.1090/gsm/019, ISBN978-0-8218-
   

4974-3,MR2597943

9. 
   Hazewinkel, Michiel, ed. (2001) [1994], "Parabolic partial differential equation, numericalmethods",Encyclopedia of Mathematics, Springer Science+Business Media B.V. / Kluwer
   

Academic Publishers, ISBN978-1-55608-010-4

10. 
    Mikhlin S G, 1966 Chislennaya realizatsiya variatsionnykh metodov [Numerical implementation of variational methods]. - M.: Nauka[The science] 432.
    
11. 
    Charis M V, Salon J, 2000 Numerical Methods in ElectromagnetismVariational and Galerkin methods 143-187.
    
12. 
    Ascher U M, Greif C, 2011 A First Course in Numerical Methods. – SIAM, Philadelphia 580.