5-MAVZU : LORENS ALMASHTIRISHLARI VA UNDAN CHIQADIGAN XULOSALAR.
REJA
1. LORENS ALMASHTIRISHLARI.
2. RELYATIVISTIK MEXANIKADA TEZLIKLARNI QO’SHISH QONUNI.
3. RELYATIVISTIK MASSA VA RELYATIVISTIK IMPULS.
XULOSA
Istalgan K’ sanoq sistemasida ro’y bergan hodisaning koordindatalarini (x’,y’,z’,t’)lar orqali shu voqeaning K sistemadagi koordinatalarini (x,u,z,t)larni topish kerak bo’lsin, K’ sistema K ga nisbatan x o’qi yo’nalishida u=const tezlik bilan harakatlanmoqda. Bu masala klassik mehanikada Galiley almashtirishlari yordamida yechiladi.
Ifoda yorug’lik signali cheksiz katta tezlik bilan tarqaladi degan mulohaza asosida hosil qilingan. Maxsus nisbiylik nazariyasida yoruglik tezligi chekli ekanligi qayd etilgandan so`ng koordinatalar uchun yangi almashtirish formulalarini yozishga to`gri keldi. Bu formulalarga koordinatalar uchun Lorents almashtirishlari deyiladi va ular qu`yidagi ko`rinishga ega.
Bu yerda β=u/c belgilash kiritilgan. Klassik va relyativistik mexanikadagi almashtirish formulalarini solishtirish uchun ularni bitta jadvalda jamlaymiz
Bu yerda β=u/c belgilash kiritilgan. Klassik va relyativistik mexanikadagi almashtirish formulalarini solishtirish uchun ularni bitta jadvalda jamlaymiz
Jadvalda keltirilgan Galiley va Lorents almashtirishlarini solishtirib quyidagi xulosalarni chiqarish mumkin:
u<
Lorents almashtirishlarining ko`rsatishicha u yorug’lik tezligi S ga teng ham, undan katta ham bo`lishi mumkin emas. Aks holda ildiz ostidagi ifoda nolga teng bo`lib qoladi. u>c da esa manfiy son bo`lib, Lorents almashtirishlari o`z ma’nosini yo`qotadi. Shuning uchun ham yorug’likning bo`shliqdagi tezligi eng katta tezlik va unga erishish mumkin emas deb e’tirof etiladi.
Do'stlaringiz bilan baham: |