Образование δ0-изобар в области фрагментации мишени и области фрагментации снаряда в d

ГЛАВА II
МЕТОДИКА ЭКСПЕРИМЕНТА
Представленные в данной магистерской диссертации результаты по образованию Δ⁰-изобар в области фрагментации мишени и области фраг-ментации снаряда основываются на анализе экспериментального материала по взаимодействиям дейтронов с ядрами углерода при импульсе 4.2 А ГэВ/с, полученного с помощью 2 метровой пропановой пузырьковой камеры (ДТПК-500) Лаборатории высоких энергий (ЛВЭ) Объединенного института ядерных исследований (Дубна, Россия). ДТПК-500 облучалась пучками дейтронов импульсом 4.2 А ГэВ/с на Дубненском синхрофазотроне. Статистика экспериментального материала составляет 7071 полностью измеренных d¹²С-событий.
Изучение взаимодействия адронов и ядер с нуклонами и ядрами в пузырьковых камерах (ПК) по сравнению с другими экспериментальными методами имеет ряд преимуществ:
а) в условиях 4-геометрии регистрируются все вторичные заряженные частицы и фрагменты ядра-снаряда;
б) с высокой точностью измеряются углы вылета и импульсы вторичных частиц;
в) практически полностью идентифицируются типы частиц, заряды фрагментов и их массы;
г) эксперимент проводится для конкретного типа ядра-мишени, а не для смеси разных ядер, как в методе ядерной фотоэмульсии.
1.1. Критерии разделения событий по типам взаимодействия
Для разделения событий, появившихся в результате взаимодействий релятивистских дейтронов с рабочей жидкостью (пропаном), использовалась методика, описанная в [1], согласно которой большая часть углеродных событий выделяется по следующим критериям:
1) (n₊ – n_–) > (Z_Ai+1); 2)n_p > 1; 3) > 0; 4)n_– > m, 5) n_± − нечетное.
Для d¹²C-событий m =2. Здесь n_+, – и n_– – число положительных и отрицательных частиц в событии; n_± − суммарное количество положительных и отрицательных частиц; Z_Ai – заряд налетающей частицы – дейтрона, который равен 1; n_p – число медленных (P_лаб < 0.75 ГэВ/с) протонов в событии; – число протонов, вылетающих в заднюю полусферу в лабораторной системе.
Достаточно выполнения хотя бы одного из этих условий, чтобы считать событие относящимся к взаимодействию с ядром углерода. Но эти критерии недостаточны для отбора всех взаимодействий ядер с углеродом. Как показано в [2], критерии (1÷5) позволяют выделить ~70% событий, ожидаемых в соответствии с известным сечением взаимодействия дейтронов с ядром углерода. Оставшийся невыделенные d¹²С-взаимодействия представляют собой в основном периферические соударения протонов с квазиподобными нуклонами ядра углерода, близкие по храктеристикам pp-взаимодействий, выделяются из неё статистически [3].