Образование δ0-изобар в области фрагментации мишени и области фрагментации снаряда в d

Таблица 2.7.
Экспериментальные значения масс, ширин, долей заряженных пионов, R (π / Δ), для Δ ⁺⁺ и Δ⁰ резонансов, рожденных на ядрах кислорода в ¹⁶Op-столкновениях при 3.25AГэВ/c



Из таблицы 2.7 видно, что наблюдается значимое уменьшение масс и ширин Δ ⁺⁺- и Δ⁰ -резонансов, рожденных на ядрах кислорода ¹⁶Op- взаимодействиях при 3.25AГэВ/c, по сравнению с таковыми для рождения Δ (1232) - резонанса на свободном нуклоне (М = 1232 и Γ = 115MeV/c²). Полученные значения R (π / Δ) показывают, что (41 ± 4) % всех π⁻-мезонов и (57 ± 6) % π ⁺ - мезонов, рожденных на ядрах кислородах в ¹⁶Op- взаимодействиях при 3.25 A ГэВ/c, получаются из распада Δ ⁺⁺ и Δ⁰ резонансов, соответственно, рожденных на ядре кислорода. Более низкое значение R (π / Δ) полученное для π⁻-мезонов по сравнению с долей π ⁺ - мезонов, происходящих от Δ ⁺⁺ распада, происходит, вероятно, из-за существенной роли процессов перезарядки, pn → np, с передачей заряда протона-мишени нейтрону ядра кислорода ¹⁶Op -взаимодействиях при 3.25A ГэВ/c [73], которая частично подавляет образование Δ⁰ резонансов. Как отмечалось в [45], есть две мыслимые причины для модификации свойств Δ: массы резонансов массы смещаются в область меньших значений (и их ширины сокращаются, соответственно) из-за их ядерной окружающей среды, или/и резонансы находятся в термодинамическом равновесии с адронной материей при низкой температуре [45]. Попытка в [45] последовательно описать выведенные распределения масс и реконструировать спектры кинетической энергии Δ-резонансов в почти центральных NiNi- и AuAu-соударениях в интервале энергий между 1 и 2AGeV привела к новым представлениям об условиях замораживания, т.е. к довольно низкой температуре замораживания (T ≈ 40-60MeV) и большому расширению скоростей. Хотя эти низкие температуры могли бы описать большие сдвиги масс резонансов, предположения о тепловом равновесии и мгновенном замораживании при этих значениях T потерпели неудачу [45] в воспроизведении образования Δ(1232). Как было заключено в [45] и показано в [34,45], где достижение теплового равновесия постулировалось, необходимы значительно более высокие температуры (T ≈ 79-92MeV), как получено в [34,45] для NiNi- и AuAu-столкновений в интервале энергий между 1 и 2AGeV, чтобы описать наблюдаемые вероятности образования Δ.
Влияние адронной окружающей среды на массы адронов было изучено теоретически во многих публикациях [14,45,68]. Главный результат этих теоретических исследований в том, что окружающая среда вызывает сдвиг масс, который может быть или положительным или отрицательным и зависит от адронной плотности [45]. Однако ситуация с барионными резонансами кажется менее понятой [45]. В этом отношении, теоретическая работа W.Weinhold, и др. [167], упомянутая в [45], в который была вычислена масса Δ (1232) - резонанса, и показавшей, что сдвиг масс может составлять Δm Δ ≈ −10 MeV/c², когда принимаются во внимание поправки на нуклонные взаимодействия в πN петле собственной Δ энергии, достойна специального рассмотрения..
Основные выводы по данному разделу сводятся к следующим.
Установлено существенное уменьшение масс и ширин Δ ⁺⁺ и Δ⁰ -резонансов, рожденных на ядрах кислорода ¹⁶Op- взаимодействиях при 3.25AГэВ/c, по сравнению с таковыми для рождения Δ(1232)-резонанса на свободном нуклоне (М = 1232 и Γ = 115MeV/c²). Показано, что (41 ± 4)% из всех π⁻-мезонов и (57 ± 6)% π⁺-мезонов, рожденных на ядрах кислорода происходят от распада из Δ⁰ и Δ ⁺⁺ резонансов, рожденных на ядрах кислорода в ¹⁶Op-взаимодействиях при 3.25AГэВ/c.
Свойства Δ⁺⁺ и Δ⁰ резонансов, рожденных на ядрах кислорода сравнены со свойствами Δ - резонансов, рожденных на ядрах углерода и тантала. В целом, средний сдвиг масс Δ - резонансов, рожденных на ядрах кислорода, углерода и тантала согласуется с теоретическими расчетами, по которым величина сдвига массы Δ (1232-резонанса составляет Δm Δ ≈ −10MeV/c² за счет поправок на нуклонное взаимодействие в πN петле. Средняя ширина Δ - резонансов, рожденных на ядрах кислорода в ¹⁶Op-столкновениях при 3.25A ГэВ/c в пределах ошибок совпала со значениями, полученными на тяжелых ядра тантала в C¹⁸¹Ta- столкновениях при 4.2 ГэВ/c на нуклон, на легких ядрах в CC- [33] и ⁴HeC- столкновениях при 4.2 ГэВ/c [29] на нуклон и в π⁻¹²C взаимодействиях при 40 ГэВ/с [30], составив, в среднем ~ 90 ± 10MeV/c².
Уменьшение ширины и массы Δ–резонансов, рожденных на ядрах кислорода, по сравнению с рожденной на свободном нуклоне(Δ(1232)) происходит из-за влияния ядерной среды.
Независимость средней ширины Δ−резонансов от массы ядра и первичной энергии, наблюдаемая для ¹⁶Op- столкновений при 3.25AГэВ/c, C¹⁸¹Ta, CC, ⁴HeC столкновений при 4.2AГэВ/c и в π⁻¹²C-взаимодействиях при 40 ГэВ/c, означает, что модификация свойств Δ (1232) в ядерной среде не происходит из-за ответа ядра в целом, но должна быть связана с локальными свойствами ядра (например, адронная плотность, ядерный потенциал) вокруг точки взаимодействия и в момент рождения Δ–резонансов.