Образование δ0-изобар в области фрагментации мишени и области фрагментации снаряда в d

Рождение Δ(1232)-резонансов в ¹⁶Op- соударениях при импульсе 3.25 ГэВ/с на нуклон

В настоящем разделе приводятся результаты исследований по установлению различных физических свойств Δ-изобар, рожденных ¹⁶Op- столкновениях при импульс 3.25 ГэВ/c на нуклон и сравнения их со свойствами Δ - резонансов, рожденных на тяжелых ядра тантала в C¹⁸¹Ta [65] столкновениях при 4.2 ГэВ/c на нуклон, на легких ядрах в CC- [33] и ⁴HeC- столкновениях [29] при 4.2 ГэВ/c на нуклон, в π⁻¹²C взаимодействия [30] при 40 ГэВ/c и тяжелых ядрах Ni и Au в почти центральном NiNi и AuAu столкновения [45,34] при энергиях в интервале 1 и 2A ГэВ.
Выделение сигнала от образования Δ ⁺⁺ и Δ⁰ выполнено по методике, приведенной ранее в параграфе 2.3.
Чтобы оценить долю π⁺-мезонов, рождающихся от распада Δ ⁺⁺- резонансов относительно общего количества π ⁺ -мезонов, рожденных на ядрах кислорода в ¹⁶Op- столкновения при 3.25AGeV/c, была применена следующая формула, использующая наиболее вероятные экспериментальные и фоновые спектры:



2.16

где M_p +M _π, сумма масс протона и пиона и M_x ≈ 1400 MeV/c² - нижний и верхний предел интегрирования, соответственно, N – полное число неупругих ¹⁶Op- столкновений, равное в нашем эксперименте 7961, n (π +) = 0.51±0.01 – средняя множественность π⁺-мезонов на событие [72] в ¹⁶Op-столкновениях при 3.25A ГэВ/c. Коэффициент 0.5 в нашем случае учитывает тот факт, что приблизительно 50 % π ⁺ - мезонов в ¹⁶Op столкновениях при 3.25AГэВ/c рождаются на протонах мишени [73]. В данной работе мы оценили долю π ⁺ - мезоны, рождающихся из распада Δ ⁺⁺ (рожденных на ядрах кислорода) относительно общего количества π ⁺ - мезонов, рожденных на ядрах кислорода, так как мы ожидаем, что в ¹⁶Op- столкновениях при 3.25AГэВ/c Δ ⁺⁺- резонансы также рождаются на протонах мишени. Но мы не можем сделать анализ для Δ ⁺⁺ , рожденных на протонах мишени из-за низкой статистики мишенных протонов (их средняя множественность на событие равна 0.60 ± 0.01) по сравнению с относительно высокой статистикой протонов ядер кислорода (их средняя множественность на событие составляет 1.93 ± 0.02. Точно так же для доли π⁻-мезонов (относительно общего количества π⁻-мезонов, рожденных в ¹⁶O p столкновениях при 3.25AГэВ/c), происходящих от распада Δ⁰ резонансов. В этом случае доля π⁻-мезонов дается выражением:

2.17

где n (π⁻) = 0.30 ± 0.01 является средней множественностью π⁻-мезонов на событие [75] в ¹⁶Op –столкновениях при 3.25AГэВ/c.
Экспериментальные значения масс, полученные с использованием оптимальных значений ε и a, представлены в таблице 1.