Образование δ0-изобар в области фрагментации мишени и области фрагментации снаряда в d

Рис. 2. Спектр инвариантной массы π⁻+р пар в области фрагментации мишени в d¹²C-соударениях при 4.2 А ГэВ/с при значениях параметров a = 0.56 и ε = 0.24. Сплошная кривая – результат аппроксимации экспериментального спектра формулой (7).

Найденные значения параметров М₀ и Г₀ в результате аппроксимации вместе с аналогичными данными по Δ⁺⁺-изобаре приведены в табл. 2. Данные по Δ⁺⁺-изобаре, образованной в области фрагментации мишени в d¹²C-соударениях при 4.2 А ГэВ/с также получены нами впервые. Там же приведены и данные по доли заряженных пионов, образованных от распадов Δ⁺⁺-, Δ⁰-изобар, а также средние множественности этих резонансов.

Таблица 2. Значение массы (М_Δ), ширины массы (Г) и средние множественности Δ> Δ⁰- и Δ⁺⁺-изобар в области фрагментации мишени в d¹²C-соударениях, а также доли (w) отрицательных и положительных пионов соответственно, рожденных от распада этих резонансов

Тип изобары	МΔ, МэВ	Г, МэВ	Δ>	w	χ^2/ч.с.с.
Δ^0	1232 ± 1	51 ± 2	0.10 ± 0.01	15.4 ± 0.5	0.58
Δ^++	1234 ± 2	52 ± 2	0.11 ± 0.01	16.6 ± 0.6	0.97

Из табл. 2 видно, что в пределах статистических погрешностей массы, их ширины, а также средние множественности Δ⁰- и Δ⁺⁺-изобар, образованных в области фрагментации мишени d¹²C-соударений, совпадают. В пределах статистических погрешностей также наблюдается совпадение доли положительных и отрицательных пионов, образованных от распадов Δ⁺⁺- и Δ⁰-изобар, соответственно. Из табл. 2 так же видно, что ширины массы этих резонансов в 2.3 раза меньше, чем ширина Δ-изобар, образованных в столкновениях свободных нуклонов.

На рис. 3 показаны спектры инвариантных масс π⁺р (a)- и π⁻р (б)-пар в области фрагментации снаряда в d¹²C-соударениях при 4.2 А ГэВ/с. Сплошные кривые − результаты аппроксимации экспериментальных спектров инвариантных масс π⁺р (a)- и π⁻р (б)-пар релятивистской формулой Брейт-Вигнера (выражение (7)).