Образование δ0-изобар в области фрагментации мишени и области фрагментации снаряда в d

Таблица 1. Значение массы (М_Δ) и ширины (Г) Δ⁰- и Δ⁺⁺-изобар, образованных в d¹²C-соударениях, а также доли (w) отрицательных и положительных пионов соответственно, рожденных от распада этих резонансов

Тип изобары	МΔ, МэВ	Г, МэВ	Δ>	w	χ^2/ч.с.с.
Δ^0	1233 ± 1	89 ± 3	0.20±0.01	30.0 ± 0.8	0.53
Δ^++	1232 ± 1	90 ± 1	0.21±0.01	31.4 ± 0.8	0.27

Найденные значения параметров М₀ и Г₀ в результате аппроксимации вместе с аналогичными данными по Δ⁺⁺-изобаре, полученными также нами в этих же соударениях приведены в табл. 1. В табл. 1 также приведены средние множественности этих изобар, а также доли заряженных пионов, образованных от их распада. Как видно из табл. 1 в пределах статистических погрешностей совпадают массы и ширины Δ⁰- и Δ⁺⁺-изобар. Такое же совпадение наблюдается и для их средних множественностей, а также, следовательно, долей заряженных пионов, образованных от распада этих резонансов. Такое совпадение, по-видимому, связано с равенством числа протонов и нейтронов в снаряде и мишени. Это обстоятельство также приводит к одинаковой множественности отрицательных и положительных пионов, образованных в d¹²C-соударениях при 4.2 А ГэВ/с.
Теперь перейдем к анализу характеристик Δ⁰- и Δ⁺⁺-изобар, образованных в области фрагментации мишени. В качестве примера на рис. 2 показан спектр инвариантной массы π⁻р-пар в области фрагментации ядра мишени в d¹²C-взаимодействиях при 4.2 А ГэВ/с. Сплошная кривая − результат аппроксимации экспериментального спектра по инвариантной массе π⁻р-пар формулой (7). Как видно из рис. 2 согласие экспериментального спектра и теоретической кривой удовлетворительное.