Kesish kuchlanishlariningg juftlashuv qonuni
|
Elementar parallelepiped muvozanatda bo'lishi kerak. Xususan, u nuqtadan o'tuvchi x o'qi atrofida aylanmasligi kerak TO (1-rasma qarang), shuningg uchun uningg yuzalari bo'ylab paydo bo'ladigan barcha kuchlarningg ushbu o'qqa nisbatan umumiy momenti nolga teng bo'lishi kerak:
Formula (1)da mos keladigan kuchlar qavslar ichiga olingan va ularningg qo'llari qavslar tashqarisida ko'rsatilgan.
1-rasm.
Ifodaningg (1) elementar soddalashtirilganidan keyin biz quyidailarni topamiz:
tangensial kuchlanishlarningg juftlashuv qonuni deb ataladi : har qanday ikkita o'zaro perpendikulyar sohada, bu sohalarningg kesishish chizig'iga perpendikulyar yo'naltirilgan tangensial kuchlanishlar kattaligi bo'yicha tendir. Bunday holda, siljish kuchlanishlari maydonlarningg kesishish chizig'iga yaqinlashadi yoki undan ajralib chiqadi.
|
Katta kavisli kavisli balkalarningg eyilishi
|
neytral qatlam radiusi
To'rtburchaklar kesim balandlii uchun h , tashqi radiusi R 2 va ichki R 1 bilan :
h / R <1/2 uchun : .
N : ishtirokida .
Kuchlilik holati: y \u003d - h 2 yoki y \u003d h 1 .
|
Kuchlanish sinovi
|
Materialningg mexanik xususiyatlari namunani maxsus presslarda sinab ko'rish orqali aniqlanadi. Namuna shakli boshqacha bo'lishi mumkin. Qoida tariqasida, bu l 0 uzunlikdai doimiy kesma (dumaloq yoki to'rtburchaklar) bo'lan novda . Namuna uchlarida ularni sinov mashinasida mahkamlash uchun maxsus bo'rtiqlar mavjud.
F 0 namunasiningg o'rta qisminingg tasavvurlar maydoni o'lchanadi . Har bir yuklanish momentida P valentlik kuchi va namunaningg o'rta qisminingg cho'zilishi ∆ l qiymatlari maxsus qurilmalar tomonidan aniqlanadi. Sinov paytida yuk asta-sekin va silliq ravishda oshadi. Zamonaviy sinov mashinalari namunani sinovdan o'tkazishda avtomatik ravishda yuk P va mutlaq cho'zilish ∆ l o'rtasidai bog'liqlik grafigini chizadigan magnitafon bilan jihozlangan. Bunday grafik strech diarammasi deb ataladi. Bunday grafikni yaratish g'oyasi Jeykob Bernulli tomonidan taklif qilingan, shuningg uchun uni ba'zan Bernulli diarammasi deb ham atashadi .
C v.3 markali po'latdan tayyorlangan namunaningg valentlik diarammasini ko'rib chiqing(1-rasm). E'tibor bering, ushbu diaramma namunaningg xatti -harakatini tavsiflaydi, u tayyorlangan material emas .
1-rasm. Namuna valentlik diarammasi
po'lat navidan St.3 o'qlarda P - ∆ l
Sinovningg dastlabki bosqichida Ppc ordinatasi bilan A nuqtgacha ( “pc ” indeksi mutanosiblik so‘zining qisqartmasi ) P kuchi bilan cho‘zilish ∆l o‘rtasidga bog‘liqlik chiziqli, ya’ni cho‘zilishi namuna tashqi yukningg ortishiga mutanosib ravishda ortadi. Bu fakt chiziqlilikni ko'rsatadi namunaning deformatsiyalanishi . Keyin diaramma kavisli bo'lib, P t valentlik kuchining ma'lum bir qiymatida ("t" indeksi suyuqlik so'zining qisqartmasi), yukni oshirmasdan namunaning uzayishida sezilarli o'sish kuzatiladi. Ushbu hodisa suyuqlik deb ataladi. BC diarammasining deyarli orizontal kesimi hosil nuqtasi deb ataladi va B nuqtasi diarammaning kritik nuqtasidir. B kritik nuqtga to’g’ri keladian P t kuchlanish kuchining ma'lum bir qiymatida namuna yuzasida, masalan, silliqlanan bo'lsa, biz birinchi navbatda bir-biria parallel va bir nuqtada joylashan bir nechta chiziqlar paydo bo'lishini sezamiz. namunaning o'qia taxminan 45 ° burchak. Keyin birinchisini kesib o'tuvchi va birinchisi bilan bir xil burchak ostida o'qa moyil bo'lan ikkinchi chiziqlar tizimi paydo bo'ladi. Bunday konjuat chiziqlar tizimi Lyuders -Chernov chiziqlari deb ataladi. Bu chiziqlarni birinchi marta 1859 yilda nemis metalluri V. Lyuders va mustaqil ravishda 1884 yilda rus metalluri D.K. Chernov (1839 - 1921). Ko'rsatilan chiziqlar materialning zarrachalarining siljishi izlari. Ushbu chiziqlarning yo'nalishlari kuchlanish paytida en katta kesish kuchlanishlari paydo bo'ladian joylara mos keladi.
C nuqtasidan tashqari , namunaning cho'zilishi yukdan tezroq o'sishni boshlaydi. Luders - Chernov chiziqlari soni o'sib bormoqda, ular bir-biri bilan birlashadi va konturning ravshanliini yo'qotadi. Diarammaning ushbu qismi qattiqlashuv zonasi deb ataladi. Diarammaning en yuqori nuqtasida ( D nuqtasida), P max = P pch a ten kuch bilan (indeks " pch " - kuch so'zining qisqartmasi), namunada to'satdan mahalliy torayish paydo bo'ladi - bo'yin, siljish deformatsiyalarining to'planishi natijasidir. Namunaning kuchlanish qarshilii, bo'yin hosil bo'landan so'n, tushadi va uning yorilishi K nuqtasida P p < P pch yukida sodir bo'ladi (" p " indeksi bo'shliq so'zining qisqartmasi).
Namuna sinanida, qoida tariqasida, kesmaning o'irlik markazida (bo'yinning o'rtasida) ko'ndalan yoriq paydo bo'ladi, qolan qismi esa namuna o'qia 45 ° burchak ostida kesiladi . shunday qilib, sinan namunaning bir qismida protrusion, ikkinchisida esa krater hosil bo'ladi.
Namuna tushirish chizi'i KL OA kesimia parallel to’g’ri chiziqdir. Binobarin, yorilish momentidai namunaning umumiy cho'zilishi ( K nuqtada) ikki qismdan iborat: yuk olib tashlanandan keyin yo'qolan elastik va O L sementining uzunliia ten bo'lan qoldiq .
Namunaning mutlaq o'lchamlarining ta'sirini bartaraf etish uchun rasmda ko'rsatilan diaramma keltirilan. 1 qayta quriladi: ordinatalar dastlabki tasavvurlar maydoni F 0 a , abscissalar esa namunaning dastlabki taxminiy uzunliia bo'linadi l 0 . Natijada shartli streç diarammasi deb ataladi . U e z - s z koordinatalarida qurilan (2-rasm) va Bernulli diarammasidan faqat masshtabda farqlanadi.
Rasm. 2-rasm. C markali po'latdan namunaning e z - s z o'qlarida taranlik diarammasi v 3.
Ushbu diaramma shartli deb ataladi, chunki kuchlanish va deformatsiyalar namunaning dastlabki o'lchamlari bo'yicha hisoblanadi. Ushbu yondashuvning to’g’rilii faqat amaliy fikrlar bilan belilanadi.
Shartli diaramma ( 2-rasma qaran ) materialning quyidai asosiy mexanik xususiyatlarini ko'rsatadi:
|
Do'stlaringiz bilan baham: |
