Reja: I bob Kirish

2. Kvant xossali ideal gaz

Bizga maolumki, yorulik elektromagnit to’lqinlaridan iborat bo’lib ham to’lqin, ham kopuskulyar xossalariga ega. Absolyut qora jism modeli vazifasini o’tovchi yopiq bo’sh kovakning ichida mujassamlashgan issiqlik nurlanishini fotonlardan tashkil topgan gaz deb qarash mumkin. SHu bilan birga fotonlar bir-birlari bilan o’zaro taosirlashmaganliklari uchun foton gazni ideal gaz deyish mumkin. Fotonning spini ?, yaoni butun songa teng bo’lgani sababli foton Boze-Eynshteyn statistikasiga bo’ysunadi. U holda (13.7), (13.13) ifodalarni inobatga olib hamda  = 2 deb( chunki har bir yo’nalishda o’zaro perpendikulyar tekisliklarda qutblangan ikkita to’lqin-foton tarqala oladi) kvant statistikasi yordamida absolyut qora jismning muvozanatdagi nurlanish energiyasi zichligini hisoblash uchun, (13.13) ifodani quyidagicha yozamiz:
(13.13)
bunda  = 0 deb olindi, chunki fotonlar soni saqlanmaydi. (13.13) dagi r va dr larni quyidagilar bilan almashtirsak , chastotalari  va +d bo’lgan fotonlarning soni: bo’ladi.
U holda chastotalari , va  + d oraliida bo’lgan fotonlar energiyasining zichligi:

yoki chastotalari  bo’lgan muvozanatdagi issiqlik nurlanishi energiyasining zichligi

(13.13)
Bu ifoda absolyut qora jism uchun yozilgan Plank formulasining aynan o’zidir.

3. Elektron gazning alayonlanishi

Metallardagi erkin valent elektronlarni yassi tubli potensial o’radagi ideal elekron gaz deb qarash mumkin (13.3-rasm). Elektronlar, spini ga teng bo’lgani uchun, Fermi - Dirak taqsimotiga bo’ysunadilar.


harorat T = O K bo’lganda valent elektronlarining metall ichida qabul qilishi mumkin bo’lgan energiyalarining diskret qiymatlarini, yaoni energetik sat’larlarni va ularda elektronning joylashish tartibini ko’rib chiqaylik. Buning uchun Fermi-Dirak taqsimot funksiyasi (13.13) ning grafigini chizamiz (13.4-rasm):
T = 0 K da agar ye < (o) bo’lsa, taqsimot funksiyasidagi e ning darajasi manfiy bo’lib qoladi va

bo’lgani uchun energiyaning 0 dan (o)=E_F(0) gacha bo’lgan qiymatlarida taqsimot funksiyasi o’zgarmas va
f[E(0)] = 1. (13.13)
Buning maonosi shundan iboratki, metallning valent elektronlari 0 dan ye_F gacha bo’lgan diskret energiyalarga ega bo’lishlari mumkin yoki shu oraliqdagi energetik sat’larning barchasi elektronlar bilan band.
Agar ye>(o) bo’lsa, ga intiladi natijada


f(E) = 0. (13.17)
bo’ladi, ya’ni T=0 K da metallning erkin elektronlari ye_F dan katta energiyalarga ega bo’la olmaydi yoki ye_F dan keyingi energetik sat’lar bo’sh bo’ladi. ye_F ni Fermi energiyasi yoki sat’i deyiladi.
Demak, Fermi sat’i T=0 K da valent elektronlari ega bo’lishi mumkin bo’lgan energiyaning maksimal qiymatini ko’rsatadi deb xulosa qilish mumkin va uning qiymatini kvant statistikasi yordamida hisoblash mumkin.
Buning uchun dastlab energiyasi E va E+dE bo’lgan valent elektronlarining sonini (13.13) yordamida aniqlaymiz.
Elektronning spini bo’lgani uchun mazkur ifodadagi  = 2. U holda

yoki
.
Oxirgi ifodani integrallasak metalldagi valent elektronlarining konsentrasiyasi uchun
(13.18)
ifodani hosil qilish mumkin.
(13.18) ni 2/3 darajaga ko’tarib esa, T = 0 K dagi Fermi energiyasining quyidagi ifodasini topamiz:
(13.19)