Свойства состояний положительной четности изотопа 230,232Th. П. Н. Усманов

Численные расчеты
Расчеты проводились для ядра ^230,232Th. Инерционные параметры остова и определялись по формуле (5), с использованием экспериментальных значений энергии основной полосы до спина . В базисные состояния модельного гамильтониана в случае ²³⁰Th были включены основная , вибрационная полоса , две полосы с и двадцать экспериментально известных состояний. В случае ²³²Th были включены основная , β − и γ( ) вибрационные полосы, также четырнадцать известных эксперименте состояний.
Модельные параметры определялись следующим образом:
параметры головных энергии основной , вибрационной и полос , и не возмущены Кориолисовами силами.
Поэтому их значения были взяты из эксперимента;
головные энергии полос и матричные элементы описывающие Кориолисово взаимодействия определялись по методу наименьших квадратов из условия хорошего согласия вычисленных и экспериментальных значений энергий.
Значения параметров модели, использованные при описание энергии, приведены в таблице 1.
Таблица 1. Значения параметров модели, использованные в расчетах энергии.

A			МэВ	МэВ
	55.89	519.8	0.732	0.973	0.1542	0.688	0.90	1.3
	60.31	534.64	0.737	-	0.226	0.909	0.90	-

Примечание: и инерционные параметры вращающегося остова; головные энергии полос; матричный элемент Кориолисова взаимодействия.
На рис. 1 и 2 приведены сравнения экспериментальных и теоретических значений энергии, вычисленных в рамках описанной выше модели для изотопов ^230,232Th соответственно. Как видно из рисунка 1 модель качественно воспроизводит экспериментальные данные.
В случае в полосе для нечетных состояний , , и отсутствуют экспериментальные значения энергии. Нащи расчеты для энергий данных состояний дают следующие результаты , , и .