Свойства состояний положительной четности изотопа 230,232Th. П. Н. Усманов

Рис. 1. Экспериментальные и теоретические энергии уровней низколежащих полос ядра .

Рис. 2. Экспериментальные и теоретические энергии уровней низколежащих полос ядра .
Данные о структуре состояний вибрационной , и полос представлены в таблицах 3-4, соответственно. Базис Гамильтониана включает в себя 20 полос с , но в таблице представлен один компонент– . Компоненты других полос можно определить по следующей формуле:
_(2.10)
Как видно из последних таблиц, наиболее заметными являются смешивания состояний полос с , и . Это связано с тем, что головные энергии данных полос расположены близко друг к другу. Этот факт должен проявляться в неадиабатичностях электромагнитных характеристиках состояний данных полос [9].
Таблица 2. Амплитуда смешивания базовых состояний для полосы для .

I
2	–0.0027	0.9950	0.0303	0.0522	0.0234
4	–0.0100	0.9647	0.0607	0.1825	0.0918
6	–0.0224	0.8969	0.0915	0.3121	0.1828
8	–0.0393	0.8181	0.1152	0.3911	0.2647
10	–0.0598	0.7520	0.1310	0.4277	0.3243
12	–0.0844	0.7017	0.1410	0.4422	0.3650
14	–0.1142	0.6634	0.1472	0.4462	0.3925

Таблица 3. Амплитуда смешивания базовых состояний для полосы для .

I
2	–0.0017	–0.0579	0.0240	0.9961	0.0249
3			0.0421	0.9919	0.0662
4	–0.0056	–0.2105	0.0431	0.9672	0.0880
5			0.0729	0.9667	0.1718
6	–0.0088	–0.3786	0.0481	0.9071	0.1348
7			0.1010	0.9199	0.2869
8	–0.0106	–0.5011	0.0454	0.8428	0.1564
9			0.1228	0.8625	0.3823
10	–0.0113	–0.5767	0.0278	0.7930	0.1645
11			0.1379	0.8083	0.4498
12	–0.0117	–0.6231	0.0371	0.7577	0.1673
13			0.1479	0.7631	0.4949
14	–0.0118	–0.6532	0.0339	0.7328	0.1682

Таблица 4. Амплитуда смешивания базовых состояний для полосы для .

I
2	–0.0024	–0.0310	0.0544	–0.0337	0.9922
3			0.0800	–0.0843	0.9313
4	–0.0073	–0.1001	0.0879	–0.1319	0.9672
5			0.1033	–0.2139	0.9493
6	–0.0115	–0.1675	0.0948	–0.2378	0.9328
7			0.1060	–0.3522	0.9040
8	–0.0142	–0.2174	0.0907	–0.3248	0.8968
9			0.0992	–0.4669	0.8537
10	–0.0158	–0.2504	0.0839	–0.3879	0.8656
11			0.0902	–0.5492	0.8084
12	–0.0168	–0.2719	0.0772	–0.4324	0.8408
13			0.0818	–0.6056	0.7719
14	–0.0173	–0.2863	0.0714	–0.4641	0.8214

Таблица 5. Амплитуда смешивания базовых состояний для полосы для .

I
2		0.9684	0.0219	0.2431
4	-0.0062	0.8927	0.0410	0.4380
6	-0.0123	0.8551	0.0567	0.4971
8	-0.0197	0.8351	0.0696	0.5190
10	-0.0280	0.8223	0.0802	0.5283
12	-0.0370	0.8128	0.0890	0.5323
14	-0.0465	0.8051	0.0964	0.5337
16	-0.0566	0.7986	0.1026	0.5339

Таблица 6. Амплитуда смешивания базовых состояний для полосы для .

I
2	-0.0005	-0.2443	0.0062	0.9696
3			0.0177	9990
4	-0.0008	-0.4418	0.0054	0.8970
5			0.0285	0.9973
6	-0.0009	-0.5040	0.0042	0.8636
7			0.0376	0.9953
8	-0.0009	-0.5292	0.0035	0.8484
9			0.0554	0.9931
10	-0.0009	-0.5419	0.0030	0.8404
11			0.0523	0.9908
12	-0.0009	-0.5492	0.0026	0.8356
13			0.0582	0.9885
14	-0.0009	-0.5539	0.0024	0.8326
15			0.0635	0.9863
16	-0.0009	-0.5571	0.0022	0.8304

Далее исследованы электрические характеристики ротационных состояний изотопов . Используя волновые функции представленные в таблицах 2-6 вычислены вероятности квадрупольных электрических переходов из состояний полос с , на уровни основной полосы по формула (2.4). Параметрами модели при вычисление Е2- переходов являются:

внутренний квадрупольный момент;
матричные элементы от оператора между внутренними волновыми функциями основной полосы и и полос.
Значения внутреннего квадрупольного момента брались из эксперимента [3]. Численные значения параметров , определялись с помощью адиабатической формулой (2,5), используя экспериментальные значения B(E2) для переходов из I=2 состояний вибрационных полос. Параметры определялись по методу из условия наилучшего согласия экспериментальных и теоретических значений вероятностей B(E2) и отношений вероятностей переходов. Полученные численные значения параметров при вычисление Е2- переходов приведены в таблице 7.
Таблица 7. Значения параметров и внутреннего квадрупольного момента , использованные в расчетах для изотопов .

A
	900	-15	-5.7	25	30
	962	23	-7	26	-

Теоретические значения отношений вероятностей переходов из нечетных состояний вычислялись по формуле (2.9). В таблица 8 приведены сравнения экспериментальных [1,2] и теоретических значения B(E2) для переходов из состояний и полос изотопов .

В таблицах 9 и 10 приведены сравнения отношений вероятностей переходов из состояний полос с и на уровни основной полосы для изотопов , соответственно.
Таблица 8. Вероятности Е2-переходов из состояний и -полос для .

		Эксп. [1]	Теор.	Эксп. [2]	Теор
		226(75)	218	237(102)	170
		-	-	44.03	44
		837(33)	549	279.44	360
		245(75)	238	246(34)	177
		460(151)	396	610(59)	519
		31(12)	41	11.01	0.34
		226	270	-	-
		435	534	-	-
		32	58	-	-