Учебное пособие Санкт-Петербург

3.1.2.1 Теплоотдача при свободном движении жидкости 
а) Теплоотдача в неограниченном пространстве 
Рисунок 3.5 Циркуляция жидкости в различных каналах 
В вертикальных каналах и щелях в зависимости от их толщины δ 
циркуляция жидкости (см. рис. 3.5) может протекать двояко: без взаимных 
помех и с возникновением циркуляционных контуров. 
В горизонтальных каналах процесс определяется взаимным 
расположением нагретых и холодных поверхностей и расстояния между 
ними. 
Для облегчения расчетов сложный процесс конвективного 
теплообмена обычно рассматривают как элементарное явление 
теплопроводности, вводя при этом понятие эквивалентного коэффициента 
теплопроводности λ
экв
. 
,
t
F
Q
экв






где Q – количество тепла; δ – толщина прослойки; F – площадь 
теплообмена; 
t

- перепад температуры. 

---

101 
Влияние конвекции учитывают коэффициентом конвекции 
,


экв
к
Е

где λ – теплопроводность жидкости. 
Для свободного движения 


Pr


Gr
Е
Е
к
к
и для приближенных расчетов приняты следующие расчетные 
зависимости: 


,
Pr
18
,
0
25
,
0


Gr
Е
к
если 10
3 
< Gr: Pr 
или 


5
,
0
25
,
0
4
3
Pr
18
,
0
,



g
A
t
А
Е
к



Е
к 
= 1, если Gr∙Pr < 1000.