1. Doiraviy kesimli sterjenlar buralishidagi deformatsiyalar Doiravi
Download 273.91 Kb.
|
|
ekv z z
bo‘ladi. Sof siljish holatida esa mustahkamlik sharti s sekv =t 3 £ [ ] (5.35)
(5.36) (5.37)
bo‘ladi. Energetik mustahkamlik nazariyasi ko‘proq plastik materiallar uchun qo‘llaniladi va u uchinchi nazariyaga yaqin natijalarni beradi. Bu holni (5.33) va (5.35)larni bir-biri bilan solishtirib ham ko‘rish mumkin. 4. O. Mor tomonidan taklif etilgan mustahkamlik nazariyasida, kuchlanish holatining xarakteristikalari sifatida qaralayotgan yuzada hosil bo‘ladigan eng katta urinma va normal kuchlanishlar olinadi. O. Mor mustahkamlik nazariyasiga ko‘ra tekis kuchlanish holatida mustahkamlik sharti quyidagicha ifodalanadi: 142
s 2 sekv = 1−k ( z +sy )+1+ k ( z +sy )2 + 4 z £ [ ] (5.38) Xususiy holda, ya’ni sy = 0 bo‘lsa s sekv = 1−k s +1+k s2 +4 z £ [ ] (5.39) bo‘ladi. Plastik materiallar uchun k = s îq .ch . Bu yerda soq.ch – cho‘zilishda îêñ oquvchanlik chegarasidagi kuchlanish, soq.s – siqilishda oquvchanlik chegarasidagi kuchlanish. Mo‘rt materiallar uchun k = v.ch ga teng bo‘lib, sv.ch – v.s cho‘zilishdagi vaqtinchalik qarshilik, sv.s – siqilishdagi vaqtinchalik qarshilik. Agar soq.ch = soq.s va k = 1 bo‘lsa (5.38), (5.39) ifodalar (5.33) va (5.34) ifodalar bilan ustma – ust tushadi. 0 Misol: Cho‘zilishga ishlayotgan sterjenning qiya kesimida yotuvchi nuqtaning kuchlanish holatini ko‘ramiz (4.20-rasm). (4.16) ifodadan ma’lumki, eng katta normal va urinma kuchlanishlar sa, ta, sterjenning bo‘ylama o‘qiga 45 burchak ostida yotgan kesimda hosil bo‘lar edi. «Qiya» tekislikka nisbatan 900 burchak ostida kesim o‘tkazib (5.9a-rasm), hosil bo‘lgan elementar yuzachani ajratib olamiz (5.9b-rasm). Bu yuzachani qirralariga sa, ta, kuchlanishlar ta’sir qiladi. 5.9-rasm. Cho‘zilish deformatsiyasida qiya kesimlardagi kuchlanishlar: a) sterjendan qiya kesimlar orqali ajratib olingan element; b) elementar yuzachaga ta’sir etayotgan kuchlanishlar. 143
Bu holda (5.9b-rasm) bosh yuzachalar, kesib olingan yuzachaga nisbatan 450 burchak ostida joylashgan bo‘lib, ulardan biri sterjen ko‘ndalang kesimida yotadi. Shuning uchun bosh kuchlanish − + 1 1 s1 = sz -2sy + 2 ( z -sy )+4 2 =0,5 20,5 + 2 (0,5 -0,5 )2 +4(0,5 )2 =s bo‘ladi. s £ Mustahkamlikning birinchi nazariyasiga asosan sekv = s1 = s bo‘lib, bu holda mustahkamlik sharti [s] ko‘rinishga ega bo‘ladi. Uchinchi mustahkamlik nazariyasiga asosan 2 sekv = ( z -s y ) + 4tz = (0,5s - 0,5s )2 + 4(0,5s )2 = s bo‘lib, mustahkamlik sharti bu holda ham oldingi natija bilan bir xil bo‘ladi. To‘rtinchi mustahkamlik nazariyasiga asosan s sekv = ( z - sy )2 +3 z = (0,5 -0,5 )2 +3(0,5 )2 =0,87 bo‘lib, bu yerda birinchi va uchinchi mustahkamlik nazariyasida olingan natijadan kamroq natija kelib chiqadi. Sterjenning qiya kesimi uchun, turli xil mustahkamlik nazariyalari asosida aniqlangan ekvalent kuchlanishlarning qiymatidan ko‘rinib turibdiki, sekv ning qiymati, sterjen ko‘ndalang kesimida hosil bo‘ladigan normal kuchlanishga teng yoki undan kichik bo‘lar ekan. Bu holat, sterjenning buzilishi ko‘ndalang kesim tekisligi bo‘ylab bo‘lishi mumkinligi haqidagi farazning to‘g‘riligini tasdiqlaydi. Download 273.91 Kb. Do'stlaringiz bilan baham: 
|