3- маъруза Электр катталиклар

Агар ρ >0 бўлса J ва v векторлар йўналишлари мос бўлади. Агар ρ <0 бўлса, улар қарама-қарши. Агар бир вақтнинг ўзида зарядларнинг ρ+ ҳажм зичлиги, v+ тезликда мусбат зарядланган заррачалар ҳаракати ва зарядларнинг ρ- ҳажм зичлиги, v- тезликда манфий зарядланган заррачалар ҳаракати мавжуд бўлса, у ҳолда кўчириш токи зичлиги JКЎЧ = ρ+ v+ + ρ-v- . Силжиш электр токини диэлектрикларда ўзгарувчан электр майдони мавжуд бўлганда эътиборга олиш зарур бўлади. Асосий электр ҳусусияти - электр майдони таъсирида қутбланиш (поляризация) қобилиятига эга бўлган модда диэлектрик дейилади. Диэлектриклар махсус гуруҳлари мавжуд, улар сегнетоэлекирик-лар деб номланади.

Диэлектрикнинг қутбланишини, шу жараёнини майдон таъсири-даги мусбат ва манфий зарядланган заррачаларнинг силжиши билан тушунтириш мумкин. Агар q – диполнинг мусбат заряди ва N1 – бирлик ҳажмдаги диполлар сони бўлса, у ҳолда майдоннинг s юза орқали ўтиши жараёнида E вектор йўналишида q·N1··x·s мусбат заряд силжийди ва қарама-қарши йўналишда – манфий заряд -qN1(d-x)s силжийди. Манфий заряднинг майдонига тескари йўналишда силжишига, мусбат заряднинг майдони йўналишида силжиши эквивалент бўлганлиги учун, s юзадан ўтган умумий заряд бунда бўлганлиги учун Умумий ҳолатда бир жинсли бўлмаган майдон учун (1.1)

Агар бирор юза элементи ds зарядланган заррачалар силжиш йўналишида ихтиёрий ўрнатилган бўлса, у ҳолда Pn = dQ'/ds, бунда Pn – юқоридаги Р векторининг ds юза элементига нормаль ўтказилган ташкил этувчиси. Р вектори вақт бўйича ўзгаришида ds юза элементидан қуйидаги ток ўтади Иккинчи томондан, бунда - ток зичлиги J' вектори-нинг ds элементига нормаль ташкил этувчиси. Шундай қилиб, J' нинг OX, OY, OZ ўқларига проекциялари қуйидагича: