89 . Uzluksizlik tenglamasini Maksvell tenglamalaridan keltirib chiqarish.
90 . Energiya zichligi va oqimi
91 . Elektrostatik maydon
Harakatsiz zaryadlar hosil qilayotgan maydonga elektrostatik may-don deyiladi. Zaryadlar harakatsiz bo‘lganligi uchun ko‘rilayotgan sis-temada tok nolga teng va maydon kuchlanganliklarining vaqt bo‘yicha o‘zgarishlari ham nolga teng bo‘ladi. Bu holda Maksvell–Lorentz teng-lamalari quyidagi ko‘rinishni oladi:
Ikkinchi va uchinchi tenglamalardan
ya’ni harakatsiz zaryadlar hech qanday magnit maydon hosil qilmasligi kelib chiqadi. Bu holda elektr maydon
ifoda bilan aniqlanadi.
92 . Kulon qonuni
N ta nuqtaviy zaryayadlardan tashkil topgan sistemaning maydonini aniqlaymiz. Uning zichligi
ko‘rinishda yozamiz. Bu yerda ra zaryad ea turgan nuqtaga o‘tkazilgan radius-vektor. Bu ifodani (5.10)
ga qo‘yib, nuqtaviy zaryadlarning maydon potensialini topamiz:
Bu yerda Ra = |r− ra| zaryad ea dan kuzatish nuqtasigacha bo‘lgan masofa. Endi potensialni bitta zaryad uchun yozamiz:
R= r− r0. Maydon kuchlanganligini aniqlaymiz:
N uqtaviy zaryad hosil qilayotgan maydonga kiritilgan sinov zaryadi e0 ga ta’sir etuvchi kuch
Bu bizga ma‘lim bo‘lgan Kulon qonunini beradi.
93 . Nuqtaviy zaryadlar sistemasi uchun zaryadlar sistemasining maydon potensiali
Nuq-taviy zaryadlar uchun ekanligini inobatga olsak,
dagi hajm bo‘yicha integrallar oson hisoblanadi. Natijada
Bu yerda ϕ(ra) barcha nuqtaviy zaryadlarning “a” zaryad turgan nuq-tada hosil qilayotgan maydon potensiali ekanligini inobatga olib, en-ergiya uchun quyidagini hosil qilamiz:
Do'stlaringiz bilan baham: |
