Fan: qattiq jism fizikasi 8-semestr

Shuning uchun solishtirma eyk mana bunday aniqlanadi:

(3) Dagi tokni no’lga teng deb olib, y/o’ uchun solishtirma termoeykni olamiz:

Agar uyg’otilmagan y/o’ uchun yozilgan electron va kovaklar konsentratsiyasidan foydalansak mana bunday ko’rinishga ega bo’ladi:

•  

bu yerdagi , lar – o’tkaz.va val.zonalardagi holatlar effektiv zichligi.

Shunday qilib, y/o’ termoeyk 2 ta yig’indidan iborat:

• Elektronlar hissasi
• Kovaklar hissasi

Bu ikkalasi qarama-qatshi ishoraga ega.

•  

(6) Dan xulosa: elektronli y/o’ uchun termoeyk manfiy. Bu holda namunaning issiq qismida musbat hajmiy zaryad hosil bo’ladi, chunki elektronlar issiq qismida musbat hajmiy zaryad hosil bo’ladi, chunki elektronlar issiq qismdan sovuq qismga diffuziyalanadilar.

(6) Dan xulosa: elektronli y/o’ uchun termoeyk manfiy. Bu holda namunaning issiq qismida musbat hajmiy zaryad hosil bo’ladi, chunki elektronlar issiq qismida musbat hajmiy zaryad hosil bo’ladi, chunki elektronlar issiq qismdan sovuq qismga diffuziyalanadilar.

Kovakli y/o’larda termoeyk “+”, bunda issiq qismda manfiy hajmiy zaryad hosil bo’ladi. Shunday qilib, agar y/o’ kirishmali bo’lsa, u holda ichki elektr maydon yo’nalishi va termoeyk qutb ishorasi asosiy zaryad tashuvchilar ishorasi bilan aniqlanadi va shundan kelib chiqib termoeyk ishorasidan kristall kirishma o’tkazuvchanlik turini aniqlash mumkin.

Aralash o’tkazuvchanlik holida termoeyk ishorasi nafaqat zaryad tashuvchilar konsentratsiyasi bilan, balki yana harakatchanlik bilan aniqlanadi.

O’z navbatida, kirishmali y/o’ termoeyk miqdori kirishma miqdori ortishi bilan kamayadi. Kirishmali namunani qizdirganda uning termoeyk si kamayadi.

O’z navbatida, kirishmali y/o’ termoeyk miqdori kirishma miqdori ortishi bilan kamayadi. Kirishmali namunani qizdirganda uning termoeyk si kamayadi.

Xususiy y/o’ uchun

va (5) formula mana bu ko’rinishni oladi:

Bu yerda