Hozirgi sharoitda yoqilg‘ini sezilarli darajada tejashning ikki yo‘li mavjud: avtomobilni garajda yoping va piyoda yurish yoki avtomobilga avtogaz uskunalari o‘rnatish

F_FP=F₀ (1 – l_h/h); (2.6)
tanlangan bazaga bog’liq ravishda o’lchanayotgan b_x kattalik turli hollarda l_h bilan bog’liqdir. SHunday qilib, tirqishni quyi qirrasi holatini baza deb olib quyidagiga ega bo’lamiz: l_x= l_h .
Agar sanoq bazasi qilib tirqish simmetriyasining gorizontal o’qi tanlansa, l_x= l_h - 0,5 h bo’ladi.
l_x = l_h ,bo’lganda (6.4) ifodaga asosan,
l_x = h – C_e U_f , bu erda S_e=h/(K_fF₀)
YUqorida taHkidlanganidek, nazorat ob’ekti foydalanilayotgan yorug’lik to’lqin uzunliklari uchun to’la tiniq emas, lekin ko’rib o’tilgan hamma soya usullarini foydalanilayotgan yorug’lik to’lqin uzunliklarida yarim tiniq nazorat ob’ektlarida ham qo’llash mumkin. Ammo bunda usulning sezgirligi mos holda kamayib boradi va yorug’lik oqimining ob’ekt orqali o’tishida yo’qotish koeffisientining doimiy emasligi o’lchash xatoligini yuzaga keltiradi.
Har qanday tekis tasvirni bir yoki ikki o’q bo’ylab yoyish mumkin, ya’ni kadr bo’yicha; mos holda SSU chiziqli skanerlash va kadr bo’yicha skanerlash usullariga bo’linadi. CHiziqli skanerlash soya usuli o’lchanayotgan ob’ekt soyasining qirrasi holatini aniqlash imkonini beradi (1.11-rasm). Bu erda 0 nuqta skanerlash markazi hisoblanadi [9]. Bu degani, skanerlovchi element shu nuqta atrofida simmetrik davriy tebranishlar hosil qiladi (1-egri chiziq). Bu tebranishlarning amplitudasi A ga teng, skanerlash tezligi (bu holda u const) V ga teng. t₁ vaqt momentida (2-egri chiziq) skanerlovchi element soya qirrasiga etadi va unga kiradi, t₂ vaqt momentida esa soyadan chiqadi, t₃ da yana soyaga kiradi, shundan keyin butun jarayon davriy takrorlanadi. Skanerlovchi elementni soya chegaralaridan o’tish vaqtida fotopriyomnik chiqishidagi signal miqdori keskin o’zgarib ketadi. Bu differensial zanjirlar yordamida 3-egri chiziqda ko’rsatilganidek qisqa impulslarni hosil qilish imkonini beradi. Bu impulslarning hosil bo’lish vaqtlari skanerlash amplitudasi, uning tezligi va sanoq bazasi bo’lib hisoblangan soya qirrasi l_x ning skanerlash markaziga nisbatan joylashuviga bog’liqligi quyidagi tenglikda berilgan:
 t¹=t₂ – t₁=2[(A - l_x)/V] ;  t¹¹=t₃ – t₂=2[(A + l_x)/V] .

Bu  t¹ va  t ^II vaqti intervallari davomiyligini o’lchab, ular orasidagi farqdan skanerlash markaziga nisbatan l_x soya qirrasini aniqlash imkonini beradi.

t¹¹ – t¹=4l_x/V
SHu yo’l bilan qandaydir qorong’i yoki yorug’ shtrixning joylashuvini impulslardan foydalanib o’lchash mumkin. Bunda skanerlovchi element ingichka shtrixdan o’tganda differensial zanjir kirishida emas, fotopriyomnik chiqish zanjirida impulslar hosil bo’ladi. Soya usulining ko’rinishlaridan biri bo’lgan chiziqli skanerlash tiniq bo’lmagan ob’ektlarni ko’ndalang o’lchamlarini o’lchash hisoblanadi(1.12-rasm). Bunda ob’ektni d_x ko’ndalang o’lchami bo’lib, skanerlovchi elementning ob’ekt soyasi chegarasi orqali shu soya ichiga, keyin shu soyadan o’tish vaqtida yuzaga keluvchi differensiallovchi uya chiqishida hosil bo’ladigan ikki ketma-ket impulslarni vaqt intervali t₂ hisoblanadi. O’lchanayotgan kattalik d_x va vaqt orasidagi bog’lanishni ifoda etuvchi tenglama quyidagi ko’rinishga ega.
t₂ – t₁=d_x/V


1.12. – rasm. Ob’ektlarni ko’ndalang o’lchamlarni o’lchash.
Ko’rib o’tilgan usulda d_x ni kichik qiymatlarini o’lchashda aniqlik sezilarli yo’qoladi.

1.13.- rasm. CHiziqli skanerlash soya usuli.

Bu usul asosida Buger-Lambert tenglamasi yotadi. Bunga asosan F₀ oqim yo’naltirilgan qandaydir ob’ektdan o’tayotgan  to’lqin uzunligiga teng bo’lgan monoxromatik yorug’lik oqimi quyidagiga teng