Кимевий технологиянинг жараёнлари ва қурилмалари фанидан ўқув қўлланма

Суюқликларнинг ҳаракат режими. Биринчи
марта суюқликлар ҳаракатининг режимини 1883 й
Рейнольдс томонидан ўрганилган. Идишда
доимий сатх ушлаб турилади. Унча катта бўлмаган 
тезликда рангли суюқлик сувга аралашмасдан 
тўғри чизиқ бўйлаб ип шаклида ҳаракат қилади. 
Бундай ҳаракат ламинар режим дейилади. 
Трубадаги сув оқими тезлиги оширилса
рангли суюқлик труба бўйлаб тўлқинсимон 
ҳаракат қилиб сувнинг бутун массасига аралашиб 
кетади. 

---

39 
Рейнольдс ўз тажрибаларида фақат тезликни эмас, балки трубанинг 
диаметри, суюқликнинг қовушқоқлиги ва зичлигини ўзгартирди. Бу ўзгарувчан 
катталиклар: тезлик w, диаметр d, зичлик р, қовушқоқлик 

каби 
катталиклардан Рейнольдс ўлчамсиз комплекс келтириб чиқарди, яъни:
(2.45)
Бу комплекс Рейнольдс критерийси (мезони) дейилади. Рейнольдс 
мезони ўлчовсиз маълум сон қийматга эга. 
Агар Re < 2300 бўлса, ламинар режим бўлади. Агар Re>10000 бўлса, 
турбулент режим бўлади. Re = 2300 - 10000 чегарада ўзгарса ўтиш соҳаси 
бўлиб труба ўртасида суюқлик турбулент, девор яқинида ламинар ҳаракатда 
бўлади.
Cуюқликларнинг тезлиги ва сарфини ўлчаш. Кимё ва озиқ-овқат 
саноатида суюқликларнинг тезлиги ва сарфини ўлчаш учун дроссель асбоблар 
ва пневматик трубалар кенг ишлатилади. Очиқ оқимда суюқликнинг тезлиги
Пито найчаси билан ўлчанади, у кичик диаметр букилган най, ҳаракатланаётган 
суюқлик оқими йўналишига очиқ учи қарама-қарши қилиб ўрнатилади ва 
найнинг ўқи оқим йўналишида мос келади. Бунда найнинг вертикал қисмида
суюқлик динамик босимга тенг бўлган h баландликка кўтарилади, яъни

---

40 
h = w
2
/2g 
(2.46) 
Бундан 
gh
2


. Амалда оқим йўналишида найнинг бўлиши тезликнинг
умумий тақсимланишига таъсир қилади, шунинг учун формулага тузатиш 
коэффициенти киритилади: 
(2.47) 
Бу коэффициентнинг қиймати ҳар қайси най учун тажриба йўли билан 
топилади. Суюқликнинг миқдори секундли сарф тенгламаси орқали 
аниқланади: V = S 

Оқим тезлиги ва сарфини ўрганиш унинг юқоридаги усуллар содда ва 
кулайдир, лекин пневматик трубаларни оқимларнинг ўқига нисбатан ўрнатиш 
жуда қийин. Шу сабабли саноатда оқим тезлиги ва сарфини ўлчаш учун 
дроссель асбоблари ишлатилади.
Дроссель асбоблари сифатида ўлчовчи диафрагма, сопло, Вентури
трубалари ишлатилади. Вентури трубасида ўлчовчи диафрагма ва соплога 
нисбатан босимнинг йўқотиши кам бўлади, чунки унинг диаметри аста-секин 
торайиб, сўнгра кенгайиб ўз ҳолига қайтади. Шунинг учун Вентури трубалари
саноатда кўпроқ ишлайди. 
Босимларнинг ўзгариши Бернулли тенгламаси орқали ифодаланади:
Р
1
+ w
2
1
= Р
2
+ w
2
2

g 2g

g 2g (2.48) 
w
2
2
- w
1
2
= Р
1 
-Р
2
= h
2g 2g

g
бу ерда h - трубанинг тор ва кенг кесимидаги босимлар ўзгаришининг 
дифманометрда ўлчанган миқдори, м.
w нинг қийматини динамик напорлар айирмасини ифодаловчи тенгламага 
қўйсак: 
gh
2




---

41 
h
d
d
g
w
g
w








4
1
2
2
2
2
2
2
2
бундан 
4
1
2
2
1
2








d
d
gh

(2.49) 
Диафрагма тешиги S
o
дан ўтаётган суюқлик сарфининг миқдори: 
4
1
2
2
0
1
2
4









d
d
gh
d
V
c

(2.50) 
бу ерда d- дроссель асбобларининг сарф коэффициенти, d <
Дрессель қурилмаларининг диаметри трубанинг диаметридан 3-4 марта 
кичкина шунинг учун (d
2
/d
1
)
4
нисбатлар миқдори жуда кичик бўлади, демак 
суюқликнинг сарфини қуйидагича топилади: 
(2.51)