Kovaklar konsentratsiyasi

6.6-rasm. KUD asosidagi generator elektr sxemasi
KUD parametrlari va teskari kuchlanish U qiymati shunday tanlanadiki, p⁺ - n o‘tishdagi elektr maydon kuchlanganligi Е_L ≈ 10⁵ В/см, i – sohada esa Е_TO‘Y ≈ 5-10 kV/sm bo‘lsin.
Elektr maydon kuchlanganligi Е_L ga yetganda yarimo‘tkazgich kristall panjarasi atomlarining zarbdan ionlashuvi boshlanadi. Zarbdan ionlashuv natijasida zaryad tashuvchilarning ko‘chkisimon ko‘payishi kuzatiladi. Elektr maydon kuchlanganligi i – sohada Е_TO‘Y dan katta bo‘lgani sababli zaryad tashuvchilar dreyf tezligi maydon kuchlanganligiga bog‘liq bo‘lmaydi va υ_TO‘Y ≈ 10⁷ sm/s ni hosil qiladi.
Elektr zanjirlarda doim mavjud bo‘ladigan elektr toki yoki kuchlanishi fluktuatsiyalari hisobiga sxemada hosil bo‘lgan birlamchi tebranishlar qurilmani generatsiyalash rejimiga o‘tkazadi. Tebranish konturida elektr maydonning o‘zgaruvchan tashkil etuvchisini belgilovchi U U_m sint o‘zgaruvchan kuchlanish hosil qilinadi:
E  E_Л Е_msint
Musbat ∆Е yarim davrlarda p⁺-n o‘tishda elektron – kovak juftliklar generatsiyalanadi. ∆Е ortib borishi bilan vaqt birligi ichida hosil bo‘layotgan zarrachalar soni shunday ortadiki, ∆Е musbat yarim davri oxirida eng ko‘p zaryad tashuvchilar hosil bo‘ladi. Kovaklar p⁺-n o‘tishdan p⁺- sohaga siljiydi, elektronlarning asosan ko‘p qismi Q zaryadli to‘plam sifatida p⁺-n o‘tish maydoni hisobiga L qalinlikka ega bo‘lgan va dreyf qatlami deb ataluvchi i – sohaga o‘tadi. Dreyf qatlamida elektronlar o‘rtacha υ_TO‘Y tezlik bilan n⁺ - sohaga siljiydi.
Elektr maydon tezlatuvchi maydondan sekinlatuvchi maydonga o‘tish vaqtida elektronlar to‘plami dreyf sohasida xarakatlanishga boshlaydi.
Agar dreyf qatlami uzunligi L da elektronlarning uchib o‘tish vaqti τ_ДР tebranishlar davri yarmiga yaqin (_ДР T /2) qilib olingan bo‘lsa, elektronlar to‘plami L ning butun uzunligida yuqori chastotali maydon bilan tormozlanadi va unga o‘z energiyasini berib boradi. Kinetik energiya uzatilishi elektronlar to‘plamining kristall panjara bilan to‘qnashuvlari orasida sodir bo‘ladi.
Elektronlar o‘zining bir qism energiyasini yuqori chastotali maydonga uzatishi KUD MDQka ega ekanini angalatadi.
O‘YUCH maydonga energiya uzatishning maqbul shartidan _ДР T /2 kelib chiqqan holda, UD li generatorning ishchi chastotasi f ni baholaymiz:
1 1 ТУЙ
f    ;
T 2_ДР 2L
L =10 mkm ni tashkil etganda f =5 GGs bo‘ladi. Hisoblab topilgan chastota uchib o‘tish chastotasi, ko‘rilgan rejim esa uchib o‘tish rejimi deb ataladi.
Generatsiyalovchi diodlarning boshqa turini Gann diodlari tashkil etadi.