Муаллифлар: Абдурахманов. П., физика-математика фанлари доктори, профессор, Эгамов У., физика-математика фанлари

P = IS
me


га тенг. Бу ерда I = ev - орбитал ток, е - электрон заряди, v - айланиш частотаси, S = nr² - орбитал ток юзаси. У холда
Pme = evnr², (44.1)
Атом ва молекуладаги хар бир электрон шундай орбитал магнит моментига эга булгани учун, атом ва молекуланинг молекуляр токлари хосил килган натижавий магнит моменти электронлар магнит моментларининг йигиндисига тенгдир:
P = V P (44 2)
mi me _? V • /
Магнетикларнинг магнитланишини тавсифлаш учун j - магнитланганлик вектори деб аталадиган катталик киритилади. Бу катталик магнетикнинг бирлик хажмидаги атом ва молекулаларининг орбитал магнит моментлари йигиндисига тенгдир:
- V P
/ j mi . . . __ч
^j=~v^{, (44}-³⁾
бу ерда AV - магнетикнинг мумкин булган энг кичик хажми ва унда магнит майдони бир жинсли деб хисобланади.
Индукцияси В₀ булган ташки магнит майдонига жойлаштирилган магнетикда, индукцияси В' булган ички майдон хосил булади, шу сабабли В - натижавий магнит майдони куйидагича тенг булади:
В = В₀ + В', (44.4)
Магнетикнинг В вектор билан ифодаланадиган хусусий майдони бир йуналишга йуналтирилган молекуляр токларнинг магнит моменти
билан аникланади. Фараз килайлик, В₀ индукцияли ташки бир жинсли
136




магнит майдонида цилиндр куринишда, кундаланг кесим юзаси S ва узунлиги L булган бир жинсли магнетик жойлашган булсин (81 - расм).






I

81. 
    - расм. Индукцияли бир жинсли магнит майдонида магнетик
    

Атом ва молекулалар орбитал магнит моментлари магнетикда хрсил килган В' индукцияли ички магнит майдони, ташки магнит майдони индукция вектори В₀ йуналиши билан мос тушади (82 - расм).


L

81. 
    - расм. Атомлар орбитал магнит моментлари ички майдони
    

индукция векторининг йуналиши
Цилиндрик магнетик укига перпендикуляр булган S кундаланг кесимида барча молекуляр токлар узаро компенсациялашади (83 - расм).


Магнетикнинг ён сиртида, кундаланг кесимнинг периметрида токлар нолдан фаркли булади (84 - расм).






о—о—► о—►


Ch-* о-*- о—►






в,

81. 
    - расм. Цилиндрик магнетик кундаленг кесимидаги
    

молекуляр токлар


137

81. 
    - расм. Магнетикнинг ён сиртидаги молекуляр токлар
    

Натижада, цилиндрик магнетикни соленоидга ухшатиш мумкин ва унинг ташки сиртининг бирлик узунлигида утказгичнинг I₀ токли битта урами бор деб хдсоблаш мумкин. Бу ток магнетикнинг молекуляр токларига эквивалент булганлиги учун Н кучланганликли ва В' = д/₀ индукцияли ички магнит майдонини х,осил килади.
I₀ ток катталигини j - магнитланганлик вектори билан куйидагича боглаш мумкин:


j


Iо LS LS


— I


о


у х,олда


(44.5)


(44.6)


Тажрибалар курсатишича, магнитланганлик вектори


j—xH,


(44.7)


га тенгдир. Бу ерда x - магнетикнинг магнит кабул килувчанлиги, j ва


H нинг улчов бирликлари


бир хил булгани учун x - улчовсиз


катталик хисобланади.

6. 
   - ва (44.7) - тенгламалардан куйидагига эга буламиз.
   

(44.8)


Натижавий магнит индукция (^{B — B} + ^B₀) га тенг булгани учун
138

В = м„^H + М„ Х^н

в = Мс⁽1 + Х)^н ,


(44.9)


(44.10)


(1+X) га тенг булган улчовсиз катталик магнетикнинг магнит сингдирувчанлиги деб аталади:
М = 1 + X , (44.11)
Шундай килиб, магнетикдаги натижавий магнит майдони индукцияси B магнит майдони кучланганлиги H билан куйидагича богланган булади:

• 
  - Гг B
  

^B = ММ ёки ^H = — , (44.12)
гЧ-^0

36. 
    - §. Максвелл тенгламалари
    

Максвелл назариясига асосан зарядларнинг тартибли харакати булган токлардан ташкари, узгарувчан электр майдони хам магнит майдони манбаи булиши мумкин.
Электр майдон индукция (силжиш) вектори D учун Гаусс теоремасини ёзамиз
Nd =j DndS = q
Бу тенгликнинг икки тарафини вакт буйича дифференциалласак, куйидагига эга буламиз:
^d | D_ndS = l^dS = * dt dt* ^J dt dt
D индукция вектори факат вактга эмас, балки координатага хам боглик
булгани учун ^dDn хусусий хосила белгисини танладик, q заряднинг
dt
узгариши факат заядларнинг келиши ёки кетишида, яъни ток мавжуд булганда содир булади.


139

Ток кучи ¹ — d — Ijn^dS

га тенг. Бу ерда,


dDn
jn ^—


dt


Тенгликнинг унг тарафи - силжиш векторининг узгариш тезлигидир ва
у силжиш токининг зичлиги деб аталади.
Максвелл фараз килишича, силжиш токи, утказувчанлик токига
ухшаш магнит майдонининг манбаи хдсобланади. У х,олда магнит
майдони кучланганлиги циркуляцияси формуласини куйидагича кайта
ёзиш мумкин:
dD


I^Hi^{dl —} I + 1_Силж ^{— 1 +} ~dt(^L, (45.1)


кт- г dDn
бу ерда I - утказувчанлик токи, 1_силж — силжиш токи.
dt
Бу тенглама Максвеллнинг биринчи тенгламасининг дифференциал куринишидир.
Диэлектрикда, утказувчанлик токи булмагани учун, бу тенглама куйидагича ёзилади:
I ^H'^{dl —} , (452)


Бу тенглама куйидаги маънога эга: электр майдонининг исталган узгариши магнит майдонини х,осил килади. Уз навбатида, магнит майдонининг узгариши уюрмали электр майдонини вужудга келтиради, унинг кучланганлик вектори циркуляцияси, берилган контурни кесиб утувчи, ишораси тескари булган магнит майдони индукция окимининг узгариш тезлигига тенгдир.
i* dO

1.