Образование δ0-изобар в области фрагментации мишени и области фрагментации снаряда в d

1.2. Просмотр и отбор событий в пузырьковых камерах
Просмотр стереофотографий с ПК проводился на проекционных столах с увеличением 10. Все стереофотографии просматривались трижды. Первый и второй просмотр проводились независимо. При третьем − окончательном просмотре сравнивались результаты двух просмотров, и основное внимание уделялось тем событиям, которые оказались различными при первом и втором просмотрах. Эффективность двойного просмотра для звезд с числом вторичных заряженных частиц, n_ch  3, была близка к 100%, а для двухлучевых составляет около 90%.
Для каждого взаимодействия были определены следующие характерные параметры: полное число вторичных заряженных частиц, число медленных протонов, число отрицательных заряженных частиц, число гамма квантов, число V⁰-частиц, число пар Далица, число однозарядных положительных частиц.
1.3. Измерения и математическая обработка событий на ЭВМ
Измерения событий проводились на полуавтоматических установках ПИК [4], работающих на линии связи с ЭВМ [5]. События обсчитывались по программам геометрического восстановления и кинематического анализа “Геофит-ФТИ”. В основу программы “Геофит-ФТИ” положены программы “1-6” [6] и “2-4” [7], разработанные в Лаборатории вычислительной техники и автоматизации ОИЯИ. Основные алгоритмы программ [6,7] оставлены без изменений и дополнены лишь блоком для расчетов весов нейтральных частиц (γ-кванты и V°-частиц). Кроме этого, увеличено число обрабатываемых треков. "Геофит-ФТИ" позволяет обрабатывать до 40 измеренных треков и до 19 нейтральных частиц, в то время как для программ “1-6” и “2-4” эти цифры равны соответственно 14 и 5.
Обычно на треках протонов измерения координат проводятся до выхода из рабочего объема камеры или до точки остановки. Если на треке протона нет излома, вторичной звезды или не имеется визуально обнаруженного резкого изменения кривизны и протон останавливается в камере, то в этом случае его импульс определялся по длине пробега. Импульсы других частиц (π^±-мезонов и е⁺е^–-пары) определялись по кривизне, если длина проекции следа превышала 4 см, а для коротких (L < 4 см) треков определялись углы вылета вторичных частиц. Восстановление импульсов таких π^±-мезонов проводилось следующим образом. Были построены импульсные спектры π^±-мезонов с длиной проекции треков больше 4 см, разбивая их на 18 гистограмм по их углу вылета θ (0  θ  180) в лабораторной системе с шириной углового интервала ∆θ=10. Далее, в соответствии с измеренным углом вылета π^±-мезонов, длина проекции треков у которых меньше 4 см, случайным образом разыгрывался значение их импульса по той или иной импульсной гистограмме. Следует заметить, что доля коротких треков π^±-мезонов составляла <1%.
В пропановой пузырьковой камере протоны с высокой эффективностью идентифицируются визуально по ионизации вплоть до импульсов 750 МэВ/c. Нижняя граница регистрации протонов составляет 140 МэВ/с. Эти границы для водородной пузырьковой камеры составляют 1250 МэВ/с и 110 МэВ/с, соответственно.
При определении импульсов и их погрешностей учитывалось следующее: фактический разброс измеренных на треке точек, неопреде-ленность в значении магнитного поля, а также ошибки, вызванные многократным рассеянием частиц.
Средняя величина относительной ошибки в определении импульсов, <ΔР/Р>, вторичных частиц (за исключением визуально идентифицированных протонов, для которых (5.0 ± 0.3)% оказалось равной (11.5 ± 0.3)% для р¹²С- ²Н¹²С-, ⁴Не¹²С- и ¹²С¹²С-взаимодействий при 4.2 А ГэВ/с.
Медленные или останавливающиеся в камере π⁺-мезоны легко отличаются от протонов по известной цепочке распада, а π^–-мезоны по характерной звезде. Все вторичные отрицательные частицы считались π^–-мезонами, если они не были идентифицированы как электроны.