Радиотехник тизимлар назарияси асослари

— 
S 0
 
kesmani
olish mumkin. 
= 0 boMganda tajriba natijalariga mos keladi. Beta- 
spektrga hosilaviy yadro kulon maydonning ta’sirini yadroning zaryadi va 
elektronlarning energiyasiga bog‘liq bo‘lgan 
f  (Z, Ee) koeffitsient bilan 
hisobga olish mumkin. Bu ko‘paytmaning qiymatlari maxsus jadvallarda 
berilgan. Albatta, bunda atom elektronlarining yadroni ekranlash ta'sirini 
ham hisobga olish zarur.
Yuqoridagilarni e ’tiborga olganda P-zarralar chiqish intensivligini 
xarakterlovchi 
c o ( s )  funksiya:
co(s) = c 2f ( s , z ) s ( s 2 - l f 2( s 0 - s f .  
(3.8.16)
K ulon maydonini sekin P"-zarralar chiqishini yengillishtirsa, p +- 
pozitronlar chiqishini qiyinlashtiradi (3.10-rasm).
98
www.ziyouz.com kutubxonasi

---

W(E)
A
3.10-rasm.
Beta-yemirilishda alfa-yemirilishdagi kabi yemirilish energiyasi bilan 
yem irilish doim iysi o ‘rtasidagi kuchli aloqadorlik m avjud. Yemirilish 
doimiysi 
X P-spektrning energiya bo‘yicha taqsimotini xarakterlovchi
(3.8.14) ifodaning integral qiymatini namunadagi yemiriluvchi yadrolar 
soniga bo‘lingan qiymatiga teng:
N,
Nn
= B J f ( e 2 - l ) ~(s0- s ) 2d e = B f ( s , z ) ;
(3.8.17)
B = ~ ^ .  
(3.8.18)
1/2
B y ad ro stru k tu rasin in g y em irilish g a ta 's iri o ‘zg a rish ig a k o ‘ra, 
y a d ro la rd a tu rlic h a b o ‘ladi. 
f \ { s ,  z) n i h iso b la s h v a ta jrib a d a n
an iq lash ham m u m kin. 
\M\2 esa ru x sat e tilg an o ‘tis h la r uchun birga 
va taq iq la n g a n o ‘tish lar uchun no lg a y aq in b o ‘lad i. S huning uchun
99
www.ziyouz.com kutubxonasi

---

f T m k o ‘p a y tm a ru x sa t e tilg a n v a ta q iq la n g a n o ‘tis h la r u c h u n
taxm inan o ‘zgarm as bo ‘lib, taqiqlangan o ‘tish lar uchun ruxsat etilgan 
o ‘tish larg a qaraganda an cha k a tta b o ‘Iishi kerak . 
fT m k o ‘p aytm a 
seku ndlarda o ‘lchanadi va u o ‘ta rux sat etilgan yengil yad ro lard a 
kuzatiladigan b eta-o ‘tish lar uchun ~103 s ga teng. M endeleyev davriy 
sistem asining o ‘rtasida jo y lash g an elem entlard a yuz beruvchi ruxsat 
etilgan b e ta -o ‘tish lar uchun ~ 1 0 5 s lar b o ‘ladi. C hunki bu y ad rolarda 
neytron soni proton sonidan k o ‘p va n atijad a s o ‘nggi ney tron bilan 
pro ton egallagan en ergetik sathlarni b ir-b irid a n farqlanad i. Shuning 
uchun b o sh lan g ‘ich va oxirgi ho lat to ‘lqin funksiyalari b ir-b irid a n
k u c h liro q fa rq la n ib m a tritsa e le m e n ti |M |2 b ird a n a n c h a k ic h ik
b o ‘ladi.
f r  b ir n echa ta rtib d a o ‘zg a rg a n lig i u ch u n lo g arifm a q iy m ati 
ishlatiladi. Bu 
f r  ko‘paytm a yadro strukturasiga ju d a sezgir. Ruxsat 
etilgan yoki taqiqlangan o ‘tish!ar elektron-antineytrino ju ftlarin ing olib 
o ‘tgan orbital m om entlari bilan belgilanadi. 0 ‘tish ruxsat etilgan / = 
0, taqiqlangan / = 1 b o ‘lsa va h.k. Bu bilan 
f x  qiymati keskin otrib 
b o rad i. B unday b o ‘lish sa b ab in i q u y id ag ic h a izo h la sh m um kin . 
M a’lumki klassik mexanika nuktai nazaridan elektron-antineytrino jufti 
yigindi impulsi 
P < h/R b o ‘lgan / > 0 m om ent bilan yadrodan chiqishi 
m um kin emas, lekin kvant m exanikasi bu zarralar chiqishini katta 
taqiqlashlik bilan ruxsatetadi. B irx il sharoitda / m om entga ega bo‘lgan 
zarralar juftin ing
1 = 0 bo‘lgandagi chiqish ehtim olligi
G> o
(
r
Y
(3.8.19)
bu y erd a/?-y ad ro radiusi. (3.8.19)danko‘rinibturibdiki,taqiqlashbirga 
o ‘zgarganda 
f r  bir necha tartib oshadi.
Beta aktiv yadrolarning b-spektr shakli va yashash vaqti nurlanayotgan 
zarralar to‘ la harakat mikdori momentining kattaligigajuda bog‘liq. Ruxsat
etilgan (3-o ‘tish lard a 
q
-
v
 
ju f ti to ‘la m om enti 0 yoki 1, b ir karra 
taqiqlanganda - 0, 1 ,2 , ikki karra taqiqlanganda - 1, 2, 3 va h.k. Beta- 
o ‘tishlardajuftlik o‘zgarishi e- 
v  laming orbital momentlariga ko‘ra, (-1 )_/
100
www.ziyouz.com kutubxonasi

---

ga teng. Beta-o‘tishlarda ruxsat etilgan o ‘tishlar hisoblanadi, agar dastlabki 
va h o sila y ad ro larn in g spinlari ju ftlik la ri o ‘zgarishi 
= 0, ±1 
bo‘libjuftliklari o ‘zgarmasa.
Ruxsat etilgan p -o ‘tishlari tanlash qoidasi ham Fermi va Gamov-Tellor 
qoidalariga bo‘linadi.
F erm itanlashqo id asigak o ‘ra, sp in ,ju ftlik o ‘zgarishsiz 
I = 0 (juftlik 
o ‘zgarishsiz). Gam ov-Tellortanlash qoidasiga k o ‘ra, A
1 = 0, ±1 (juftlik 
o ‘zgarishsiz), ya’ni ruxsat etilgan o ‘tishlarda p ~ ( p +) va n ( v ) lam ing 
spinlarining o ‘zaro yo ‘nalishi antiparallel yoki parallel bo ‘lishi m um kin:
S p- + S y + V +