С. Э. Фриш ва а. В. Тиморева

§. Таищи электр майдондаги д и ­
поль. Ташци бир ж инсли Е электр майдон- 
да ётган диполни царайлик. Айтайлик, ди­
поль бир-биридан 
узгармас / масофада 
жойлашган -j- q ва — q иккита 
заряддан 
ташкил топган булсин. 124- § да айтилган- 
ларга кура, бундай диполнинг электр мо­
менти р — ql га тенгдир. Диполнинг йунали­
ши Е кучланганлик йуналиши билан а бурчак 
зосил цилган булсин (48- раем). Диполнинг 
мусбат зарядига майдон буйлаб йуналган / , = qE куч, манфий 
зарядига эса майдонга карамащарши йуналган 
/ 2
= — qE куч 
таъсир этади. Бу кучлар М - / / s n а = q lE sin а моментли жуфт 
куч зосил цилади. ql — р  эканини назарга олсак, куйидаги 
хулосага келамиз: диполга бир жинсли ташки электр майдонда
М — р Е -sin я 
(1)
моментли жуфт куя таъсир этади.
Бу жуфт куч таъсирида диполь бурилиб, майдон кучлан­
ганлиги чизицлари буйлаб жойлашишга интиладн.
Диполь моменти 
р 
ни вектор катталик деб цараш мумкин. 
Бунинг учун 1 ни — q манфий заряддан + q мусбат зарядга 
йуналган вектор куринишида чизамиз. 
р 
векторни куйидаги 
тенглик билан белгилаймиз:
Р = <7*- 
(2)
Бу золда: диполь бир жинсли ташки электр майдонда унинг 
р электр моменти вектори Е вектор йуналишига мос тушади- 
ган вазиятга 
бурилишга интилади. Диполнинг бу вазиятига
а 
=
0 б у р ч а к ва, (1) 
га кура, диполга таъсир этувчи 
к у ч л а р
*4 
г.
<2 -Ч
4 8 - раем. Таищи бир 
жинсли майдонда 
жойлашган диполь.

---

моментининг нолга тенг булиши мос келади. Таъсир этувчи 
кучларнинг М  моменти а = тг булганда зам нолга тенг булиши 
равшандир. Бирок бу омонат вазият булади. Диполь бир оз 
o f h h i h
билан уни шу вазиятдан янада купрок огдирувчи мо­
мент пайдо булади.
Агар дастлаб диполь кучланганлик чизиклари билан нолдан 
фаркли а бурчак зосил килган булса, бу золда мувозанат 
вазиятга якннлашаётганда диполнинг кандайдир айланиш тез- 
лиги булади ва у инерция туфайли мувозанат вазиятидан утиб 
кетади. Кучлар моменти М  нинг таъсирида диполь мувозанат 
вазияти атрофида тебрана бошлайди. Диполга кучлар моменти 
М  дан тапщари ишкаланиш кучлари зам таъсир этса, тебра- 
нишлар сунувчи булади, ва низоят диполь кучланганлик чи­
зиклари буйлаб жойлашиб олади. Ишкаланиш кучлари жуда 
катта булганда диполь заракати апериодик булиши мумкин, 
яъни диполь уз тезлигини аста-секин нолгача камайтира бо- 
риб, асимптотик равишда мувозанат вазиятга якинлашади.
I томнинг 35- п араграфида кучлар моменти М ни вектор катталик деб 
олиш мумкинлигини курган эдик. Бу векторнинг йуналиши моменгни досил 
цилган кучлар йуналиши билан парма 
коидасига мувофик богланган. 48- 
расмда М вектор раем текислигига перпен дикуляр долда раем 
текислиги 
орцасига йуналган. Унинг катталиги ва йуналиши р билан Е нинг вектор 
купайтмаси ор кали анинланади:
Ташки бир ж инсли булм аган электр майдондаги диполни 
курайлик. Бу золда кучланганлик чизиклари йирилувяи ёки 
т арцалувяи чизиклардан иборат булади. Бирок диполь улчам- 
лари чегарасида майдоннинг бир жинслимаслиги шу цадар оз 
деб оламизки, + q зарядларга таъсир этувчи / , ва 
/ 2 
кучлар карама-карши томонларга (z ук буйлаб ва унга каршн) 
йуналган ва майдон кучланганлиги асосан z  ук йуналишида 
тезрок узгаради дейиш мумкин булсин. Бу кучлар:
Л = + qEx ва 
/ 2
= — qE,
га тенгдир, бунда Е х ва Е 2 — майдон кучланганлигининг мос 
равишда -j- 
<7
в а '—# зарядлар турган 
жойлардаги киймат- 
ларидир. Бу кучларнинг йигиндиси куйидагига тенг булади:
z координации 49- раемда курсатилгандек, кучларга парал­
лел килиб оламиз. У золда