С. Э. Фриш ва а. В. Тиморева

Р ^ У* - У»
■
 
а
Копламалари орасига диэлектрик тулдирилган конденсаторнинг 
Е  майдон кучланганлиги билан худди шундай буш конденса­
торнинг Е0 майдон кучланганлиги бундай шароитда куйида- 
гича боглангандир:
£
Майдоннинг заифланиш сабабини аниклайлик. Конденсатор 
копламалари орасидаги электр майдонга киритилган диэлек­
трик (122-§ га каРанг) молекулаларпдаги зарядлар кайтатак- 
симланиши ёки диполь молекулаларнинг бурилиши натижасида 
диэлектрик кутбланиб колаДи- Диэлектрик бир жинсли бул­
ганда бундай кутбланиш вактида диэлектрикда дажмий заряд­
лар зосил булмайди (53- расмга каРанг)> чунки молекулалар 
бутун ^олда нейтрал замда кушни молекулаларнинг зарядла- 
ри бир-бирини компенсациялаб туради. Бирок диэлектрикнинг 
чегарасида зарядлар 
компенсацияланмайди. Бунда диэлек­
трикнинг манфий пластинкага каРаган сиртида компенсациялан- 
маган мусбат зарядлар, мусбат пластинкага караган сиртида 
эса компенсацияланмаган манфий зарядлар вужудга келади. 
Бу зарядлар богланган зарядлар дейилади. Бу зарядлар ди­

---

электрик сиртида доимий + а ва — а сирт зичлиги билан тацсим- 
ланган дейиш мумкин (батафсилроц 141-параграфга царанг).
Натижада диэлектрикда 
цутбланиш 
туфайли 
цушимча 
электр майдон зосил булади. Бу майдон конденсатор цопла- 
иа лари вуж удга келт ираёт ган майдон йуналиш ида ца-
рам а-царш и томонга й у н а л га н ­
дир.
Копламалар орасида диэлект­
рик 
булмаганда 
конденсатор 
майдонининг кучланганлиги Е
0 
>ь + 
булсин. Е
0
катталик цопламалар-
.--------------------------
1
даги зарядларнинг (бу зарядлар-
й_| 
ни биз эркин зарядлар деб атай-
53- раем. 
Конденсатордаги 
ди- 
м и з ) 0
зичлиги билан цуйидагича 
электрик. 
боглангандир:
Е0 = 4 
к а .
Диэлектрикнинг цутбланиши туфайли вужудга келадиган май­
доннинг Е' кучланганлиги богланган зарядлар зичлиги билан 
юцоридаги муносабатда боглангандир:
Е ' = 4тг а'.
Диэлектрик билан тулдирилган конденсатор цопламалари ора­
сидаги тула майдоннинг Е кучланганлиги цопламалар майдон- 
ларининг ва цутбланган диэлектрик майдони кучланганлик- 
ларининг геометрик йигиндисига тенг булади:
Е = Е
0
+ Е'.
Е
0
ва Е' ларнинг йуналиши царама-царши эканлигини назарга 
олган золда натижавий кучланганликнинг сон цийматини то­
памиз:
Е  = Е0 — Е ' = 4л (а - о').
Шундай цилиб, диэлектрикнинг цутбланиши натижасида 
майдон заифлашар экан.
Куйидаги
Е = — = —
£ 
£
муносабатдан фойдаланиб, диэлектрикдаги богланган зарядлар 
зичлиги билан майдон кучланганлиги орасидаги богланишни 
топамиз:
, 
4тгс — Е
вЕ — Е
в — 1 „
„С" 
/ о \
О =Я
----- • г——
= —з— Е  = *£. 
(3)
4тс 
4тс 
4тс 
* '
х — g Y-~ катталик цутбланиш коэффициента дейилади. Рав- 
шанки, цутбланиш коэффициента диэлектрикнинг турига бог-

---