С. Э. Фриш ва а. В. Тиморева

т ур ли
иш орали 
за рядлар 
бир-бирини 
ком пенсациялар экан. Бу факт, зарядланмаган 
жисмларда ?$ам )$амма ва^т зарядлар булади, 
лекин 
улардаги 
зарядлар царамащарши 
ишорали ва шунча мицдорда буладики, бу 
зарядларнинг таъсирлари бир-бирини батамом 
компенсациялаб 
туради, деган гипотезага 
олиб келди. Ортицча мусбат зарядларга эга 
булган жисм мусбат зарядланган, ортицча 
манфий зарядларга эга булган жисм манфий
4-
раем. Электро- 
зарядлангандир. Жисмларни иищалаш билан
метр. 
электрлаганда иккала жисм электрланади,
бунда J?ap доим уларнинг бири мусбат, ик- 
кинчиси манфий электрланади. Бундан биз зарядлар вуж удга 
келм айди %ам ва йуцолм айди %ам, ул а р фацат бир жисм- 
дан иккиняи жиемга узат илиш и ёки берилган жисм и ш д а  
кукиши (^аракат ланиш и) м ум кин деган хулосага келамиз. 
Э лект р зарядларнинг сацланиш цонуни номи билан ыаъ- 
лум булган бу ^одиса электр таълимоти со^асида асосий
3- раем. Г. В. Рихман- 
нинг электр курсаткичи.

---

В
а)
>
С
>
5 - раем. Т аъсир оркали электрлаш.
коида булиб, к^п далиллар билан исботланади. Бу далиллар* 
дан бири Эпинус кашф этган таъсир орцали, ёки одатда ай- 
тилишича, индукция йули билан электрлашдир.
Таъсир оркали электрлаш ^одисаси куйидагича булади: 
агар изоляцияланган В  утказгичга зарядланган А жиемни
якинлаштирилса (5- а раем), 
В  утказгичда зарядлар пайдо 
булади, шунинг билан бирга, 
утказгичнинг А жиемга яцин 
цисмида А жиемнинг заряди- 
га тескари ишорали зарядлар, 
узоцрок кисмида А жиемнинг 
заряди билан бир хил ишора­
ли зарядлар жойлашади. Агар 
зарядланган А жиемни олиб 
кетилса, В  утказгичдаги заряд­
ларга 
таищи 
кучларнинг 
таъсири 
йу^олиб, зарядлар 
„аралашиб кетади“ ва В  утказ­
гичнинг бутун кисми яна ней- 
траллашиб цолади. Бирок зар­
ядланган А жиемни олиб кетмасдан В утказгични икки циемга 
булинса (5- б раем), зарядланган А жиемни олиб кетилгандан 
кейин }$ам бу булаклардаги зарядлар са^ланиб ^олади. Агар В  
утказгичда ^амма ва^т J?ap иккала ишорали — мусбат ва ман­
фий — зарядлар булади, шу билан бирга, бу зарядлар (ёки ло- 
ацал бир ишорали зарядлар) утказгич буйлаб эркин куча ола- 
ди деб фараз килинса, бу тажрибаларни бевосита тушунтириш 
мумкин. Бунда В утказгичга мусбат зарядланган А жиемни 
якинлаштирганда В утказгичдаги манфий зарядлар унга тор- 
тиладилар, мусбат зарядлар эса итариладилар ва шундай цилиб, 
В утказгичнинг учларида турли ишорали электрланиш вужуд- 
га келади. Зарядланган А жиемни узо^лаштирилганда В  ут­
казгичдаги зарядларга таищи кучлар таъсир цилмай колади, 
зарядлар „аралашиб кетади“ ва бутун В утказгичнинг барча 
кисмлари яна нейтрал булиб ^олади. Зарядланган А  жисм 
яцинда турганда В утказгични икки булакка булинса, у ^олда 
зарядланган А жиемни узоклаштирнлгандан кейин В утказ­
гичдаги зарядлар „аралашиб кетолмайди
11
ва В  утказгичнинг 
булинган иккала ^исми электрланган ^оЛда колади. В жием­
нинг бу иккита булагини бир-бирига тегизилса, жисм нейтрал 
булиб цолади, бундан булаклардаги зарядлар катталик жи- 
^атдан бир хил эканлигини билиш мумкин.
Нейтрал моддада икки хил ишорали зарядлар борлиги ва улар- 
нинг сацланиб туриши узил-кесил ани^ланган дейиш мумкин.

---

Электр додисаларнинг XVIII аср урталарида пайдо булган 
биринчи назарияси узига хос электр суюклиги бор деган фа- 
разга асосланган эди. Ундан кейин мусбат ва манфий иккита 
электр сую^лиги бор деб фараз цилувчи назария майдонга 
келди. Петербург Фанлар академиясининг академиги Эпинус 
бир электр сую^лиги назариясини яратди. Бу сую^ликни у 
мусбат сукщлик деб дисоблади. Эпинус назариясига кура 
жисмларда бу суюцлик орти^ча булса, улар мусбат электр­
ланган долатда, етишмаса манфий электрланган долатда бу- 
ладилар. Утган асрнинг охирида элементар электр заряд бор 
эканлиги дамда атомлар ва молекулаларда шу элементар за- 
рядга каррали булган зарядларгина була олиши 
а н и ц л а н д и .
Кейинчалик бунга тамомила муайян е манфий заряд ташув- 
чи элементар зарралар борлиги сабабчи эканлиги аниклан- 
ди; 
бу 
зарралар 
электпронлар 
деб 
аталди. 
Кейинрок 
электроннинг фа^ат муайян е заряд билангина эмас, балки 
муайян тп масса ва катор бопща физик катталиклар (айланиш 
момента, магнит моменти) билан дам характерланиши курса- 
тилади. Электрон табиатининг бу мураккаб характери объектив 
мавжуд дунёнинг чексиз турли-туман эканлигини таъкид- 
ловчи диалектик материализмни 
т а с д и ц л а г а н
ажойиб мисоллар- 
дан биридир. В. И. Ленин: „Атом сингари, электрон дам бе- 
поёндир..."1, деб ёзган эди.
Электроннинг массаси энг енгил атом — водород атоми
массасининг тацрибан 
кисмини ташкил килади.
Хозирги замон тасаввурларига кура (III томга каранг) 
электронлар барча атомларга таркибий цисм сифатида киради; 
атомларнинг марказий щ ем я — атом ядросининг заряди мус­
бат булади; атомнинг деярли дамма массаси унинг ядросида 
туплангандир. Хозирги вактда мусбат (позит ронлар деб ата- 
лувчи) электронлар бор эканлиги маълумдир, бирок улар фа- 
Кат баъзи махсус шароитлардагина кузатилиши мумкин ва биз 
дозирча улар устида тухталмаймиз.
122-