Учебное пособие по коллоидной химии Казань 2015 1

Идеально упругое тело Гука представляют в виде спиральной 
пружины (рис. 20). В соответствии с законом Гука деформация γ в упругом 
теле прямо пропорциональна напряжению Р: 
Р = Е · γ . (84) 
Коэффициент пропорциональности Е (или модуль Юнга) является ха-
рактеристикой материала (его структуры), количественно отражающей его 
упругие свойства (жесткость). Из уравнения 
(84) следует, что единицами измерения моду-
ля Юнга являются паскаль – Па (СИ) и 
дин/см
2
(СГС), те же, что и для напряжения, 
поскольку деформация безразмерна. Модуль 
Юнга определяют (рис. 20) по тангенсу угла 
наклона прямой к оси γ. После снятия нагруз-
ки идеально упругое тело Гука мгновенно пе-
реходит в первоначальное состояние (форму). 
Скорости деформации в упругих телах соот-
ветствуют скорости звука в них. 
Идеально вязкая жидкость Ньюто-
на обозначается в виде перфорированного 
поршня, помещенного в жидкость (рис. 21). 
Идеально вязкая жидкость течет в соответ-
ствии с законом Ньютона (1729 г.): напря-
жение сдвига Р при ламинарном течении 
жидкости с вязкостью η прямо пропорцио-
нально градиенту скорости du/dх: 
dx
du
Р


. (85)
Закон вязкого течения Ньютона мож-
но сформулировать и так: напряжение про-
порционально скорости деформации γ΄: 
Р = η·γ΄  . (86) 
Реологические свойства идеальных жидкостей характеризуются ко-
эффициентом пропорциональности – вязкостью. Ее определение следует 
из уравнений (85) и (86). В соответствии с ними тангенс угла наклона ли-
нейной зависимости к оси γ΄ определяет вязкость жидкости, а к оси Р – ве-
личину, обратную вязкости – текучесть. Если вязкость характеризует со-
противление жидкости движению, то текучесть – ее подвижность. Размер-


Р 
Рис. 21. Модель идеально вязкой 
жидкости Ньютона 
Р 
γ 
ℓ 
Рис. 20. Модель идеально
упругого тела Гука 

---

60 
ность вязкости в международной системе выражается в паскаль-секундах 
(Па·с). В системе СГС за единицу вязкости принят пуаз (П): 1Па·с = 10 П. 
Например, вязкость воды при 20,5˚С равна 0,01 П, то есть 1 сантипуазу 
(сП). Размерность текучести обратна размерности вязкости.
Величина деформации жидкости зависит от времени. Так как
γ΄ = 

Р
или



P
d
d

, то





P
, (87) 
т.е. деформация при постоянном напряжении Р пропорциональна времени 
действия этого напряжения. Идеальные жидкости способны течь (дефор-
мироваться) под действием самых малых внешних нагрузок до тех пор, по-
ка действует напряжение сдвига.