В. А. Мироненко динамика ползших поп московский

к СТР. 87
В первом случае образец будет сжиматься, во втором — дефор­маций практически не будет. Упомянутое сжатие образца объясня­ется возникновением гидродинамического (эффективного) давления с фильтрацией воды из нижней Хамеры в верхнюю.
К СТР. 104
Именно напор являете энергетической характеристикой подзем­ной воды.
к СТР. 134
Пусть депрессионная кривая — не линия тока. Тогда через про­извольную точку А на ней проходит линия тока — под некоторым углом к депрессионной кривой. Следовательно, от точки А идет отток жидкости вниз, никак не компенсируемый притоком сверху, и де­прессионная кривая должна снижаться, что противоречит предпо­сылке о стационарности движения. Таким образом, исходное пред­положение — неверно.

VTi ^vt₂
По условию неразрывности v_n^ = v_n^ или ~ ^где
v_n Vp — нормальная и касательная к поверхности раздела составля-
tg$_l % к_г
ющие скорости фильтрации. Следовательно, , —= -j—; в по-
^ 2 ^VT₂ 2
следнем переходе учтено, что из-за равенства напоров (Hj •= Н^) по обе стороны от границы равны и значения касательных составляю-
IЭ.”
щих вектора-градиента
К СТР. 137
а) вся область распространения водоносного пласта справа от реки; б) область распространения пласта от реки до карьера.
К СТР. 150 (К ВОПРОСУ 9)
При жестком режиме перетекания градиент постоянен вдоль мощности разделяющего пласта: напор меняется линейно в интерва­ле от Н — на границе основного пласта до Н' — на границе взаимо­действующего пласта (см. также выражение (2.46)). При упругом режиме перетекания изменение напора в разделяющем пласте за­медляется за счет его емкости и эпюра напоров в нем — криволиней­ная: вблизи контакта с основным пластом градиенты перетекания больше, чем вдали от него. Соответственно, при жестком режиме скорость перетекания не меняется вдоль мощности однородного пла­ста, а при упругом режиме она убывает с удалением от контакта основного и разделяющего пластов.
К СТР. 150 (К ВОПРОСУ 10)
а) зависит, б) не зависит, в) зависит. В случае ГУ II рода: а) не зависит, б) зависит.
К СТР. 150 (К ВОПРОСУ 12)
а) зависит, б) зависит, в) зависит.
К СТР. 155

1. 
   расход постоянен по условию неразрывности; 2) следователь­но, при постоянной мощности градиент потока является неизменной величиной.
   

К СТР. 173
Тем, что отбор воды здесь компенсируется поступлением воды в пласт извне (из другого пласта).
К СТР. 179
Влияние непроницаемой границы имитируется скважиной - сто­ком. Режим фильтрации — нестационарный.
к СТР. 212
Если сравнить два сечения х-хуих-л^то расходы через них различаются на величину интенсивности изменения емкостных за­пасов пласта в интервале I ху—х₂1.
К СТР. 214
Надежность определения параметры AZ/прямо зависит от каче­ства оценки другого параметра — уровнепроводности.
К СТР. 245 (К ВОПРОСУ 6)
В условии (2.45) вместо О. должно состоять выражение Q_c (D_m-jj, где S_c — понижение в скважине, имеющей свободный уровень в пределах части ее ствола с поперечным сечением (О_т.
К СТР. 258
Интенсивность перетекания (Е_п) в данном варианте определяет­ся зависимостью (2.26). Если напор во взаимодействующем пласте СН') не меняется, то величина £_п растет с уменьшением Н, асимпто­тически приближаясь к стационарному значению (2.26) — при до­стижении условия Н - const. Перетекание из взаимодействующего пласта начинается, коща возмущение, вызванное откачкой, распро­странится до него через разделяющий пласт; так как расчетная об­ласть влияния возмущения определяется формулой (4.18), то можно исходить из ориентированного условия: wta_pz t — т_р, где время t
отсчитывается от начального момента понижения напора Н в данном сечении основного пласта, a*_z — коэффициент вертикальной пьезоп­роводности разделяющего пласта мощностью т_р.

A ^Sc л- ^SC
~=~А S=^
_А
Ф,
\ . ^тк to (Л"-*) ¹⁺Т'Ж^

Фь
^ф* ф + Ф_к
^Sc~^Sk л~
ь = As .

Если формула (5.13) верна, то согласно формуле (3.32), Q_c =
2VZTS„
1—v—₇—с, т.е. общее фильтрационное сопротивление равно: In \R/r_C3)
Т/т.
v^rV
2л Т
К СТР. 287
С ростом длины фильтра инерционность убывает, т.к. уменьша­ется общее сопротивление прискважинной зоны и облегчается отток воды из пьезометра.
К СТР. 295
Разность понижений в формуле (5.16) зависит прежде всего от проводимости между расчетными наблюдательными скважинами. Скорость понижения (или уклон временного индикаторного графи­ка) определяется преимущественно проводящими свойствами пласта за пределами зоны квазистационарного движения, где формируется основная доля откачиваемого водопритока.
К СТР. 297 (ВОПРОС 2).
Из-за влияния несовершенства фильтрация здесь — неплановая (см. разд. 2.5.1 и рис. 2.15,а). Поэтому вблизи такого контура стока напор обычно возрастает с глубиной залегания слоев, т.е. он меняется вдоль вертикали, несмотря на возможную достаточно тесную гидрав­лическую связь между слоями.
К СТР. 298
Приведем только некоторые из этих объяснений: а) кривая 2 — типична для однородного безнапорного пласта или может отражать проявление «жесткости» кровли водоносного пласта; б) кривая 3 — то же, при отсутствии замеров на первом этапе или результат откач­ки из трещиновато-пористого пласта (в аналогичном случае); в) кривая 4 — типична для скважин с сильным проявлением скин-эф­фекта и емкости, для несовершенных скважин, а также для условий двухслойного безнапорного пласта — при прекращении откачки до наступления конечного асимптотического режима (см. разд. 5.3.3).
К СТР. 301 (ВОПРОС 8)
а) при отсутствии емкости разделяющего слоя — прямая линия, при наличии — кривая, обращенная выпуклой частью в сторону от основного пласта; б) замеры уровней во взаимодействующем пласте представляют основной интерес для диагностики процесса перетека­ния, а также для расчета суммарной проводимости (Т ) по прямо­линейному асимптотическому участку (участок 36 на рис. 5.6); для оценки суммарных параметров по последнему асимптотическому участку могут использоваться скважины, вскрывающие оба пласта.
К СТР. 303 (ВОПРОС 19).
Наиболее частые причины случайных, незакономерных погреш­ностей — ошибки замеров, колебания расхода откачки, периодиче­ские «фоновые» колебания уровней и «хаотическая» неоднородность пласта по проницаемости; закономерные погрешности связаны с не­доучетом гетерогенности и анизотропии пласта, несовершенства, скин-эффекта и инерционности скважин, направленных изменений естественных уровней и т.д.
К СТР. 303 (ВОПРОС 21)
Если оба пьезометра охвачены зоной квазистационарного режи­ма, то разность понижений по ним слабо зависит от профильной неоднородности и гетерогенности (в отличие от данных временного прослеживания).
к стр. зю
Примем плоскость отсчета напоров, совпадающей с уровнем оке­ана. Тогда, аналогично предыдущему, при z_p - —h_c получаем:
Ко = Л?, или (Я£, + h_c)p_np = (Я_е"+А>_с. Но так как Н?=Н_а-0, а
^нпр(^х) ⁼ Нпр(^х) - Ач>(¹)> то h_c Ар = h^. Гидростатическая интерп- ретация этой формулы отражена на рис. 6.2,6.
к стр. зю
Меняется расход подземного потока пресных вод.
К СТР. 313
Исходный перепад напоров между водоносными горизонтами (Н * 0,2 м) создает восходящий вертикальный градиент
1°— —0,2/5 = —0,04. Плотностная (нисходящая) конвекция имеет
А
градиент /А= Ар = -х— (см. формулу (6.4)), т.е. /А® + 0,14. Следо-
гпр
вательно, имеет место результирующая нисходящая конвекция че­рез глины с градиентом /_г » 0,1.
При опытных откачках оценивался коэффициент фильтрации глин по пресной воде. По отношению к рассолам величина его будет, вероятнее всего, значительно большей.
К СТР. 315
Решение уравнения имеет вид:
К СТР. 317
А 4 — 200м ~_л . г
с Тм/сут сут; к_г = —-—, где L — расстояние от
солехранилища до озера, к стр. ззо
Согласно формуле (6.7), плотностная конвекция отвечает ни­сходящей компоненте расхода вещества (через единицу площади
разделяющего пласта): д_ср =~^k_zApc, где множитель 1/2 прибли­женно учитывает изменение концентрации в пределах области вос­ходящей диффузии вещества через слабопроницаемых пласт; расход
_^Dm(^c~^co)
последней равен q_D m —^С" ^{к как П}Р^И заданных
^ б - б
условиях q_D^ < Я_ср ¹⁰~”⁵ м/сут *0,03(c) , то
поступление соленой воды в верхний пласт практически исключает­ся.
К СТР. 346
Из формулы (6.39) при с ^m 0,5 получаем (с помощью таблицы функции erfcX: Я ⁼ у/ ~0>48 —0,5 (для двустороннего
оттока коэффициент 2 в величине Я опущен). Отсюда
4 х ^п₀Р_м _^ ^ _nv _ gjcn. *ⁿo^DM.xn_
о’

поп 1
московский 2
ДИНАМИКА ПОДЗЕМНЫХ 4
вод 4
О, = о_с-G„ =(Д„ — Д₀)(1 -n)-z=y,-z, 43
_/=^^а«.._с._й, ш 83
шшшш 145
^(4^)⁺f,(^r'5)^+£=°- 176
¹±шл ' 279
ДШш§ 443

К СТР. 347
Так как все точки фронта перемещаются с одинаковой скоростью параллельно напластованию, то скорость перемещения определится как отношение расхода воды в пласте (g~vjmj + v₂m₂) кпоперечному сечению последнего, открытому для движения воды ( 0)_п - т jn _t +
т₂п₂)•
К СТР. 359
Отток вещества от входного сечения (х - 0) обусловлен совмест­ным действием конвекции (со скоростью v) и диффузии (подвлияни-
дс.
ем градиента концентрации ).
к СТР. 366
Ширина меченного индикатором потока, проходящего через скважину, равна £ d_c (см. раздел 6.1.4), где для незакольматирован-
ных скважин £ * 2. Так как ширина фильтрационного потока, дви­жущегося к скважине, равна 2 Яг, то коэффициент разбавления ра-