Arxitektura-qurilish instituti

х ( е 0) = 1 + 0 Х 1 - 1
(4 1 2 )
3 
o z
Таким образом, решение задачи о продоль­
ных колебаниях цилиндрической оболочки 
приводится к интегрированию уравнений (4.10) 
при граничных - (4.11) и нулевых начальных 
условиях. При этом функции удлинения и 
сдвига будут иметь более простые выражения 
(4.12) и (4.9).
В) 
Продольные 
колебания 
круглого 
стержня.
Эта задача решается аналогично предыду­
щей. Разница состоит только в граничных 
условиях (4.11), которые для стержня принима­
ет вид
°rz (r0,Z ,t) = frz ( z ,t ) .
где r0 — радиус стержня. Кроме того, урав­
нения движения (4.10) в этом случае решается в 
интервале 0 < r < r0.
Литература:
1. Каудерер Г. Нелинейная механика. - М., Изд- 
во и/х, 1961-77.
2. Филиппов И. Г., Егорычев О. А.Волновые 
процессы в линейных вязкоупругих средах. - М.: 
Машиностроение, 1983. - 272 с.
3. Худойназаров Х. Нестационарное взаимодей­
ствие цилиндрических оболочек и стержней с де­
формируемой средой. Ташкент, Изд. им. Абу Али 
ибн Сино, 2003, 326 с.
4. Худойназаров Х., Абдирашидов А., Буркутбо- 
ев Ш. Моделирование крутильных колебаний вязко­
упругого круглого стержня, вращающегося с посто­
янной угловой скоростью // Математическое моде­
лирование ичисленные методы, 2016, № 1. (9) с. 38­
51.
5. Ерофеев В., Орехова О. Нелинейные крутиль­
ные и изгибно-крутильные волны в стержнях. LAP. 
LAMBERT Academic Publishing, 2012.-136 c.
6. Li-Qun Chen, Xiao-Dong Yang. Vibration and