«электромагнитные поля и волны»

2.8. Материальные уравнении электродинамики

Для большинства диэлектриков поляризованность пропорциональна напряженности электрического поля:

P = kεε_аE,

где k — диэлектрическая восприимчивость, характеризующая способность диэлектрика поляризоваться.

Поэтому внутри диэлектрика проникающее внешнее поле ослабляется. Степень ослабления выражается через параметр ε_а - абсолютную диэлектрическую проницаемость. Этот параметр связывает два электрических вектора.

D= ε_аE (2.8.1)

который называют первым материальном уравнением электродинамики. εε_r.Физический смысл: вектор электрического смещения характеризует связь электрического заряда с собственным электрическим полем.

У диэлектрика, находящегося в переменном поле, смещение зарядов также изменяется, что вызывает нагревание диэлектрика.
Чем выше частота внешнего поля, тем сильнее нагревается диэлектрик. Это явление применяется при нагревании и сушке влажных материалов, получении или ускорении химических реакций, требующих повышенной температуры.
Мощность, идущую на нагревание диэлектрика, отнесенную к единице его объема, называют удельными диэлектрическими потерями.

Внутри любого вещества существует источники магнитного поля замкнутые элементарные электрические токи , которые являются результатом орбитального движения и спинового вращения электронов. Эти элементарные токи обладают магнитными моментами, ориентирующимися под воздействием внешнего электромагнитного поля. Суммарный магнитный момент в данном объёме определяет процесс намагничивания среды. Степень намагничивание вещества показывает параметр _а - абсолютная магнитная проницаемость, который связывает два магнитных вектора

В=_а Н ( 2.8.2 )

Это уравнение является вторым материальным уравнением электродинамики.

Физический смысл :определяет силу взаимодействия магнитного поля с электрическим током в проводнике
.Насыщенность вещества свободными электронами определяет свойство вещества создавать ток проводимости. Это свойство характеризуется параметром - удельной электрической проводимостью. Параметр σ связывает вектор σ и Е равенством
Jпр= σ Е ( 2.8.3 )

это уравнение является третьей материальным уравнением электродинамики. Известный из теории цепей законом Ома для участка цепи, поэтому его еще называют законом Ома в дифференциальной форме.