Масъул муҳаррир: Файзиев Шохруд Фармонович, ю ф. д., доцент

Рис.1.Распространение светового поля 
в прямом волноводе. Здесь параметры 
расчета:диэлектрическую проницае 
мость ε=12, длина волны 600 нм, размер 
волновода- длина -16 мкм, ширина-0.5 
мкм.Размер самой области – длина 16 
мкм и ширина 8 мкм.
Рис.2.Распространения 
светового 
поля в прямоугольном волноводе. 
Здесь параметры: диэлектрическую 
проницаемость ε=6, длина волны 600 
нм,размерволновода-длина-16 
мкм, 
ширина-0.5мкм.Размерисследуемой 
области–длина16мкм и ширина 8мкм. 
На рисунке 1 показана результаты численного метода. Из рисунка видно, что поля рас-
пространяется почти однородно. В то время как, видно область прозрачного волновода, 
отличающая от вакуума. Также заметно, что в области где нет волновода также видно 
частичное распространения поля. 
Получены наиболее интереснее результаты, когда использовали волновод с прямоу-
гольной формой. В этом случая интерференционная картина поля наблюдалась в области 
изгиба, а также отраженной области между двумя краями волновода. Следует отметить, 
что у нас есть два блока, оба смещенных от центра для создания изогнутой волноводной 
структуры, изображенной ниже. Как показано на рисунке, начало координат (0,0) системы 
координат находится в центре ячейки, причем положительный y направлен вниз, и, таким 
образом, блок размером центрируется в (-2, -3,5).
Мы варьировали диэлектрическую проницаемость ε на первом рисунке ε=12, на втором 
ε=6. Есть несколько другие такие параметры, изменение которых приведет перераспреде-
лению светового поля (например, длина волны света и другие). Наша цель была показать, 
что как при изменении начальных условий меняется поведение системы в целом. 
Из представленных рисунков видно, что передача энергии поля вокруг изгиба доволь-
но низкая для этой частоты и структуры, отчетливо видны как большое отражение, так 
и большие потери излучения. Более того, поскольку мы работаем чуть ниже порога для 
одномодового режима, мы можем возбуждать вторую моду для волновода, которая видна 
на рисунке 2.
Список использованной литературы:
1. Strickland, D., & Mourou, G. Compression of amplified chirped optical pulses // Opt. 
Comm. 1985. V 56, № 3. P. 219. 
2. Olimov, A. N., Ruziev, Z. J., Yusupov, D. B., Sapaev, U. K. Frequency Doubling Of 
Femtosecond Laser Pulses In Nonlinear Photonic Crystals With Account Of High-Order 
Dispersion //Journal of Russian Laser Research. 2019. V. 40. №. 3. P. 280.
3. Couairon, A., Brambilla, E., Corti, T., Majus, D., Ramírez-Góngora, O. D. J., Kolesik, M. 
Practitioner’s guide to laser pulse propagation models and simulation //The European Phys. J. 

---

139
17
Special Topics. 2011. V. 199. №. 1. P. 5-76.
4.Jean-PierreBerenger Journal of Computational Physics A perfectly matched layer for the 
absorption of electromagnetic waves 1994. – Т. 114. – № 2. – СС. 185–200.
5.Дубровкин А.М. Ближнепольная сканирующая микроскопия пространственного 
распределения светового поля, формируемого
нанообъектами. Диссертация на соискание ученой степени к.ф.-м.н., Москва, МГУ, 
2012.- 143. 
6. Краснов А.П., Игнатьев А.В. Моделирование прохождения импульсного светового 
пучка через дифракционный оптический элемент на основе метода конечных разностей во 
временной области, Журнал информационные технологии и нанотехнологии-2016, -186-
190.

---

140