Mirzo ulug’bek nomidagi o’zbekiston milliy universiteti “ fizika ” fakulteti 2-kurs f-2002 guruh talabasi

Nikol prizmasi

Nikol prizmasi ikki sindiruvchi polarizatorning dastlabki turi bo'lib, u bo'lingan va Kanada balzamiga qayta qo'shilgan kaltsit kristalidan iborat . Kristal shunday kesilganki, o
- va e - nurlari ortogonal chiziqli qutblanish holatlarida bo'ladi. O-nurining to'liq ichki aks etishi balzam interfeysida sodir bo'ladi, chunki u balzamga qaraganda kaltsitda kattaroq
sinishi ko'rsatkichini boshdan kechiradi va nur kristall tomoniga buriladi. Kaltsitda kichikroq sinishi indeksini ko'radigan e-nurlari interfeys
orqali burilishsiz uzatiladi . Nikol prizmalari polarizatsiyalangan yorug'likning juda yuqori tozaligini hosil qiladi va ularda keng qo'llanilganmikroskop , garchi zamonaviy foydalanishda ular asosan Glan-Tompson prizmasi , Glan-Fuko prizmasi va Glan-Teylor prizmasi kabi muqobillar bilan almashtirilgan
. Bu prizmalar haqiqiy qutblantiruvchi nur ajratgichlar emas, chunki faqat uzatiladigan nur to'liq qutblangan.

Vollaston prizmasi

Vollaston prizmasi - bu bir-biriga yopishtirilgan ortogonal kristall o'qlari bo'lgan ikkita uchburchak kaltsit prizmasidan tashkil topgan yana bir qo'sh sindiruvchi polarizator. Ichki interfeysda qutblanmagan nurlar prizmani 15°-45° ajralish burchagida qoldiradigan ikkita
chiziqli polarizatsiyalangan nurlarga bo'linadi. Rochon va Senarmont prizmalari bir-biriga o'xshash, lekin ikkita prizmada turli xil optik o'q yo'nalishlaridan foydalanadi . Senarmont prizmasi Vollaston va Roxon prizmalaridan farqli ravishda havo

28
oralig'ida joylashgan. Ushbu prizmalar nurni chinakamiga perpendikulyar polarizatsiyaga ega bo'lgan ikkita to'liq qutblangan nurlarga ajratdi. Nomarski prizmasi Wollaston prizmasining bir varianti boʻlib, differensial interferentsiyali kontrastli mikroskopiyada keng qoʻllaniladi.

4. Elliptik va doiraviy qutblangan yorug'lik.

Chiziqli polarizatsiyalangan yorug'likda elektr vektori yuqorida muhokama qilinganidek, tarqalish yo'nalishiga perpendikulyar bo'lgan tekislikda tebranadi. Quyosh nuri kabi tabiiy yorug'lik manbalari va sun'iy manbalar, shu jumladan cho'g'lanma va lyuminestsent yorug'lik, barchasi fazoda va vaqtda tasodifiy bo'lgan elektr vektorining yo'nalishlari bilan yorug'lik chiqaradi. Ushbu turdagi yorug'lik polarizatsiyalanmagan deb nomlanadi . Bundan tashqari, chiziqli va qutblanmagan yorug'lik o'rtasida joylashgan elliptik qutblangan yorug'likning bir nechta holatlari mavjud bo'lib, ularda elektr maydon vektori yorug'lik to'lqinining tarqalish yo'nalishiga perpendikulyar barcha tekisliklarda ellips shaklini transkripsiya qiladi.
Elliptik qutblanish, tekis polarizatsiyalangan va qutblanmagan yorug'likdan farqli o'laroq, yorug'lik nurining tarqalish (hodisalar) o'qi atrofida elektr vektorining aylanish yo'nalishini bildiruvchi aylanish "sezgi" ga ega. Yakuniy ko'rib chiqilayotganda, qutblanish yo'nalishi chap yoki o'ng qo'lda bo'lishi mumkin, bu xususiyat elliptik qutblanishning qo'lchanligi deb ataladi. Vektorning soat yo'nalishi bo'yicha aylanma supurishlari o'ng qo'l polarizatsiyasi deb ataladi va soat miliga teskari aylanishlar chap qo'l polarizatsiyasini ifodalaydi.
Polarizatsiya ellipsining katta va kichik vektor o'qlari teng bo'lgan hollarda yorug'lik to'lqini doiraviy qutblangan yorug'lik toifasiga kiradi va ma'noda o'ng yoki chap qo'l bo'lishi mumkin. Yana bir holat tez-tez sodir bo'ladi, bunda elliptik qutblangan yorug'likdagi elektr vektor komponentining kichik o'qi nolga tushadi va yorug'lik chiziqli polarizatsiyalanadi. Ushbu qutblanish motivlarining har biriga laboratoriyada tegishli optik asboblar yordamida erishish mumkin bo'lsa-da, ular tabiiy qutblanmagan yorug'likda ham (turli xil, ammo kichik darajalarda) paydo bo'ladi.
Yorug'lik dastasi qo'sh sindiruvchi kristallni kesib o'tganda hosil bo'ladigan oddiy va favqulodda yorug'lik to'lqinlari bir-biriga o'zaro perpendikulyar bo'lgan tekis qutblangan elektr vektorlariga ega. Bundan tashqari, har bir komponent kristall bo'ylab sayohat paytida boshdan kechiradigan elektron o'zaro ta'sirdagi farqlar tufayli, odatda ikkita to'lqin o'rtasida faza almashinuvi sodir bo'ladi. Oddiy va g'ayrioddiy to'lqinlar alohida traektoriyalar bo'ylab harakat qilsa va yuqorida tavsiflangan kaltsit kristalida keng tarqalgan bo'lsa-da, bu odatda yorug'lik tekisligiga perpendikulyar bo'lgan optik o'qga ega bo'lgan kristalli materiallarga taalluqli emas.
29

25-rasm.
Kompensatsiya yoki kechikish deb nomlanuvchi maxsus materiallar sinfiPlitalar bir qator ilovalar, shu jumladan qutblangan optik mikroskop uchun elliptik va dumaloq polarizatsiyalangan yorug'lik ishlab chiqarishda juda foydali. Bu ikki sinuvchan moddalar tanlangan, chunki ularning optik o'qi tushayotgan yorug'lik nuriga perpendikulyar bo'lganda, oddiy va favqulodda yorug'lik nurlari bir xil traektoriyalarni kuzatib boradi va ikki sinishi darajasiga bog'liq bo'lgan fazalar farqini namoyish etadi. Ortogonal to'lqinlar juftligi ustma-ust qo'yilganligi sababli, uni fazalardagi kichik farq bilan ajratilgan o'zaro perpendikulyar elektr vektor komponentlariga ega bo'lgan yagona to'lqin deb hisoblash mumkin. Vektorlar uch o'lchovli fazoda oddiy qo'shish yo'li bilan birlashtirilganda, hosil bo'lgan to'lqin elliptik qutblangan bo'ladi.
Ushbu kontseptsiya 25-rasmda tasvirlangan, bunda hosil boʻlgan elektr vektor bir tekislikda tebranmaydi, balki yorugʻlik toʻlqinining tarqalish oʻqi atrofida bosqichma- bosqich aylanib, toʻlqin burchak ostida koʻrilganda spiral koʻrinishida koʻrinadigan elliptik traektoriyani supurib chiqaradi. Oddiy va favqulodda to'lqinlar orasidagi fazalar farqining o'lchami (teng amplitudali) to'lqin tarqalish yo'nalishidan oxirigacha ko'rilganda vektor elliptik yoki aylana yo'lni supurishini aniqlaydi. Agar fazalar siljishi to'lqin uzunligining to'rtdan biriga yoki to'rtdan uchiga teng bo'lsa, aylana spiral hosil bo'lgan vektor bilan chiziladi. Biroq, bir yarim yoki to'liq to'lqin uzunligidagi fazali siljishlar chiziqli polarizatsiyalangan yorug'likni keltirib chiqaradi va boshqa barcha fazali siljishlar turli darajadagi elliptiklikka ega bo'lgan siljishlarni keltirib chiqaradi.
Oddiy va g'ayrioddiy to'lqinlar qo'sh sindiruvchi kristalldan paydo bo'lganda, ular o'zaro perpendikulyar tekisliklarda tebranadi, bu ularning individual intensivliklarining
30
yig'indisiga teng bo'lgan umumiy intensivlikka ega. Polarizatsiyalangan to'lqinlar perpendikulyar tekisliklarda tebranadigan elektr vektorlariga ega bo'lganligi sababli, to'lqinlar interferentsiyaga duchor bo'lolmaydi. Bu fakt ikki sindiruvchi moddalarning tasvir hosil qilish qobiliyatiga ta'sir qiladi. Interferentsiya faqat ikkita to'lqinning elektr vektorlari kesishish vaqtida bir xil tekislikda tebranish natijasida hosil bo'lgan to'lqin amplitudasining o'zgarishini keltirib chiqarishi mumkin (tasvirni shakllantirish talabi). Shunday qilib, ikki sinishi bo'lgan shaffof namunalar, agar ular kesishgan polarizatorlar orasida tekshirilmasa, ko'rinmas qoladi, faqat kuzatuvchiga eng yaqin polarizatorning o'qiga parallel bo'lgan elliptik va aylana polarizatsiyalangan to'lqinlarning tarkibiy qismlaridan o'tadi. Ushbu komponentlar kontrast hosil qilish uchun amplituda tebranishlarini ishlab chiqarishga qodir va polarizatordan chiziqli polarizatsiyalangan yorug'lik sifatida paydo bo'ladi.

3.