Муаллифлар: Абдурахманов. П., физика-математика фанлари доктори, профессор, Эгамов У., физика-математика фанлари

P_L = Пт] L( L +1), (142.16)
L - сон, алохида электронларнинг орбитал квант сонларининг (X-⁾ барча минимал ва максимал кийматларини кабул килади.
Кейин атомнинг натижавий спин моменти топилади:
P_s = hjS(S +1), (142.17)
S - сон алохида электронларнинг спин квант сонларининг алгебраик йигиндисининг минимал ва максимал кийматларининг 1 га фарк килувчи кийматларини кабул килади.
Натижада, атом харакат микдорининг тула моменти топилади:


Pj = ЧJ(J +1), (142.18)


j - сон куйидаги кийматларни кабул килади:
агарда S < L булса: j = L + S, L + S -1, , L - S


462

агарда S > L булса: j = S + L, S + L -1, , S - L

Атом харакат микдорининг тула моменти H магнит майдони кучланганлигининг йуналишига
^PLH = ^mj^П
каррали проекцияга эга булиши мумкин.
Атом харакат микдорининг тула моментига ^(P_y⁾ куйидаги магнит моменти тугри келади:
^mj = ^-SMb^J⁽j +¹), (142.19)
ва унинг H майдон йуналишига проекцияси куйидагига тенг булади:
^MJH = ^-mySMB, (142.20)


бу ерда


, j(j +1) + S (S +1) + L(L +1)
S =¹ + ₂ j _(j +1) , (142.21)

142. 
     - §. Магнетикларда магнит майдонлар
     

Кучланганлиги H ва индукцияси B₀ = ju₀H булган бир жинсли майдонга V - хажмли изотроп жисмни жойлаштирамиз. Майдон таъсирида жисм М - магнит моментига эга булиб магнитланади. Магнит моментининг жисм хажмига нисбати жисмнинг магнитланганлиги деб аталади.
M
Jm = у , (143.1)
Агарда жисмнинг магнитланганлиги бир жинсли булмаса
. dM
Jm = , (143.2)


463

дифференциал куринишга эга булади.

Жисм магнитланганлиги вектор катталикдир, биржинсли
магнетикларда ^jm H кучланганликка параллел ёки антипараллел йуналиши мумкин.
ХБ тизимида магнит моментининг улчов бирлиги
1B • c • м = Bебер • м


га тенг, ^j_m - магнитланганлик эса, куйидагича булади:


J_m = 1 B • c / м² = Bебер / м².


Жисмнинг ^jm магнитланганлигини майдоннинг В₀ индукциясига нисбати х- магнит цабул цилувчанлик деб аталади:

• 
  =В=^J, 0⁴³.³)
  

ва у улчовсиз катталик хисобланади. Бундан куйидагига эга буламиз:
^Jm = *• М>^H , (143.4)
Ташки майдонга жойлашган магнитланган жисм узининг хусусий майдонини хосил килади ва изотроп магнетиклар чегарасидан ташкарида ташки майдонга параллел ёки антипараллел йуналган булади.
гр *_/ Т~\ VJ
Ташки майдон индукциясини B_t оркали ва натижавий майдон индукциясини В деб белгилаймиз.
Биржинсли магнетиклар учун


^B = ^B0 + B, (143.5)


бу ерда


^jm = X^B0, 464


(143.6)

Шунинг учун

B - (1 + X)Bo,


(143.7)


V - (1 + X) - катталик магнетикнинг магнит сингдирувчанлиги деб аталади. Бу ифодадан,
X - V~1, (143.8)
Шундай килиб, натижавий магнит индукциясини куйидагича ифодалашимиз мумкин
B - vBo - VVH, (143.9)
Х,Б тизимида H кучланганликнинг улчов бирлиги 1А/м булса, ^индукция 1B • с / м² - Вб / м² га тенгдир.

142. 
     - §. Цаттик жисмларнинг магнит хусусиятлари
     

141 - § да келтирилган натижалардан, орбитал ва спин магнит моментларини жамлашда уларнинг тула компенсациялашиши содир булиши мумкин, у долда атомнинг натижавий магнит моменти нолга тенг булади. Бундай компенсация содир булмаса, каттик жисмларнинг магнит хусусиятлари дар хил булиши мумкин.
Магнит кабул килувчанликнинг абсолют киймати ва ишорасига караб, барча жисмларни учта катта гурудга: диамагнетиклар, парамагнетиклар ва ферромагнетикларга булиш мумкин.
Диамагнит жисмлар
Атомлари доимий магнит моментига эга булмаган моддалар (Be, C, He, Mg) диамагнит хусусиятига эга буладилар. Диамагнит хусусияти, моддалар атомлари электронларининг орбитал даракатларини ташки магнит майдон тъсирида узгариши дисобига пайдо булади.
Бу узгариш барча жисмларга хос булиб, жуда кучсиз булади ва нисбатан кучли парамагнит ва ферромагнит хусусиятлар булган долда


465




куринмай колади. Шу сабабли, диамагнетизм, тоза куринишда, атомларнинг натижавий магнит моменти нолга тенг булган моддаларда кузатилади.
Моддаларда диамагнетизм табиатини куриб чикиш учун электроннинг r радиусли орбита буйича харакатини олайлик. Ташки магнит майдони йуклигида электронга таъсир этувчи марказга интилма куч куйидагига тенгдир:
77 mu₀² 2 F,_ul — — ma₀ r
ми 0
r


бу ерда 4 - электроннинг айлана буйлаб харакатининг чизикли
тезлиги, ^а₀ - электрон харакатининг бурчакли тезлиги.
Орбитал текислигига перпендикуляр булган Н - ташки магнит майдони куйилганда, электронга орбита радиуси буйлаб йуналган Лоренц кучи таъсир этади (267 - расм):
^{F —} 44 ■ ^в0


бу ерда В₀ - майдон индукцияси.

265.