Радиотехник тизимлар назарияси асослари

c O O o c 
c o p 
j c
C C.v y .O G
'L>' 
C L '
I 
o

 0
C Z l

o o ,1- o
6.5-rasm.
218
www.ziyouz.com kutubxonasi

---

Bu nurlanishning tarqalish burchagi quyidagicha topiladi. Zaryadli zarra
c
n > 1 sindirish ko ‘rsatkichli m uhitda chapdan o ‘ngga 
& > c '—— tezlik
n
bilan harakatlanayotgan b o is in (6.6-rasm).
Zarra t vaqtdan so ‘ng 
jc
= 9 1 nuktada b o ia d i. Bu vaqt ichida zarra 
hosil qilgan nurlanishlar to iq in fronti 
A x chizig id ay o tad i. Chunki x = 0 
nuqtada hosil b o ig a n to iq in
t vaqtda R 0 = c ’t masofani, x nuqtada hosil 
b o ig a n nurlanish esa Rx = c ’( t - * / $ ) = 0 masofani o‘tadi. Hosil b o ig a n
to iq in fronti 2/ burchakli konus tom onlaridan iborat va:
Vavilov-Cherenkov
• 
. 
Ro ... c _ c ' _ 1
^
x
3 t 
3
n fi
nurlanishining tarqalish yo‘nalishini belgilovchi
burchak 6.6-rasmdan — -

ga teng ekanligi ko‘rinib turibdi, u quyidagi 
shartdan topiladi:
cos# = —
J3n
(6.3.6)
Shunday qilib, Vavilov-Cherenkov nurlanishi 2 0 burchakli konus ichida 
tarqaladi. Bu nurlanishning aniq burchak y o ‘nalishga ega bo‘lishidan
219
www.ziyouz.com kutubxonasi

---

foydalanib, zarraning rnuhitdagi tezligi 
b ni aniqlash mumkin. (6.3.6) dan
zarra tezligini aniqlash sohasi oraligi — £ / ? £ ! . / ? = — d a f i = 0°
n 
n
nurlanish boshlanadi. 
b “ 1 da # = arccosf—I nurlanish m aksimum
\ n )
burchakka erishadi. Masalan, suv uchun 
(n = 1,33) Pmm ~ ~ ~  
t t t
- 0>75
' 
n 
1,33
da Vavilov-Cherenkov nurlanishi hosil bo‘ladi. Elektron uchun bu shart
E„ = m .c '