Радиотехник тизимлар назарияси асослари

A X = X ' - X
 = A ( l - c o s
tp)
 = 2 A s i n 2 
— ,
6.4.20)
buyerda ^
^ ^ 
2 - 4 2 - 1 0
sm
__elektronningK om ptonto‘lqin
uzunligi.
Shunday qilib, (6.4.20) dan sochilish burchagi 
q ning ortishi bilan 
sochilgan foton to‘lqin uzunligi ortib borishi ko‘rinib turibdi. Haqiqatan 
ham:
0 = 0 d a A / l = 0 
0 = 7r /2 da 
a
/l = 
X
0
=
n da 
a
A = 2 Jl
y a’ni sochilish burchagi 
q ning ortishi bilan 
a
X ortib bormoqda. Lekin 
qaralayotgan 
q burchak bilan sochilayotgan foton uchun j\ X o ‘zgarishi 
X ga bog‘liq emas. Shuning uchun A X ~ X bo'lgan uzun to ‘lqinli 
nurlanishlar uchun Kompton effekt sezilarli bo'lm aydi, qisqa toMqinli 
gam m a-nurlanishlarda esa 
a
X » X  muhim aham iyatga ega boMadi. 
(6.4.19) ifodani 
q burchak ostida sochilayotgan foton energiyasi uchun 
quyidagicha yoza olamiz:
1H— —
— (1 — cos 
0) 
(6.4.21)
mec-
(6.4.21) dan, kichik sochilish burchaklar uchun h 
v>  m c2 larda va
e
hamm a sochilish burchaklari uchun h 
v  « m c2 larda !IY ^ ~ C0S(P) K ,
mec “
va h 
v  « h v ’. Bu klassik Tomson sochilishining o‘zidir.
hv(\-co s< p)
h 
v  « m c2 va katta sochilish burchaklar uchun 
5 
» 1
'
mec
boMgani uchun (6.4.21) ning maxrajidagi 1 ni e ’tiborgaolm asak, quyidagi
230
www.ziyouz.com kutubxonasi

---

tenglik hosil bo ‘ladi:
h v' =
m .,c 2