Радиотехник тизимлар назарияси асослари

~
2 3
(4.6.4)
bunda spinlar / = 0, 2, 4, ... qiymatlarni qabul qiladi. (4.6.4) ga ko‘ra, 
turli holatlar energiyasi:
r
3 / r
t r - 4 - 5
I0ft2 
/i “ -6-7 
21//2
= 1 ) , 
t .
- ------------ = -------; 
E,
= ----------= ------ ; 
E,
= ------------= --------
0 
2 3
3
23 
3 
J 
23 
3
E
4 =
//2 • 8• 9 36/r2
, ^ 5 =
-10-11 
55/i2
va hokazo
(4.6.5)
2 3
3 ’ 
" 
2 3
3
qiymatlami oladi. Demak, aylanma sohagategishli aylanma holatlar uchun 
intervallar qoidasi deb ataluvchi quyidagi qoida bajarilishi kerak:
E i : E 2 : E 3
\E
a
: E 5 :... - 1: y
: 7 :12 : y
:... 
(4.6.6)
4.6-rasmda 238
U yadroda aylanma sathlar sxemasi keltirilgan. Bu yadro 
uchun intervallar qoidasi
E
x
\E 2 \ E2 \ E4 \ E 5 = 1 :3 ,3 2 :6 ,7 2 :1 1 ,7 :1 7 ,6 :... yaxshi bajariladi.
Aylanma holatlami o‘rganish yadro deformatsiyasi 
P ~
AR
R
ni aniqlash
inkonini beradi. Haqiqatan ham, tajribada (4.6.5) formuladagi 
E x — —
aylanma birinchi holat energiyasi aniqlansa inersiya momenti topiladi. 
(4.6.3) form uladagi r - 0 ni q a ttiq jism n in g in e rsiy a m o m e n ti deb,
_
2 
, _
^5o 
- ~ M R ~ m  hisoblab (bu yerda R - ellipsoid o ‘rta c h a rad iu si)
3 
/ A/?V
3 
I 
D
I 
.
0 
v 
J nisbatan yadro deformatsiya qiymati topiladi.
136
www.ziyouz.com kutubxonasi

---

M e V