В. А. Мирбобоев

N
нипг кутбланиш хоссасидир: Р — 2^P_t.
i=i
Бу ерда Р — заррача (атом, ион, молекула) нинг диполь моменти; N — материални. .\ажм бирлигидаги заррачалар сони. Бир хил таркибли (изотроп) диэлектрик ^утбланиш векторининг йуналиши ташки Электр майдонининг кучланиш йуналишига тугри пропорцио- налдир: Р = х • г₀ • Е = (г — 1 )г₀£.
Бу ерда х — диэлектрикнинг электр майдонида цутбланиши: е₀ — электрик констант; г — диэлектрикларнинг утказувчанлиги. Ани- затроп хусусиятига эга булган кристалл диэлектриклар диполь мо- мети (А) нинг йуналиши билангина богланиб цолмай, балки кри­сталл симметрия уцига х,ам боглиц булади.
Кристалл диэлектриклар (масалан, сегнетоэлектриклар) маълум температура оралигида уз-узидан ^утбланади, ташци таъсирга ^ам берилувчан булади. Бундай диэлектриклар П. Кюри температурасигача ^издирилса, 1-;утбланиш йуцолади ва ^утбсиз холатни акс эттирувчи фаза узгариши руй беради.
Диэлектриклардаги узгарувчан электр майдон энергияси- нинг бир ^исмини иссик;лик энергиясига айланишига диэлек­трик йу^отиш дейилади.
Диэлектрик йу(<отиш микдори диэлектрик йу^отишнинг тангенс бурчаги (tg 8) билан и^эдаланади. Диэлектрикларнинг хажм бирли- гига тугри келадиган диэлектрик йуцотиш цчймтти куйидагича аникланади (Дм²); Р' = k-A'-'fitgo.
Тенгламадаги k — коэффициент; Е—кучланиш ( ); f — электр
майдонининг узгариш тезлиги (герцларда \.»чакадч); ~ — диэлект­рикларнинг утказувчанлиги; г-tgo купайтма диэлектрик йукотиш ко­эффициенти дейилади. Материалларнинг диэлектрик утказувчанлиги 6433.4-71 ГОСТ, диэлектрик йукотишнинг тангенс бурчаги коэф­фициенти 22372-77 ГОСТ давлат стандгтэига эга.
Диэлектрикларда тусатдан кучланиш ортиб кетганда (маъ­лум мицдоргача) электр утказувчанлик хам ортади. Бу ходи- сага диэлектрикнинг тешилиши (пробой) дейилади. Бу колда ток маълум кенгликда диэлектрик буйлаб ок;ади. Диэлектрик­ларнинг тешилишига сабаб булган электр майдоннинг кучлапи- ши диэлектрикларнинг электрга мустахкамлигини ифодалайди. Бундай кучланиш диэлектрикдаги тешикни хосил ^иладиган кучланиш Е деб аталади.
Ташци магнит майдонига жойлаштирплган жисм магннтла- ниб ^олади. Жисмнинг магнитланишига сабаб, жисмнинг маг­нит моментига эгалигидир. Магнит моменти вектор катталикка эга. Бу катталик жисмнинг магнит майдони манбасидир. Бир- гина атом учун магнит орбитал вектор ва электронлар момен­ти (спинлари) йигиндисига тенг. Ядронинг магнит моменти эса электронларнинг магнит моментидан анча кам.
Материалларнинг магнитланиш микдори хажм биэлигидаги атом- ларнинг магнит моментлари йигиндисига тенг Уни материалнинг магнитланиш даражаси деб аталади. Бир хил магнитланган мате­риалнинг магнитланиш даражаси куйидагича ифодаланади: / = = М V Бу ерда М — магнит моменти; V — намунанинг ^ажми.
^Материалнинг магнитланиш даражаси билан магнит майдони •орасидаги богланиш материалнинг магннгни кабул килиш кобилия- тини курсатади:
бу ерда Н — магнит майдони кучланиши.
Материалларнинг магнитни цабул цилиш цобилиятига х^а‘ раб, уларни уч синфга булиш мумкин: диамагнетиклар, пара- магнетиклар ва ферромагнетиклар.
Диамагнетизм материалларнинг ташци магнит майдони таъсири- ,да царама-г;арши йуналишда магнитланиш хусусиятини англатади. Бу хусусият хамма жисмларда булиб, атомларнинг хамма электрон моментлари узаро ейишиб кетгандагина намоён булади. Диамагне­тик хосса материални магнит кабул цилиш ^обилиятига тескари .курсаткичга эга (/? = — 10^-с4~ Ю^-5).
Парамагнетиклар мусбат магнитланиш ^обилиятига эга (/? = = 10~° Д 10^-:i). Парамагнгт хусусиятига эга булган жисмларда атомларнинг иссицлик харакати натижасида узгармас магнит мо­ментлари тартибсиз йуналишларда булади. Улар ташки магнит май­дони таъсирида маълум йуналишга эга булади ва натижада мате­риал магнитланиб колади. Агар материалнинг магнитланиши кучли булса (/?_m > 1), феррсмагнитлар деб аталади ва магнитланиш ху- сусиятп, майдон кучланиши хамда температура билан чизикли 6of- ланишда булмайди.
Демак, ферромагнитизм материаллардаги микрохажмда магнит моментларининг тартибли холати урнатилишини англа­тади. Магнит моментларининг бундай тартибли холатида атом (ион) магнит моментлари параллел ва бир хил йуналишда булади. Бундай хажмларга доменлар деб аталади ва улар маг­нит майдони булмаган х^олла Х^ам магнит моментларига эга, яъни уз-узидан магнитланиши мумкин.
Антиферромагнетикларда магнитизм хоссасини хосил цилув- чи хушни заррачаларнинг магнит моментлари узаро царама- карши йуналган булиб, магнит майдони булмаганда материал­нинг магнитланиши нолга тенг булади.
Материаллардаги магнит моментларининг тартиби схема тарзида 18-расмда берилган.
Материалларнинг магнитланиши (/?_т) асосан температур:га 6of- .ликдир. Температуранинг кутарилиши парамагнетикларнинг магнит- ланишини камайтирса, ферромагнетикларникини кескин кутаради. Кюри нухтасига якинлашганда энг катта цийматга эга булади Кюри нухтасида ферро хамда ферримагнетик материаллардаги уз' узидан магнитланиш хоссаси йухолиб, материаллар оддий парамаг' нетик хусусиятларга эга булиб холади. '
Жисмдаги магнит майдонининг уртача йигиндиси магнит май­дони хусусияти булиб, магнит хУ^31?атувчи деб аталади. Магнит
■ ► - > — >
■Хузгатувчи В, магнит кучланиши Н хамда магнитланиш / дуйида-

1Ь- реем. Атомларншт лагзит моментлари буйича тартиблашшини курсатуьчи чизма:
а — парамагнетиклардаги, б — ферромагнетиклардаги, в — антиферромаг петик- лардаги, г — ферримагнс.нхлардаги тартибланиш.
пс:а бо~лакгапли. В= ./Л'-!-/), бу ерда = 4 X Ю ⁷ гп м — магни. и.мий'.и. Агар R_n = I Н экзнлигини ^исэбга олсак, В =
дир. о\ С';^:д.а — 1 ।
Фешсмат котик таршшг узгарувчан магнит .майдонида магнитла- ьишида гистерезис >одпсаси руй беради, яъни магнит майдони ксчланиши узгариши билан жисмнш.т магнитланиши бир хил мц\- до! да руй беумайди (19-раем).

19-раем. Магнит гистерези-’ига эга булган ферромагнетикларда маг- иитлантириш ва магнитензлантириш эгри чизицлари.
кучли магнит майдонида намуна туда магнитланиши мумкин ( шлуг.А. Ташки майдои кучланиши камяйиЗ бог-иши билан маг н.'-.т цузгатувчанлик 1 згри чизиц буйлаб камаяди (4- В_г —Н_с),- чунки усаётган доменларнинг магнит моментлари вектори майдон вгкторига царама-цар- шидир. Майдон кучланиши нолга тенг булиб цолганда хам намуна хали магнитлан- ган булади (колдиц магнит). Бу колдиц магнит индукция (6'_г) га тенг булади. Кучли магнит майдонида тула маг- нитланган ферромагнит наму­на майдон кучланиши узгари­ши би тан магнитсизланади. Ана шу магнит сизланишга олиб келган майдон кучлани- шига коэрцатнв майдон ёки коэрцатив куч дейилади. А'аг- нитсизлантирган майдон куч­ланиши янада ошганда маг- нитланиш руй беради (D нук- та). Намунанш.ш раита маг- нитланишини ’’ эгри чизи^ ифодалайди.
Магнит майдони узгариш амплитудасини нолгача камайти- риб, цайта магнитланиш даврини цайтара бориб, намунани тула м аг нитсизл анти риш мумкин.
Магнит хусусиятларпни акицлаг'.да бажариладиган ишлар ва улчаш воситалари ГОСТ 8.268--77, ГОСТ 17809—72, 1 ОСТ 20906—75, ГОСТ 12635—67, ГОСТ 12636—67, ГОСТ 12637—67, ГОСТ 12119—80 давлат стандартлари билан белгиланган.

3.