Yuqori energiyali adron- va yadro-yadro to’qnashuvlarida kumulyativ protonlar va pionlar bilan birgalikda ikkilamchi zarralarning paydo bo’lishining azimutal korrelyatsiyasi” Mavzusidagi magistrlik

2.3. 6 va 7 nuklonli tizimlar, yadrolar va zaryadlangan pionlarning o'zaro bog'liqligi
Ushbu bo'limda 6 va 7-nuklonli tizimlar va yadrolarning shakllanishini o'rganish natijalari berilgan va ular 3,25 GeV / s da to'qnashuvida zaryadlangan pionlarning ajralib chiqishini ta'minlaydi. ( ) oyna yadrolarining hosil bo'lishi π - (π +) mezonlarining hosil bo'lishi bilan o'zaro bog'liqligi kislorod yadrosining proton (neytron) zaryad almashinuvi bilan bog'liqligi ko’rsatilgan.
Yuqori energiyali zarralar va yadrolarning yadrolari bilan o'zaro ta'sirida ko'p yadroli parchalar hosil bo'lishini o'rganish qiziqish uyg'otadi, chunki ularning shakllanish mexanizmlarini ham, boshlang'ich parchalanuvchi yadrolar tuzilishining va oraliq rolini ham o'rganish imkoniyati mavjud.
ko'p nuklonli holatlar. Shunday qilib, so'nggi yillarda BECQUEREL hamkorligi [27; S.1266-1272. 80; Yorug'lik yadrolarining periferik parchalanishini jadal o'rganib, ularning klaster tuzilishini va , , va . klaster ansambllarining rolini o'rganish. Zaryadlangan zarrachalar va bo'laklarni to'liq aniqlash sharti bilan relyativistik yadrolarning nuklonlar va yadrolar bilan periferik bo'lmagan o'zaro ta'siri.
Tadqiqotning ushbu qismi siklning davomidir.
3,55 A GeV / s tezlik bilan to'qnashuvida 6 va 7-tizim va yadrolarning shakllanishini o'rganish [114; S.432-437. 111; S.1-5. 112; Pionlarning ko'p avlodi va parchalanish jarayoni o'rtasida mumkin bo'lgan aloqani izlash va o'rnatishga bag'ishlangan. Buning uchun qiyosiy tahlil o'tkazildi.
Yarim inklyuziv reaktsiyalarda (3-3-3) A-3 bilan zaryadlangan pionlar hosil bo'lgan yoki bo'lmagan yadrolarning o'rtacha ko'payishi (3.1-3.6).
2.5-jadvalda zaryadlangan, assotsiativ hodisalar soni ko'rsatilgan
protonlar va neytronlarning ko'pligi - parchalar, qaytaruvchi protonlar va kamida bitta π ± meson hosil bo'lishi bilan (3.1) - (3.6) reaktsiyalarda zaryadlangan pionlarning o'rtacha soni. Uning ma'lumotlari kanalning yarim inkluziv kesimining boshqalarnikiga nisbatan 4 yadro chiqishi bilan sezilarli darajada oshganligini, bu kislorod yadrosining a-klasterli tuzilishining ustunligini ko'rsatadi. Statistik xatolar ichida qolgan yarim inklyuziv kanallarda (( + ) tizimini tashkil etadigan kanal bundan mustasno) hodisalar soni bir xil bo'lib chiqdi. 3.5-jadvaldan
statistik xatolar ichida ekanligini ko'rish mumkin
zaryadlangan pionlarning ko'payishi ko'p yadroli tizim turiga bog'liq emas va o'rtacha 1,62 ± 0,03. Ko'rib chiqilgan 6 nuklon tizimlarining o'rtacha zaryadlari tizimdagi nuklon sonining yarmiga teng bo'lib, 3,02 ± 0,02 ni tashkil qildi. Shubhasiz, proton va neytron - parchalarning ko'pligi multinukleon tizimining zaryadiga va uning bo'laklarining soniga qarab belgilanadi. Shunday qilib, masalan, ( + ) tizim uchun proton parchalarining maksimal ko'payishi (3,85 ± 0,19) kuzatiladi.
zaryad Q = 2, va tizim uchun ( + ) zaryad Q = 4 bo'lgan minimal (2,56 ± 0,15). Parchalarning neytronlari xilma-xilligining harakati teskari, ya'ni. minimal qiymat Q = 2 va maksimal qiymat Q = 4 darajasida erishiladi (3.5-jadvalga qarang).
2.5-jadval Hodisalar soni (Nc), zaryadlangan Q, protonning assosiativ ko'paytmalari - n (n (n3 N)), neytron parchalari (n (n)), qaytariluvchi protonlar (n (aniq)) va zaryadlangan pionlarning o'rtacha soni (n (π ± ±) )) (3.1) - (3.6) reaktsiyalarida kamida bitta π ± - mezon hosil bo'lishi bilan.

2.5-jadvalda statistikada ham ko'rsatilgan
xatolarga yo'l qo'yilsa, proton qaytarilishining o'rtacha ko'pligi ko'p yadroli tizim turiga bog'liq emas va o'rtacha 0,55 ± 0,02. Ushbu miqdor qiymatining nishon protonining saqlanib qolish ehtimolidan (0.63) nisbatan kichik farqi bizning tanlanishimizga bog'liq.
kamida bitta zaryadlangan pion mavjud bo'lgan voqealar. Bunga maqsad proton zaryadining proektsion yadroning neytronlaridan biriga o'tishining va p = n + π + ning qayta zaryadlanishidan kelib chiqadi, bunda reaksiyasi 0,18 ± 0.01 [110; S.427-432.]. 3.6-jadvaldan ko'rinib turibdiki (3.1) - (3.6) reaktsiyalarda pion hosil bo'lishi bilan sodir bo'lgan hodisalar, ularning shakllanishisiz hodisalar sonidan 2,26 marta. A≤3 bilan bo'laklarning o'rtacha xilma-xilligi ko'rib chiqilayotgan voqealarning ikkala sinfiga ham to'g'ri keldi. Guruhdagi n (π +) ≥1 bo'lgan protonlarning ko'payishi fraktsiya neytronlariga nisbatan 0,29 ga katta. Zaryadlangan pionlarni hosil qilmasdan guruhda bu farq 0,52 ± 0,08 gacha ko'tariladi, bu maqsad proton zaryadining proektsion yadro neytronlariga o'tkazilishini ko'rsatadi (pn np).
2.6-jadval


Kutilganidek, har ikkala guruhda nuklon parchalarining o'rtacha ko'payishi, o'rtacha sonlarning tasodifiyligi tufayli statistikada A = 2-3 bo'lgan ikkilamchi zarralar xatolari yaqinlashdi va mos ravishda 6,31 ± 0,07 va 6,20 ± 0,08.

A = 2-3 bilan qo'llab-quvvatlovchi parcha zarralarining ko'paytmalarining yaqinligi, ularning hosil bo'lishida maqsad proton zaryadining ishtirok etishini ko'rsatadi. Pionlarning hosil bo'lishi faqat protonlar, neytronlar, parchalar va protonlar sonining farqlanishiga olib keladi, deyteronlarning ko'pligiga ta'sir qilmasdan, orqaga qaytariladi, tritium va , ya'ni. Bu maqsad proton va projektor yadrosining neytronlari o'rtasidagi zaryad almashinish jarayonlari, shuningdek maqsadli protonni yoki projektor yadrosining nuklonlarini noaniq zaryadlash jarayonlaridan kelib chiqadi. Xususan, tug'ilish guruhidagi qaytariluvchi protonlarning o'rtacha ko'pligi

zaryadlangan pionlar shakllanmagan holda guruhga nisbatan 1,22 baravar kam. Shunday qilib, xulosa qilishimiz mumkinki, deuteronlar, tritium va ning ko'payishini tahlil qilish, hodisalarni π + yoki π - mezonlarning tug'ilishi bilan guruhlarga ajratmasdan, ularning avlodlari va parchalanish jarayoni o'rtasidagi munosabatni o'rnatishga imkon bermaydi.