1 –2 маъруза: Кириш

Пъезометрик дам ва гидростатик босим. Пъезометрик h_п геометрик Z баландликларнинг йиғиндиси пъезометрик дам (напор) дейилади (Hп).


Келтирилган h_к ва геометрик Z баландликларнинг йиғиндиси гидростатик дам дейилади.

Агар ифодаларни солиштирсак,

тенг. Демак, гидростатик дам пъезометрик дамдан атмосфера босимни баландлик кўринишда ифодаланганлиги билан фарқ қилади. Агар ифодада билан алмаштирсак,

бўлади. Бунда P₀ - босим идишдаги суюқлик сатҳига таъсир этаётган ўзгармас босим, z+h эса суюқликдаги иҳтиёрий нуқта учун бир хил бўлган қиймат бўлиб, унда


=const
бўлади, яъни гидростатик босим тинч ҳолатда турган суюқликни ҳар бир заррачалари учун бир хил бўлади. Суюқликнинг иҳтиёрий нуқтасига ўрнатилган усти берк пъезометрда суюқлик фақат битта баландликга кўтарилади ва у гидростатик босимнинг текислиги дейилади.
Атмосфера босими суюқликнинг иҳтиёрий нуқтасига боғлиқ бўлмагани учун, пъезометрик дам



бўлади, яъни тинч ҳолатда турган суюқликнинг иҳтиёрий нуқтаси учун пъезометрик баландликлари горизонтал текисликда ётади ва у пъезометрик дам текислиги дейилади.
Вакуум. Агар идишдаги суюқлик сатҳига атмосферадан кичик бўлган P₀ босим таъсир этса, пъезометрик босимнинг текислиги идишдаги суюқлик сатҳига нисбатан h_вак масофага паст жойлашган бўлади.
Демак P_абс босим атмосфера босимдан кам бўлади. Атмосфера босимгача етмаган босимга вакуум (бўшлиқ) дейилади ва

Агар умумий кўринишдаги ифодага қўйсак,

бўлади, яъни вакуум дегани ортиқча босимнинг манфий қийматига тенг.
Суюқлик ичидаги ихтиёрий нуқтадаги (гидростатиканинг асосий тенгламаси ёрдамида аниқланадиган) босим р шу нуқтадаги абсолют босим деб аталади. Суюқликнинг эркин сиртидаги босим р₀ эркин сиртдаги аабсолют босимни беради, gh эса суюқлик устунинг нуқтадаги босимини беради. Усти ёпилмаган идишлардаги, сув сиьимларидаги суюқликларнинг эркин сиртига таъсир қилувчи босим атмосфера босими деб аталади ва ра ҳарфи билан белгиланади. Бу ҳолда (2.8) тенглама қуйидагича ёзилади:
Р=р_а+ gh
Агар суюқлик нуқтасидаги босим атмосфера босимидан катта (р>рa) бўлса, (2.9) тенгламанинг охирги ҳади манометрик босим деб аталади:
р_м= gh=р - р₀
Манометрик босим абсолют босимдан атмосфера босимининг чигирилган (айирилган) миқдорига тенг бўлгани учун уни чегирма босим деб ҳам аташ мумкин.
Манометрик босим абсолют босимнинг миқдорига қараб ҳар хил қийматга эга бўлиши мумкин, масалан, р=р₀ бўлганда р_м=0: р®¥ бўлганда р_м®¥, яъни манометрик босим 0 билан ¥ ўртасидаги барча қийматларни қабул қилиши мумкин.
Агар суюқлик нуқтасидаги абсолют босим атмосфера босимидан кичик (р>р_а) бўлса, уларнинг айирмаси вакуумометрик босим (вакуум) р_а га тенг бўлади ва суюқликдаги сийракланиш миқдорини белгилайди:
р_а=gh=р_а - р₀
Вакуумометрик босим нуқтадаги босимнинг атмосфера босимидан қанча камлигини кўрсатади ва р=р_а да р_в®0; р®0 да р_в®р_а бўлади. Шундай қилиб, вакуумометрик босим 0 дан р_а гача бўлган қийматларни қабул қилади.