Физика маърузалари

Саволлар:

1. 
   Тезланиш нима?
   
2. 
   Текис тезланувчан ќаракатда œртача тезлик šандай топилади?
   
3. 
   Œртача ва оний тезланишнинг фарšини тушунтиринг.
   
4. 
   Текис тезланувчан ќаракат учун координата, тезлик ва тезланишнинг ваšтга бођлиšлик графикларини изоќлаб беринг.
   
5. 
   Текис тезланувчан ќаракатда жисмнинг кœчиши ва координатаси šандай катталикларга бођлиš?
   

6-маъруза
Эркин тушиш.
Маъруза режаси:
Эркин тушиш. Вертикал отилган жисм ќаракати. Тезликларни šœшиш. Горизонтал йœналишда отилган жисм ќаракати.
Тавсия этилаётган адабиётлар:

1. 
   Матвеев А.Н. Механика и теория относительности, М. Высшая школа, 1986, 158 - 160 б.
   
2. 
   Дж. Орир. Физика, - М, Мир, 1981, 36 - 42 б.
   
3. 
   Стрелков С.П. Механика. Т., «Œšитувчи», 1977, 36 - 43 б.
   

Маъруза матни

Ер яšинида жойлашган ихтиёрий эркин жисм Ер марказига томон йœналган 9,81 м/с² тезланиш билан тушиши экспериментал равишда аниšланган. Энг ажойиб томони шундаки, бу тезланиш жисмнинг массасига, тузилишига ва бошланђич тезлигига бођлиš эмас. Бу тезланишни g ќарфи билан белгилаш šабул šилинган ва g=9,81 м/с² . Биз эркин тушиш тезланиши g ни ќамма ваšт мусбат катталик деб ќисоблаймиз. Шунинг учун х œšи юšорига йœналган бœлса, у ќолда тезланиш a = - g бœлади.
Ќаракат йœналишидан šатъий назар, (горизонтал ёки вертикал йœналишда) биз бу ќаракатни х œšи бœйлаб содир бœлади деб ќисоблаймиз. Жисмнинг вертикал текисликдаги ќаракатини кœриб чиšайлик. Горизонтал йœналишдаги координатани х билан, вертикал йœналишдаги координатани у билан белгилаймиз. Маълумки, œйинчоš замбаракдан горизонтга нисбатан бурчак остида шарча отилса, у парабола бœйлаб ќаракатланади. 1-а расмда (v₀)_y бошланђич тезлик билан вертикал отилган шарча ќаракати тасвирланган. Бу шарчанинг кœчиши šуйидагича ифодаланади:
y = (v₀)_y t – gt²/2 (1)
1-б расмда œнг томонга œзгармас тезликда ќаракатланаётган замбаракдан отилган шарчанинг траекторияси кœрсатилган. Шарчанинг горизонтал йœналишдаги кœчиши
x = (v₀)_х t (2)
кœринишда ифодаланса, вертикал бœйлаб кœчиши эса (1) тенглама билан ифодаланади.

1-б расмда тасвирланган шарча ќаракати траекторияси тенгламасини (2) тенгламани t га нисбатан ечиб ва уни (1) тенгламага šœйиб топиш мумкин:

, (3)
Бу тенглама парабола тенгламасидир. Агар 2-расмда кœрсатилган шарчанинг горизонтга нисбатан отилиш бурчаги α ва секундига метрларда сон šиймати берилса, бошланђич тезликни аниšлаш мумкин. Шунингдек, шарчанинг тезлигини унинг вертикал ташкил этувчиси (v₀)_x ва горизонтал ташкил этувчиси (v₀)_у ёрдамида ќам топиш мумкин. Айтайлик, ∆t ваšт давомида шарча горизонтал йœналишда ∆х, вертикал йœналишда эса ∆у масофани учиб œтса, у ќолда Пифагор теоремасига биноан шарчанинг тœлиš чизиšли кœчиши šуйидагига тенг бœлади:
, (4)
(4) тенгламанинг ќар иккала томонини ∆t га бœлсак,
, (5)
ёки
(6)
бœлади.
Бу ерда Уч œлчовли фазода эса
(7)
га тенг бœлади.
Физикада кœпинча вектор катталиклар билан иш кœришга тœђри келади. У ёки бу физик катталикнинг вектор катталик эканлиги тажрибада аниšланади. Жисмнинг кœчиши, тезлик, тезланиш, куч, импульс моменти, куч импульси, электр майдон кучланганлиги, магнит майдон кучланганлиги ва ток зичлиги вектор катталиклардир.
Тезликларни вектор усулда šœшишни оšаётган сувда ќаракатланаётган šайиš мисолида кœрсатиш мумкин. Šайиšнинг ∆t ваšт ичидаги сувга нисбатан кœчишини ∆S билан, сувнинг šирђоššа нисбатан кœчишини ∆S_c билан белгилаймиз. У ќолда šайиšнинг šирђоššа нисбатан кœчиши ∆S’ šуйидагича бœлади:
∆S’ = S_c + ∆S (8)
Бу ифоданинг ќар иккала томонини ∆t га бœлиб юборсак,
(9)
га эга бœламиз.
Агар ∆t  0 бœлса, у ќолда
(10)
бœлади.
Бу ерда v_c – cувнинг šирђоššа нисбатан тезлиги, v – šайиšнинг сувга нисбатан тезлиги, v' - šайиšнинг šирђоšда турган šœзђалмас кузатувчига нисбатан тезлиги ќисобланади. (10) ифода тезликларни šœшиш šоидаси дейилади.