Махмудов э. Ж., Палуанов д. Т. Г и д р а в л и к а а с о с л а р и

' Чвгара пцтлалт.

8. 
   расм. Турбулент окимнинг тезликлар эпюраси
   

Тезликлар эпюраси чегара катламида ламинар тартибига мувофик параболик куринишда булади. Окимнинг марказида тезлик турбулент тартибига мос келадиган логарифмик конуни буйича узгаради.

5. 
   Г идравлик силлик ва Fадир-будир кувурлар
   

^увур деворлари гадир-будир булади (4.11-расм). Гадир- будирликнинг юкори буртиб чиккан жойини А (абсолют гадир- будирлик) оркали белгилаймиз. Ламинар катламнинг калинлиги

4. 
   гадир-будирлик А нисбатига боглик холда гидравлик силлик,
   

64


=<

агар 5 > А ва гидравлик гадир-будир кувурлар, агар 5 < А га

булинади.

8. 
   расм. ^увурларнинг гадир-будирлигини тасвирлайдиган
   

схема
Рейнольдснинг х,ар хил кийматларида битта ва уша кувур гидравлик силлик ёки гадир-будир булиши мумкин.
Гадир-будирлик одатда гадир-будирликнинг А катта буртиб чикмаганлиги билан характерланади, А ни радиусга ёки
кувурнинг диаметрига нисбати эса, яъни ^А ёки ^А, нисбий
r d
гадир-будирлик деб аталади.

6. 
   Турбулент тартибнинг гидравлик каршилик
   

конунлари
Эксперимент йули билан аникландики, гидравлик каршиликлар коэффициенти турбулент тартибда ва Дарси коэффициенти умумий х,олда кувурларнинг Fадир- будирлигига ва Рейнольдс сонига боFлик.
Агар 5 > А ва 2320 < Re < 10⁵ булса, Блазиус формуласидан фойдаланилади:
Я - Р⁴ (4.41)
Агар 5 >А ва 10⁵ < Re < 3 -10⁶ булса, Конаков формуласидан фойдаланилади:
Я ¹ _г (4.42)
(1,81 - lgRe-1,5)²
(4.41) ва (4.42) формулаларда Рейнольдс сони мавжуд, бирок гадир-будирлик мавжуд эмас.

Агар 5 < А булса, унда Никурадзе формуласидан фойдаланиш тавсия этилади:

я =- ¹ -2 (4.43)
[‘•⁷⁴⁺²ⁱ«^Re2Aj
Ушбу формуладаги Я коэффициент деворнинг нисбий гадир-будирлигига боглик, Рейнольдс сони мавжуд эмас.
Умумий холда, качонки гадир-будирлик ва Рейнольдс сонини хисобга олиш зарур булса Альтшуль формуласидан фойдаланилади:
^я=^0J1(Re⁺d]^{2 (444)}
Бу формула универсал хисобланади. Re < 10— сонларида,
d
качонки кувурлар гидравлик силлик булса, (4.44) формула (4.41) формуласига якин булган кийматни беради.
^ачонки Re 10 ^А< Re < 500^А диапазонида булган холида dd

44. 
    формуладан фойдаланиш керак. ^ачонки Re > 500^А
    

d
булган холда, кувур гидравлик гадир-будир булса, (4.44) формула (4.43) формулага якин булган кийматни беради.

4. 
   Никурадзе графиги
   

Гидравлик каршилик коэффициентининг (Дарси коэффи­циенти) узгариши тадкикоти буйича тажрибаларни Рейнольдс сони ва кувурларнинг гадир-будирлигига боглик холда И.И. Никурадзе утказган. ^увурлардаги гадир-будирликни маълум улчамдаги кум заррачаларини кувурнинг ички сиртига ёпитириш йули билан сунъий яратди.
Никурадзе эксперимент тадкикотлари асосида харакат тартиби ва кувурларнинг гадир-будирлигидан гидравлик




каршилик коэффициент киймати графигини такдим этди (4.12- расм).

1. 
   зонада ламинар тартиб мавжуд. Я коэффициент кийматига гадир-будирлик таъсир курсатмайди, Я - f (Re) .
   
2. 
   зона - гидравлик силлик кувурлардаги турбулент тартиб зонаси. Ушбу графикнинг мослиги Блазиус тенгламасини беради.
   
3. 
   зона. Ушбу зонада Я катталигига Рейнольдс сони Re ва гадир-будирлик жиддий таъсир курсатади. Бу х,олда Альтшуль формуласидан фойдаланиш зарур.
   
4. 
   зона - турбулент тартиб (квадратик каршилик) зонаси. Re сони Я га таъсир курсатмайди, чизик абсцисс укига параллел булади. Бу ерда Я катталигига факат кувурларнинг гадир-будирлиги таъсир курсатади. Ушбу зонада Я аниклаш учун Никурадзе формуласидан фойдаланиш мумкин.
   

Суюклик х,аракатининг турбулент тартиби хусусияти вужудга келадики, гидравлик каршилик коэффициентини Я Рейнольдс сони ва кувурларнинг Fадир-будирлигига боFлик х,олатини аниклаш учун бир канча формулалар


1C

8. 
   расм. Никурадзе графиги
   

мавжуд. Бу Никурадзе графигида куриниб турибди. Суюклик харакатининг ламинар тартиби учун Я катталигини аниклаш учун битта формула мавжуд (4.29 формула).

4. 
   Мах,аллий каршиликлар
   

Юкоридагилардан куриниб турибдики, босимнинг гидравлик йуколиши (солиштирма энергия) икки тоифага булинади: махаллий йуколишлар ва кувурнинг узунлик буйича йуколишлар. Босим йуколишларининг махаллий каршилигида катталик буйича тезлик узгариши ва йуналиши натижасида пайдо булади ва асосан геометрик улчамлар ва махаллий гидравлик каршиликлар шаклига боглик.
Махаллий гидравлик каршиликлар - бу оким конфигурацияси (кувур бурилиши, хар хил диаметрли кувурларни бирлаштириши, кулфаклар, дросселлар ва б.х) нинг кескин узгариш зоналарида вужудга келадиган харакат каршилиги.
Одиий махаллий гидравлик каршиликлар куйидаги турларга булинади:
а) узаннинг кенгайиши - тусатдан, бир текис;
б) узаннинг торайиши - тусатдан, бир текис;
в) узаннинг бурилиши - тусатдан, бир текис.
Махаллий каршиликнинг энг кийин холатларидан бири санаб утилган оддий махаллий каршиликлар комбинацияси ва уланиши (кушилиши) хисобланади.

8. 
   расмда махаллий каршиликларнинг бир канча турлари такдим этилган.
   

узаннинг тусатдан узаннинг тусатдан диафрагма кенгайиши торайиши

кулфак диффузор конфузор

13. 
    расм. Махаллий каршиликлар
    

Суюклик энергияси махаллий каршилик оркали
суюкликнинг окишида оким йуналишининг узгариши ва
тезликларнинг кайтадан таксимланишида, оким бузилиши ва
уюрма пайдо булганида сарфланади.
Ламинар ва турбулент тартибларда махаллий
йукотишларнинг солиштирма энергияси (босими) Вейсбах
формуласи буйича аникланади:
(4.45)
² g
Махаллий каршилик турларини (мисол, узаннинг тусатдан
кенгайиши) аниклаш учун махаллий каршилик коэффициенти £
назарий йул билан аникланиши мумкин.
^увурнинг тусатдан кенгайиши ва унга мос келадиган
схемада суюкликнинг окими 4.14-расмда курсатилган. Оким
бурчакда бузилади ва узан сингари тусатдан эмас, а аста-
секинлик билан кенгаяди, оким ва кувур девори орасидаги
айлана бушлигида уюрма вужудга келади ва у шу холатда
энергиянинг йуколишига сабаб булиб хисобланади.
.2


/I
4.14-расм. Окимнинг тусатдан кенгайиши




Окимдан икки кесим оламиз: кувурнинг кенгайиши
текислигида 1-1 ва уша жойда 2-2, бу ерда оким кувурнинг
хдмма кесимларини тулдиради. Кесимларда окимнинг тирик
кесим юзаси, окимнинг босим ва тезлигини мос равишда S, р ,

2. 
   этиб белгилаймиз.
   

Zj - z₂ ни кабул килиб ва (турбулент тартиб учун)
а₁ - а₂ -1 ни хисобга олиб ушбу кесимлар учун Бернулли
тенгламасини ёзамиз. куйидаги ифодани оламиз:
^Р + ³ = ^ + ³ + К (446)