С. Э. Фриш ва а. В. Тиморева

А =
Яо
 
(Vi
 -
V2)
 
(6)
тенгликни досил циламиз, бунда Vx ва V2 лар V функциянинг 
А ва В нуцталардаги цийматлари. Шундай цилиб, майдон куч­
ларининг зарядни кучиришда баж арган иши сон ж идатдан 
заряд кат т алигининг й улнин г бош лант ч ва охирги нуцта- 
ларидаги пот енци аллар айирмасига купайт масига тенгдир, 
демак, бу иш йул шаклига боглиц булмай, унинг бошлангич 
ва охирги нуцталарининг вазиятига боглицдир. Йул берк бул­
ганда унинг бошлангич ва охирги нуцталари устма-уст туша- 
ди, бундан Уг — V2 дамда (
6
) 
ф о р м у л а г а
к^ р а ^ _ q булади, 
яъни зарядни берк й у л б уйлаб кучиришда элект р кучлар- 
нинг бажарган иши нолга тенгдир.

---

Энди электр кучларининг зарядни нуктавий зарядлар сис- 
темаси майдонида кучиришда бажарадиган ишини дисоблай- 
лик. Яъ q2, ..., qn нуктавий зарядлар системасини оламиз 
(34- раем). Бу система майдонида Яо заряд бирор / нуктадан
2 нуктага кучади, дейлик. q0 зарядга таъсир этувчи f куч q0 
зарядга qu q2, ..., qn зарядларнинг дар бирининг алодида fb 
f2, ..., f„ таъсир кучларининг тенг 
таъсир этувчисидан иборатдир. Тенг 
таъсир этувчи кучнинг бажарган иши 
ташкил этувчи кучлар ишларининг 
алгебраик йигиндисига тенг булгани 
учун q0 зарядни qu q2, 
qn нукта­
вий зарядлар системаси майдонида 
кучиришда бажарилган иш / ь / 2, ...,
/„ кучларнинг алодида-алодида ба­
жарган А ъ А 2, ..., А п кучириш ишла- 
ри йигиндисига, яъни А х -+- А 2 -+-...+Лл 
га 
тенг 
булади. / х 
кучнинг А г 
A i — Яо №
— Г^1) куринишда ёзиш мумкин, бунда Ц 1* ва V (2l) 
лар qt заряднинг мос равишда / ва 2 нукталарда вужудга кел­
тирган потенциаллари. Шунингдек, q2 заряднинг 1 ва 2 нук­
таларда вужудга келтирган потенциалларини мос равишда 
1
/{2) 
ва V
билан белгилаб A 2 = q0 (l/<2) — 1^2)) ни досил киламиз 
ва доказо. Тула А иш куйидаги ифодага тенг булади: