0 ‘zbekiston respublikasi oliy va 0 ‘rta maxsus ta’lim yazirligi

Xulosa
1.  G oniom etr  yordamida  simob  lampasining  berilgan  monox- 
rom atik  nuri  uchun  prizma  sindirish  ko‘rsatkichini  topishda:  a) 
aw alo  prizmaning  в  sindirish  burchagini  o ‘lchash;  b)  monoxro- 
matik  nur  uchun  «min  eng  kichik  og‘ish  burchagini  topish  kerak.
2.  Tajriba  davom ida  bitta  prizm adan  foydalanilgani  tufayli 
в  —  const  bo ‘ladi.  Natijada  kuzatilgan  simob  spektrining  har biri 
uchun  a r.un  qiymatlami  o ‘lchash  lozim.
Ushbu  holdagina  (4.12)  va  (4.14)  ifodalarni  keng  mulohaza 
qilish  mumkin.  Bu  ish  ancha  murakkab  bo ‘lganligi  sababli  aw alo 
goniometr  yaxshilab  sozlangan  boMishi  kerak.
Ishni  bajarish  tartibi
Ishni bajarishdan oldin yuqorida ko‘rsatilagan nazariya va maqsad 
bilan tanishib chiqish hamda,  o lch ash  jarayonida olingan natijalami 
yozish  uchun  jadval  tayyorlash  kerak.
Goniometrlaming ishlash asoslari 4.1-shaklda keltirilgan spektral 
asbobdan  deyarli  farq  qilmaydi.
32

1. 
Kollimator tirqishini  Hg  lampa n u n  bilan yoritamiz.  Ko'rish 
tmbkasini cheksizlikka qo‘yamiz.  Kollimator  va ko'rish trubkasining 
o'qlari  bir  chiziqda  yotishi  kerak.  K o'rish  trubkasi  okulyarida  tik 
(vertikal)  ip  o'rnatilgan.  Demak,  kollimator  va  ko'rish  trubkasi 
bir chiziqqa qo'yilganda  okulyardan  qarasak,  kolhm ator tirqishi va 
vertikal  ip  aniq  ko'rinadi  (ustma-ust  o'm atilishi  kerak).
l-jadval
T/r
в
A,
К
a ~
m m
К
а « ш
A
amm
°U
К
°W
L
1.
6.
a\
«1
«1
“ i
«1
a i
2.
3
0,
a2
ai
« 2
« 2
a.
a2
«2
4.
5.
a'riacha
2.  Shisha prizma sindirish burchagini aniqlash.
B oshlang'ich  ho latd a,  okulyarga  qarab  k o 'rish   tm bkasini
aylantirib,  vertikal  ipni  kollim ator  tirqishi  o'rtasiga  keltiram iz 
va bu  holat  uchun  0  burchakni  yozib  olamiz.  Bu  holat  prizmaga 
tushgan  nu rn in g   (b o sh lan g 'ich -sin m ag an )  y o 'n alish in i  k o 'r- 
satadi.
3.  G oniom etr stoli ustiga tekshirilishi  kerak bo'lgan shisha priz- 
mani  shunday  qo'yamizki,  prizmaning  sindirish  burchak  bissekt- 
risasi  taxminan  kollimator  o'qiga  perpendikulyar  bo'lsin.
Endi  stolni  aylantirib,  tanlangan  burchagimizga  yopishgan 
ikkinchi  tom on  ko'rish  tmbkasiga  to 'g 'ri  keltiriladi  va  krestlar 
ustma-ust  tushirilib,  mikroskopik  tm b a  orqali  burchakni  yozib 
olamiz.  Prizmaning bu vaziyati  bo'lsin.  Shunday qilib,  prizmaning 
sindirish  burchagi
в = 18O°-(0O - 0
q
)
ga teng.  Bu hoi 4.4-shaklda ko'rsatilgan. Agar  во dan  e'Q  ga o'tishda 
limbining  nolinchi bo'lim idan o'tilgan bo'lsa,  u  vaqtda 
0 = 180° -  (0O + 360 -  Ag) = flg -  (i 80° + eo) 
ga teng bo'ladi.  Bu hoi 4.5-  shaklda keltirilgan.
33

180°
4.4-shakl.
Shakldagi  belgilar;  C  —  goniometr  stolchasi,  P  —  shisha  prizma, 
T  -   kollim ato r  trubasi,  К   -   k o ‘z.  Tajriba  bir  necha  roarta 
takrorlanib,  oiingan  natijalar  1-jadvalga  yoziladi.
34

4. 
Shisha  prizmadan  o ‘tgan  simob  nurinmg  ham m a  ko'ringan 
spektrlari  uchun  eng  kichik  og'ish  burchaklarini  o ‘lchash.
Simob lampasi yoqilib, goniom etr tirqishi yoritiladi.  Simob nuri 
optikaviy  truba  yordamida  shisha  prizmaga  tushadi.  Optik  tm ba 
(kamera) va ko'rish trubasi to'g'ri chiziqda (optik o'qda) o ‘matilgan. 
Shu  sababdan,  sozlangan  (fokuslangan)  goniom etr  okulyaridan 
qaraladi.  Oq  nurni  (tirqish  tasvirini)  okulyar  krestining  tik  chizig'i 
ustiga ustma-ust joylashtirilib va vintiar qotirilib,  mikroskopik truba 
orqali  burchak  yozib  olinadi.  Bu  ш   bilan  belgilanadi.  Tajribani 
o‘tkazish  jarayonida,  shisha  prizmaning  sindirish  burchagi  chap 
tomonimizda,  asosi  esa  o ‘ng  tomonimizda  yotsin.  Ushhu  spektrlar 
asos tomonidan kuzatiladi.  Natijada ko'rish  trubasini  o‘ng tomonga 
aylantirilsa,  okulyarda  iuriicha  simob  spektrlari  ko‘rinadi.  Avtaylik 
birinchi okulyarda simobning qizil spektri ko’rindi,  u vaqtda ko'rish 
trubkasi  mahkam lanadi.  Prizm a  turgan  stolni  teskari  tom onga 
aylantirilsa,  okulyarda  avval  spektr  biror  tomonga  siljib,  so'ngra 
orqaga qaytadi.  Shu  spektrning  qaytgan vaziyatida  stolni  mahkam ­
lanadi.  Endi  ko'rish  trubasini  harakatlantirib  okulyar  krestining 
tik chizig'ini  mana shu  qizil  spektr bilan ustm a-ust tushirib trubani 
ham qotirib qo'yiladi.  Keyin mikroskopik truba orqali burchakni a ' 
yozib olinadi.  Shisha prizmaning qizil nuri uchun og'dirish burchagi 
Oq =  ш —a ’  ifodadan  topiladi.  O 'lchashni  bir  necha  bor takrorlab, 
aniqlangan  o:q qiymatlami  1-jadvalga yoziladi.  Qolgan barcha simob 
spektrlari  uchun  ham  eng  kichik  og'ish  burchaklari  shunday  qilib 
aniqlanadi.
Agarda  m  qiymati  a ',  — dan  kichik bo'lsa,  u holda  os ni  topish 
uchun  quyidagi  a,  =  360°—  a\+aa  ifodadan  foydalanish  kerak.
1-jadvaldan foydalanib os  va 0 burchaklaming o'rtacha qiymatlari 
topiladi.  Bu  natijalar asosida  prizmaning  har bir  nurga  mos  kelgan 
sindirish  ko'rsatkichi  quyidagi  ifoda  yordamida  hisoblanadi:
Oiingan  natijaiarni  hisoblash  va  tahlil  qilish
(4.15)
sin
2
35

[7]  adabiyotda  keltiriigan  jadval  yordamida  simob  speklfining 
toMqin  uzuniiklari  aniqlanadi.  So‘ng  m a’lum  и,  va  h   asosida  n(X) 
dispersiya grafigi  chiziladi  (4.6-shakl).
Sindirish  ko‘rsatkichi  va  to ‘lqin  uzuniiklari  orasidagi  bog'la- 
nishni  Koshi  ifodasi  yordamida  aniqlash  mumkin.  U  quyidagicha 
yoziladi:
b
n‘ =a + ^2 
(4.16)
Ushbu  ifodadagi  a  va  b  katialiklarini  eng 
k ic h ik   k v a d ra tla r  usu li  b ila n   to p ish  
mumkin.  Natijada,  (4.16)  ifodada  n,  ni 
yoki  Я,  ni  hisoblab,  (4.15)  ifoda  natijalari 
bilan taqqoslash mumkin.  Undan  tashqari
(4 .1 5 )  va  (4 .1 6 )  ifo d a la rd a n   sh ish a  
p riz m a n in g   d is p e rsiy a s i  a n iq la n a d i 
(4.6-shakl). 4.16 tenglama asosida quyidagi
Эи  _  2b
ЭЯ 
A3
(4.17)
tenglik  o'linlidir.  (4.14),  (4.15)  va  (4.16)  ifodalar  asosida  n;  >*;
Laboratoriyada  ~   va  ~~  larni  EHM  da hisoblash dasturlari mavjud.
U/i 
С/Я
Эи
ЭЯ
/
\
bog'lanish  garafigi  chiziladi  va  (4.17)  ifodadagi «6»
koeffitsient  aniqlanadi.
Bu  laboratoriya  ishidan  olingan  o ‘lchash  natijalarini  EHM  da 
«Beysik»  tilida tuzilgan  L106  dasturida  ko£rish  mumkin.
Adabiyotlar
I. 544-554-betlar;
3.  5—10-betlar;
7.425—433-betlar; 
10.  17—27-betlar.

II  BOB. YORUG‘LIK SPEKTRLARINI  0 ‘RGANISH
B O Y IC H A
LABORATORIYAISHLARI
5-ISH .  YODOROD  SPEKTRINI  0 ‘RGANISH. 
RIDBERG  DO IM IYSINI  AN IQ LASH
Ishning  maqsadi:  1.  Vodorodning  nur  chiqarish  spektrlarini 
o'rganish.  2.  Ridberg doimiysini aniqlash.
Zarur  qurilmalar:  vodorod-deyterili  DBC-25  turdagi  lampa  va 
SLP-2  turdagi  spektroskop.
Siyraklashtirilgan gazlarda alohida atomlarning nur chiqarishini 
tajribada o'rganish,  ya’ni. atomlarning energiya vutishi va chiqarishi 
jarayonini  o'rganish  atom   tuzilishini  o'rganishda  juda  m uhim  
ahamiyatga  ega.  Bu  sohada  eng  oddiy  atom  —  vodorod  atomining 
spektrlarini  o'rganish  hozirgi  zam on  atom   tuzilishi  haqidagi  ta ’li- 
motning yuzaga kelishida juda muhim o‘rm  tutadi. XIX asming oxir- 
larida  Balmer  ( 1885-y.)  o'tkazgan  tajribalar,  keyinchahk  Ridberg 
va  Rittslar  tom onidan  o'tkazilgan  izlanishlar  yordamida  vodorod 
spektrining hamma chastotalari uchim quyidagi ifoda o'rinli ekanligi 
aniqlanadi:
1 
1  ^
v = _  = c / ? | 
_
 
n 
m  )
(5.1)
Bu  ifodani  to'lqin  uzunligi  uchun  quyidagicha  yozish  mumkin:
(5.2)
\_
Я
R
1 
1
m2  j
(5.1)  va  (5.2)  ifodaiarda:  c  —  yoruglik  tezligi;  n  =   1,  2,  3,  4,  5  — 
spektr  seriyalarini  bildiruvchi  sonlar;  Balmer  seriyasi  uchun  n~-2 
bo'ladi;  m = n+ 1;  n + 2 ,...~   h ar  bir  seriyadagi  chiziqli  spektrni 
bildiradi.  (5.1)  va  (5.2)  ifodalardagi  R  Ridberg  doimiysi  deb  nom 
olgan va vodorod spektrlarining to lq in   uzunliklarini yoki  chastota- 
larini juda  aniq o'lchanganligi  sababli juda katta  aniqlikda hisoblab 
chiqilgan.
37

Plank va Eynshteynning yorag‘lik kvantlari,  yoru g lik  fotonlari 
haqidagi tushunchalari va tlkrlari asosida Nils  Bor o ‘z postulatlarini 
yaratganligi  m a’lum.  Bunga  asosan,  har  qanday  nurlanish  ener- 
giyalari  alohida-alohida  porsiyalar  —  kvantlar  ko‘rinishida  atom - 
lardan  chiqadi  va  yutiladi.  Bu  jarayon  atom ning  bir  statsionar 
hoiatidan  ikkinchi  statsionar holatiga o'tishi  bilan  sodir boMadi va 
ajralib  chiqqan  (voki  vutilgan)  energiya  quyidagi  ifoda bilan  aniq- 
lanadi:
hv  = Em  -   En 
(5.3)
bu  yerda:  v  —  chastota;  h  —  Plank  doimiysi.
Bor  nazariyasiga  asosan  m a’lum  statsionar  holatdagi  vodorod 
atomining energiyasi  quyidagiga teng:
E„  = -
2n2e*m^
1
nA
bunda  nurlanish  chastotasi  quyidagi  ifoda  bilan  aniqlanadi:
(5.4)
1к2елт е  (
  1 
1
1 3 
2 
2
h 
yn 
m
(5.5)
bu yerda:  e va me~  elektronning zaryadi  va  massasi.
(5.5) 
ifodani  Balmer-Ritts ifodasi  (5.1)  bilan  taqqosiab  Ridberg 
doimiysini  universial  kattaliklar  (e,  m,  c,  h)  orqali  yozish  imko- 
niyati  mavjud:
R =
2л 2т  e4
— I T
(5.6)
(5.6)  ifodada m,  e,  c va  h  SGS  birliklar sistemasida olingan.  Agar  R 
xalqaro  birliklar  sistemasida  (Si)  ifodalansa,  (5.6)  ifoda  quyidagi 
ko‘rinishga keladi:
Ushbu  laboratoriya  ishida vodorod  spektrlarining  to ‘lqin  uzim- 
liklarini tajribada aniqlash yo‘li orqali  Ridberg doimiysini hisoblanadi 
va olingan natija (5.6) yoki  (5.7) ifodalar yordamida topilgan natijalar 
bilan taqqoslanadi.  5 .1 - shaklda vodorod atomining energetik sathlari
38

ko'rsatilgan.  O 'q lar  bilan  b ir  spektral  chiziqqa  oid  o ‘tishlar 
ko'rsatilgan.  Shakidan ko'rinib turibdiki, vodorod spektrini seriyalarga 
ajratish  m um kin.  Y uqorida  keltirilgandek,  h ar  bir  seriyadagi 
spektral chiziq uchun n  —  o ‘zgarmas bodadi,  lekin m esa  m  =   n  +1 
dan °° gacha b o lg an  har qanday qiymatlarni qabul qiladi.  Bu ishda 
vodorod atomi nurlanishining ko‘z bilan ко dish sohasida joylashgan 
Balmer seriyasini  o ‘rganiladi.
0 ,0
4
3
□ M L
SP
■0,85
1,5
SB
—  3,6
1
 
t t t t t
5.1-shakl.
13,6
Balmer seriyasi  uchun  n  =   2 ga teng,  m ning qiymatlari  birinchi 
to‘rtta chiziq  uchun  3,  4,  5  va  6  sonlariga teng bodadi.  Bu  spektral 
chiziqlar  H G,  H,;.  H 7  bilan  belgilanadi.
Experimental  qurilmaning  tavsifi
Vodorod  spektrini  tajribada  tekshirish  uchun  ishlatiladigan 
eksperimental qurilma vodorod lampa va spektroskopdan  (5.2-shakl) 
iboratdir.
Vodorod-deyteriyli DVS-25  lampa shisha ballondan iborat bodib, 
uning  ichida  ikkita  elektrod,  y a’ni  anod  va  katod  joylashgan. 
Anodning odtasida dumaloq teshik bodib,  undan yorugdik chiqishi 
modjallangan.
Lampaning  katodi  o'zgaruvchan  tokli  5V  kuchlanish  berish 
bilan qizdiriladi, Anod va katodga o£zgarmas 300V kuchlanish beriladi.
39

Bu  ikkala  kuchlanish  maxsus  elektr  manbayi  yordamida  olinadi. 
Bu  manbani ishlatish tartibi manbaning o'ziga yozib qo‘yilgan. Anod 
va  qizdirgichining  tok  qiym atlari  potentsiom etrlar  yordam ida 
o'zgartiriladi. Tok manbayi  10  daqiqa  davomida qizdiriiadi.  Lampani 
yoqib o ‘chirishning harmna qoidalariga rioya qilish kerak, aks holda 
lampa tezda ishdan chiqadi.
0 ‘lchashlar  asosan  vodorod  spektrining  ko‘rinuvchan  qismida, 
ya’ni  Balrner seriyalari oralig‘ida oiib boriladi.  Bu ishda shisha prizmali 
SLP-2  turdagi  spektroskop  ishlatiladi.  Spektroskopning  sxemasi
5.2-shaklda  keltirilgan.  U shbu  spektroskop  to ‘lqin  uzunlildari 
0,38+10  rnkm  diapazondagi  spektrlami  tekshirish  uchun  m o‘ljal- 
langan.
S  —  yoruglik  manbayidan  chiqqan  nur  himoyalovchi  shisha 
(1)  plastinkadan  va  nurning  yo‘nalishini  o ‘zgartiruvchi  (2)  priz- 
madan  o ‘tib,  yig‘uvchi  linzaga  keladi  va  kengligi  0,03  mm  b o lg an  
(4)  tirqishga  tushadi.  Fokus  masofasi  322  m m   b o lg a n   (5)  obyek- 
tivdan  chiqqan  parallel  nuriar  ikkita  tashkil  etuvchidan  iborat  dis- 
persiyalovchi elementga tushadi.  Ulardan birinchisi 60° va ikkinchisi 
30°  burchakli  prizma  ((6)  va  (7)  prizmalar).  Ikkinchi  prizmaning 
katta  kateti  tom oni  ko‘zgusimon  qilingan.  Parallel  nuriar  dastasi 
h ar  ikkala  prizm adan  o 'tib ,  ikkinchi  prizm aning  ko czgusimon 
tom onidan qaytib, yana shu prizmalardan teskari yo'nalishda o'tadi. 
Shunday  qilib,  dispersiyalovchi  sistem a  u c h ta   60°  burchakli 
prizmalarga ekvivalent bo‘ladi.  Spektrlarga ajralgan yoruglik,  ko‘rish 
trubasini  yoki  chiqish  kollimatori  vazifasini  bajaruvchi  (9)  okulyar 
yordamida kuzatiiadi.  Dispersiyalovchi  prizmalar 470,5  nm  to'lqin 
uzunligidagi  nur  uchun  eng  kichik  og‘ish  burchagida  o ‘matilgan.
Asbob  519,146  nm  va  519,235  nm  to ‘!qin  uzunligidagi  nurlarni 
ajratishi  m um kin.  N urlanish  chiziqlarini  kuzatish  (9)  okulyar 
yordam ida  bajariladi.  Okulyarning  k o ‘rish  m aydonida  spektral 
chiziqlarni  oMchash  uchun  ko'rsatkich  bor.  Okulyarning  chap 
tomonida bo‘limlarga bo‘lingan shkalali maxovik bor, u  100 ta ho'limga 
bo'lingan.
Uning bir marta to ‘la aylanib chiqishi  100 boMimga teng bo‘ladi. 
Maxovik  aylanayotganda,  unga  mos  ravishda  350  li  prizma  ham 
buraladi  va  bu  okulyar  ko‘rish  maydonidan  spektral  chiziqlaming
40

birin-ketin  o ‘tishiga  olib  keladi.  0 ‘lchash  olib  borilayotgan  vaqtda 
m axovikni  faqatgina  bitta  tom onga  burash  kerak,  aks  holda 
muntazam ravishda xatoga y o i  qo‘yish mumkin.
Spektroskop pasportidagi darajali jadvalda spektral chiziqlaming 
to‘lqin uzunliklariga mos keluvchi «maxovik» shkalasi bo ‘limlarinmg 
qiymatlari berilgan.  Bunda maxovik katta to ‘lqin uzunligidan kichik 
lo'lqm  uzunliklari  tomoniga burash orqali  natijalar oiinadi.  Bunday 
qoidaga  butun  ish  davomida  rioya  qilisb  kerak.  Birinchi jadvaldagi 
ma’lumotlardan  0 ‘lchash  natijalarini  qayta  ishlashda  foydalanish 
mumkin.
0 ‘lchashlar  va  uning  natijalarini  qayta  ishlash
Old in  vodorod  lampasini  yoqish  va  o ‘chirish  bilan  tanishib 
chiqish  kerak.  lin in g   qoidasi  elektr  manbayi  b o ‘lgan  qutining 
devorida  yozilgan.  Laborantsiz  lampani  yoqish  mumkin  emas. 
Lampani  spektroskopning  kollimatoridagi  himova  oynasiga  yaqin 
keliirib,  ham m a  nurlanish  spektrlari  yaxshi  kuzatiladigan  qilib 
0‘rnatilishi  kerak.
Spektroskopda  kuzatiladigan  spektral  chiziqlaming  yorqin  va 
tiniqligi  vodorod lampasining spektroskopga nisbatan joylashishiga 
kuchli  bog‘liq.
Shuni  ta ’kidlab  o ‘tish  kerakki,  spektroskop  orqali  vodorod 
atomiga  mos  keluvchi  spektral  chiziqlardan  tashqari,  vodorod 
molekulasiga  mos  keluvchi  spektral  chiziqlar  yoki  boshqa  gazlar 
atomlarining spektral  chiziqlari  kohinishi  mumkin.  Shuning uchun 
kerakli spektral chiziqlarni qidirib topishda tajribaga ega bo‘lish kerak.
41

Kuzatilayotgan  spektming qizil  qismida joylashgan  yorqin  birinchi 
Hn  spektral  chiziq topiladi.  Ikkinchi  HB  spektra!  nurianish  chizig‘i 
yorqin ko'k  rangda bo‘lib, spektrda alohida ajralib turadi.  H  va  H,, 
nurianish  spektral  chiziqlari  orasida  vodorod  molekulasiga  mos 
keluvchi  sariq  va  yashil  molekulyar  «yolka» joylashgan.  Uchinchi 
H y — binafsha-zangori  ko‘rinishdagi  spektral  chiziq.
Bu  chiziq  oldida  vodorod  molekulasiga  mos  keluvchi  kuchsiz, 
notiniq  zangori  rangdagi  spektral  «yolka»  joylashgan.  To‘rtinchi 
H o  —  binafsha  rangli  spektral  chiziq  b o iib ,  uni  har  doim  kuzatish 
imkoni  bolaverm aydi.  Balmer  to‘plamini  qidirib,  kuzatishni  bir 
necha  m arta  takrorlab,  tajriba  orttirish  kerak.  Shundan  so‘ng 
o ’lchashlarga  o'tish  mumkin.
Spektral  chiziqlarga  mos  keluvchi  maxovik  shkalasidagi  belgi- 
larning holatini aniqlashda maxovik faqat. bir yo‘nalishda aylantirilishi 
kerak.
0 ‘lchash  nat ijalari  1 -jadvalga joylashtiladi.
Olingan  natijalar  bilan  jadval  toldirilgandan  so‘ng  o'lchash 
tugallanadi  deyish  mumkin  va  shu  natijalar yordamida belgilangan 
spektral  chiziqlar  to'lqin  uzunliklarining  qiymatlari  aniaianadi.
Vodorod  nurianish  chmqlarining  holatini  oichash
1-jadval
T/r
Chiziqning rang!
Maxovik holatlari
D,  o‘rtaeha
1. H« qizil
2. HP  ko‘k-yashil
3. H 
y
  binafsha zangori
4. HC
T binafsha
D04
ToMqin  uzunliklarining  aniq  qiymatini  Gartm anning  quvidagi 
interpolyatsiya  ifodasi  orqali  aniqlash  mumkin:
К  -Л> +
dr -  dh
(5.8)
bu  yerda 
Ao, 
c  va  do  —  uchta  doimiy  b o iib ,  ular  uchta  m alu m  
nurianish  chiziqlari orqali topiladi;  dx va  A* — maxovik shkalasidan
42

olingan qiymat va aniqlanayotgan to‘lqin uzunligi.  Bu ifoda yordamida 
prizmali  spektroskopning  dispersiya  chizighni  chizish  mumkin.
A o, 
c,  do — G artm an doimiylarini  aniqlash uchun,  uchta  ma'ium 
Ai,  Аг,  Аз  ~   to ‘lqin  uzunlikka  ega  bolgan  normallar  deb  ataluvchi 
chiziqlaming  d\,  di,  di holatlari  aniqlanadi.  Hosil  qilingan  uchta 
tenglamalar  sistemasi  orqali  nom a’lumlar  aniqlanadi:
^
  _ 
d
2
 (A; 
~d) )~ d x
  ( A   -
- d 2)
(^2 - -&})(d2 - d 2) — (Ai — Л
2
)(d3 - d 2)
J ^ - ^ M - d 0)(d2  d0) 
-----
d2- d { 
' ^ ^ d
x- d 2
Bu  kattaliklar  aniqlangandan  so‘ng  (5.8)  ifodadan  nom a’lum 
to‘lqin  uzunliklari  hisoblanadi.  Ushbu  ishda  vodorod  spektrining 
chiziqlari  topiladi.  Normal  sifatida  l-jadvalda keltirilgan kattaliklar 
olinadi.  Bu algoritm kompyuterda  hisoblash  uchun  kerak.
Endi  (5.2)  Balmer  ifodasining  bajarilishini  tekshirish  kerak. 
Buning  uchun  eng  kichik  kvadratlar  usulini  qohlash  qulay.  A,™*  va 
n1  orasidagi  bog'latiish  chiziqli  boiganligidan,  quyidagi  almash- 
tirishlar  kiritib,  chiziqli  bog‘lanishni  hosil  qilish  mumkin:
1 
1 
R 
и 
n 
и
1
—  
= Уо
 
+— 2 = xn
 
- 7
 = Ob. 
R = -bi
Anin 
m 
n
u  holda  (5.8)  ifoda  quyidagicha  bo‘!adi:  >v =   boci  +  bo  undan  so‘ng 
bog'lanish  koeffitsienti,  juft  korrelyatsiya  koeffitsienti,  o ‘rtacha 
kvadratik  xatoni  hisoblash  mumkin.
Nihoyat,  Ridberg doimiysini va uning xatosini hisoblab,  olingan 
natijani jadvaldagi  natija  bilan  solishtirish  kerak.
Bu  laboratoriya  ishidan  olingan  o ic h ash   natijalami  EHM   da 
«Beysik»  tilida  tuzilgan  daslur  L I07  da  ko‘rish  mumkin.
Adabiyotlar
!. 38~bo‘]im, 72]—737-betlar;
3.250..253-betlar;
7. 616-620- betlar;
1!. 3-8-betlar.

6-ISH .  STILOSKOPNI  DARAJALASH,  SIMOB  VA 
NEON  SPEKTRLARINING  TO‘LQIN 
UZUNLIKLARINI  ANIQLASH
Zarur  asboblar:  stiloskop,  yorug'lik  manbalari  (simob  lampasi, 
neon  lampasi,  vodorod  lampasi va boshqalar).
N ur sochish ikki xilda bo ‘lib,  integral  nur sochishga va monox- 
ramatik  nur  sochishga  bo‘linadi.  Integral  nur  socliishda  sochilgan 
(elektromagnit to'lqin)  yorug‘hk to'lqinining ham m a sohasi  A =  0 
dan  A  =   °°  gacha,  y a’ni  ju d a   h am   keng  intervalda  b o ‘ladi. 
M onoxromatik  nur  sochish  esa juda  ham   tor  sohada,  ya’ni  A  dan 
Я + dA  gacha (dA->0) bo‘ladi.  Monoxromatik nur sochishda,  odatda 
m a’lum  to ‘lqin  uzunligi,  chastotasi  bo ‘lib,  ular  o'zaro  quyidagi 
ifodayordamida ifodalanadi:
A = £ 
v
Istalgan  m uhitning  sindirish  k o ‘rsatgichi  (optikada  m uhit
dielektrikni tashkil etadi)  n = 4e  ifoda bilan ifodalanib, optik rnuhitda 
yorug‘Iikning  tarqalish  tezligi
#  =  -  
П
va bu  muhitdagi to ‘lqin uzunlik
Я = —
n
bilan  ifodalanadi.  Ao  —  vakuumdagi  to £lqin  uzunlik.  K o‘pchilik 
y o ru g 'lik   m an b alari  (lazerlard an   boshqa)  ning  n u r  sochishi 
m urakkab  b o ‘lib,  u lar  tu rli  to ‘lqin  uzunliklarga  ega  b o ‘lgan 
monoxromatik  nur  sochishlardan  tashkil  topadi  va bular  spektrlar 
deyiladi.
44

Sindirish  k o ‘rsatkichi  bilan  to ‘iqin  uzunligi  (yoki  to ‘lqin 
chastotasi)  orasidagi  bog‘lanishga  moddaning  dispersiyasi  deyiladi. 
Ikki xildagi dispersiya mavjud bo‘lib,  birinchisini  normal  dispersiya 
(d n /d X < 0  yoki  d i?/d 2 > 0 )  va  ik k in c h isi  a n o m al  disp ersiy a 
(dn/dX>0  yoki  db/dX<0)  deyiladi.  Shisha  prizmadan  oq  (murak- 
kab)  yorug'lik  o ‘tganida  (л=/(Я))  dispersiya  mavjudligidan  u 
spektrlarga  ajraladi,  natijada,  o ‘sha  spektrdagi  qisqa  to ‘lqinlarning 
sinish  burchagi  uzun  toMqinlarga  nisbatan  kattaroq  bo'ladi.
M a’lumki,  yorug‘lik  tarqalishida  ikki  xildagi  tezliklar  mavjud 
bo‘ladi.
1. YorugMikning faza tezligi  (b), bu tezlik monoxromatik to‘lqinga 
xosdir.
2.  Y oruglikning  to ‘da  tezligi  («,),  bu  tezlik  monoxrom atik 
bodmagan,  ya’ni  murakkab  to ‘lqinlar  harakatiga  (to'daga)  xosdir.
To‘da tezlik bilan faza tezliklar orasidagi bogdanish  Reley ifodasi 
bilan  quyidagicha ifodalanadi:
и = d - Я ^
dX
(6.1)
d = — 
n
dan  n = —
i?
(6.2)
bn
c  did
(6.3)
dX
v2  dX
(6.1)  va  (6.3)  ifodalardan  quyidagi  natijalami  olish  mumkin:
1.  Normal  dispersiya  holi  uchun  dn/dX<  0;  ddjdX>  0;  и  .
2.  Anomal  dispersiya  holi  uchun  dn/dX>  0;  ddjdX<  0;  и  >■&.
3.  Dispersiya  yo‘q  bodgan  hoi  uchun  dn/dX=  0;  di)/d?~  0; 
и  =■&.
I. 
Normal dispersiya uchun dispersiya ifodasini empirik ravishda 
Koshi quyidagicha ifodaladi: