Ўзбекистон республикаси соғЛИҚни сақлаш вазирлиги

h=U
и
+pV Дж/моль
Энтальпия ички энергия каби холат функцияси хисобланади, тенгламани
ўнг 
томонидаги 
катталиклар 
тизимнинг 
хоссалари 
хисобланилади.
Энтальпиянинг ўзгариши жараённи йўналишига боғлиқ бўлмай, фақатгина
холатнинг бошланғич ва охириги холатига боғлиқ.
Энтальпия ишчи жисмнинг термодинамик холатининг функцияси
булиб у холатнинг параметри хисобланади ва h билан белгиланади. Унда
термодинамиканинг I конуни қуйидаги кўринишда бўлади:

---


q = u+ (po)- 
и

p

q = h – 
и

p
Изобарик жараёнда
p=const, 
и

p =0,
Яъни, изобарик жараёнда ишчи жисмга иссиқлик шаклида берилган
энергиянинг миқдорини унинг энтальпиясининг ўзгарганига тенг.
Термодинамиканинг II конуни
Табиатдаги юз берадиган жараёнлардан келиб чиқадиган хулоса шундан
иборатки, ихтиёрий термодинамик тизим ўзининг бошланғич холатига
қайтиши уни ўраб турган мухитда хеч қандай ўзгариш бўлмасдан рўй
бериши мумкин эмас, яъни ишчи жисмга иссиқлик шаклида узатилган ички
энергия тўлиқ ҳолда ишга айлана олмайди.
Термодинамиканинг 1 чи қонунида табиатда ўз ўзидан рўй берадиган
жараёнлар қандай йўналишда кетиши ҳақида хеч қандай маълумотлар
бермайди. Термодинамиканинг 2 чи қонунида ўз ўзидан рўй берадиган
жараёнлар қайси йўналишда кетишини, шунингдек термодинамик мувозанат
холатида турли макроскопик параметрларнинг ўзаро миқдорий жихатдан мос
эканлигини аниқлайди.
Термодинамиканинг 2чи қонунини биринчи маротаба С.Карно (1824
йилда) таклиф қилган. Карно иссиқликни ишга айланиш шароитларини
ўрганиб чиқиб, ўуйидаги хулосага келди: иссиқлик манбаидан олинган
машиналардаги иссиқлик миқдори тўлиқ ишга айланмайди, унинг бир қисми
совитиш мосламасига ўтади. Агар манбадан олинган иссиқлик миқдорини Q
1
деб олсак, совитиш мосламасига берилган иссиқлик миқдори Q
2
деб олинса,
Q
1
-Q
2
лар фарқи ишга айланган иссиқлик миқдорини белгилайди. Бундай
холатда фойдали иш коэффициенти қуйидагича бўлади: