Муаллифлар: Абдурахманов. П., физика-математика фанлари доктори, профессор, Эгамов У., физика-математика фанлари

M = F •, • sin# = qE, • sin# = P_£ • E • sin# , (25.9)


80

вектор куринишда эса

M = ^[P_f • E] , (25.10)


билан ифодаланади.

37. 
    расм. Ташци электростатик майдонда диполга таъсир этувчи
    

кучлар
M вектор P ва E векторлар ётган текисликка перпендикуляр булиб, соат милининг йуналиши билан мос тушади.
Жуфт кучлар моменти M , диполнинг электр моменти P_£ ташки электростатик майдон кучланганлигининг вектори E билан мос тушгунча таъсир килади.
Диполнинг электростатик майдон буйлаб бурилиши диполли цутбланиш ёки ориентациявий цутбланиш деб аталади.
Агар диполь бир жинсли булмаган (E ф const) электростатик майдонга киритилса, +q заряд атрофида E₁ , -q заряд атрофида Ё₂ майдон кучланганликлари хосил булади.
Жуфт кучлар йигиндиси куйидагига тенг булади.


F = F_t+ F₂ = q^{( E}i - ^E2⁾


(25.11)


^Ei ^E₂ диполнинг елкаси l буйича, уртача майдон кучланганлигидир,


яъни


Ei - E₂ = £ •


^rdE^Л


V


d£


J


(25.12)


81

демак,

F = qi


^rdE^л


Скаляр куринишда эса,


У di j


d


= P


dE


i


У di j


(25.13)


F = — (P • E)
di


га тенгдир. (25.13) - ифодани куйидагича ифодалашимиз мумкин


F = grad (P • E)


(25.14)

26. 
    - §. кутбланиш вектори
    

Диэлектрикнинг кутбланганлик даражасини характерлаш учун, кутбланиш вектори деб аталувчи физик катталик тушунчаси киритилади.
Кутбланиш вектори (P_i) деб, диэлектрикнинг бир бирлик хджмидаги барча диполлар электр моментларининг вектор йигиндисига микдор жих,атдан тенг булган физик катталикка айтилади, яъни AV элементар хажмдаги n та диполнинг электр моментлари йигиндисини A V хажмга булган нисбатига тенг

• 
  1 ⁿ —
  

^P = av ^уP‘‘, ⁽²⁶¹⁾
бунда ^P _i - кутбланган i - молекуланинг электр моменти.
Агар кутбсиз молекулали изотроп диэлектриклар бир жинсли электростатик майдонга киритилса, диполнинг электр моменти P_ii барча молекулалар учун бир хил булади:


- 1 « - nP - P_i = У P = ^L = n₀P_{i (26 2)} ⁱ AVl=i ⁱ AV ⁱ , ⁽²⁶.²⁾
бу ерда no - диэлектрикнинг бирлик хажмидаги молекулалар сони - концентрациясидир.


82




Демак, кутбсиз молекулада индукцияланган диполнинг электр моменти куйидагича ифодаланади:
P, = п« • е₀а• E, (26.3)
агар П0 •а = X, деб белгиласак, а - атомнинг кутбланувчанлиги, X, ^- диэлектрикнинг диэлектрик кабул килувчанлигини билдиради.
3
X, = ⁴т- • ^п0 , (26.4)
Диэлектрик кабул щлувчанлик деб, бир бирлик хажмдаги диэлектрик молекулаларининг кутбланувчанлигига микдор жихатдан тенг булган физик катталикка айтилади.

26. 
    - §. Электростатик майдондаги утказгичлар
    

Эркин электронларга ёки ионларга эга булган моддалар утказгичлар деб аталади, чунки ташки электр майдони таъсирида электрон ёки ионлар тартибли х,аракат килиши мумкин.
Агар эркин зарядларга эга булган утказгич ташки электростатик майдонга жойлаштирилса, электростатик куч таъсирида, утказгичдаги эркин электронлар майдон кучланганлигининг вектори E га карама - карши томонга силжийди. Натижада утказгичнинг икки томонида хар хил ишорали зарядлар хосил булади: электронлари ортикча булган учи манфий зарядланади, электронлар етишмайдиган учи эса, мусбат зарядланади.






40- расм. Металл шарнинг электростатик майдонни
деформациялаши


83




Шундай килиб, ташки электростатик майдон таъсирида, утказгичдаги мавжуд зарядларни мусбат ва манфий сирт зарядларга ажратиш ходисаси электростатик индукция ёки таъсир оркали зарядлаш дейилади. Х,осил булган зарядлар индукцияланган зарядлар деб аталади.
Электростатик майдонга киритилган утказгичдаги индукцияланган зарядлар майдоннинг манзарасини узгартиради.
40 - расмда бир жинсли (E = const) электростатик майдонга киритилган металл шарнинг бу майдонни деформациялаши тасвирланган.
41 - расмда эса, нуктавий заряд хосил килган электростатик майдонга киритилган утказгичнинг бу майдонни кандай деформациялаши курсатилган.
Мусбат ва манфий зарядлар кутби хосил булгани учун эквипотенциал чизиклар утказгич сирти шаклига боглик. Аммо, утказгичга кирувчи ва чикувчи куч чизикларининг сони тенг булгани учун утказгич ичидаги зарядларнинг алгебраик йигиндиси нолга тенг булади.
Ташки электростатик майдон таъсирида утказгичдаги зарядларнинг силжиши ёки манфий ва мусбат кутбларни хосил булиши эквипотенциал сиртлар пайдо булгунча давом этади.

41. 
    расм. Утказгичнинг нуцтавий заряд электростатик майдонини
    

деформациялаши
Ташки электростатик майдоннинг куч чизиклари утказгич сирти буйича индукцияланган манфий зарядларда тугайди. Куч чизиклари яна сиртки мусбат зарядларда давом этади. Аммо, утказгич ичида куч чизиклари йук булгани учун утказгич ичида электр майдони булмайди.
Зарядларнинг сирт буйича кайта таксимланиши яъни, манфий ва мусбат кутбларнингхосил булиши, электростатик индукция уодисаси деб аталади.


84




Утказгич ичида электр майдон булмаслиги сирт зарядларининг тенг таксимланганидан келиб чикади. Бу х,ол электростатик хдмоя ёки моддаларнинг экранлашиши деб аталади. Сирт зарядларининг
мавжудлиги утказгич ичида майдон булмаслигига сабаб булади, яъни ташки электр майдони таъсирини йукка чикаради.

26. 
    - §. Электр с^ими
    

Яккаланган утказгич зарядланса, утказгич сирти шаклига караб, х,ар хил сирт заряди зичлиги с билан таксимланади. Шунинг учун х,ам утказгич х,ар бир нуктасидаги сирт зарядининг зичлиги утказгичдаги умумий заряд q га пропорционалдир, яъни:


с = kq


(28.1)


бу ерда k - утказгич сиртидаги текширилаётган нуктанинг функцияси булиб, утказгич сиртининг шакли ва улчамига боглик.
Зарядланган утказгич эквипотенциал сиртининг р - потенциалини аниклаш учун унинг бутун S сирти буйлаб зарядини аниклаймиз (42 - расм).

41. 
    расм. dq - заряднинг r масофадаги потенциали
    

Бу сиртни, dq = cdS зарядга эга булган dS - элементар юзачаларга
ажратиб, dq - ни нуктавий заряд деб хисоблаймиз.
Нуктавий dq заряднинг ^- масофадаги майдон потенциали
куйидагига тенг булади.

1.